في اصطدامات البروتونات في مصادم الهادرونات الكبير، لا يُنتَج أحيانًا بوزون هيغز واحد، بل اثنان في وقت واحد. تواتر مثل هذه الأحداث هو بصمة مباشرة لكيفية تفاعل حقل هيغز مع نفسه: معامل التفاعل الذاتي κλ يحدد احتمال الظهور المتزامن لزوج من بوزونات هيغز. في النموذج القياسي، هذا الاقتران محدد بدقة، لكن النظريات الموسعة — مثل النماذج الفائقة التناظر مع حقول هيغز إضافية — تسمح بالانحرافات.

قام المؤلفون بحساب أحد المتغيرات — وهو ما يسمى scNMSSM (النموذج الفائق التناظر الأدنى التالي مع قطاع هيغز موسع) — بدقة حلقيتين قياسية. هذا يعني أن الحسابات تشمل تصحيحات كمية حتى الرتبة الثانية في ثوابت الاقتران، مما يقلل بشكل حاد من عدم اليقين النظري. من بين مليون مجموعة عشوائية من معاملات النموذج، اجتازت 66 فقط جميع المرشحات: لا تتعارض مع بيانات المصادم، ولا مع القيود على المادة المظلمة (التي يجب أن تكون جسيماتها مستقرة وتعطي الكثافة المطلوبة في الكون)، ولا مع اضمحلالات الجسيمات النادرة المقاسة مثل ميزونات B. جميع النقاط الباقية وقعت في نطاق ضيق من كتل هيغز بين 122 و125 GeV، وكانت "حصتها المفردة" — وهي مقياس لمدى تشابه الجسيم مع الجسيم المنفرد في النموذج القياسي — أعلى من 95%.

المقطع العرضي للإنتاج غير الرنيني لزوج من هيغز عند طاقة 13.6 TeV يقع في نطاق 30.3–36.9 فيمتوبارن، وهو ما يتطابق تقريبًا مع تنبؤ النموذج القياسي (0.88–1.05 منه). المساهمة الرنينية عبر هيغز الثالث الثقيل — وهو جسيم إضافي يتنبأ به النموذج — ضئيلة: أقل من 0.004 فيمتوبارن. جميع الأرقام تقع ضمن القيود الحالية لتجارب ATLAS وCMS، لكن HL-LHC المستقبلي (مصادم عالي اللمعان) سيكون قادرًا على اختبارها بدقة أكبر بكثير.

الحساب الكمي لقوة الانتقال عند درجة حرارة محدودة يتركه المؤلفون للمستقبل. لكن من الواضح بالفعل: الإنتاج المزدوج لهيغز ليس مجرد ظاهرة غريبة، بل نافذة على اللحظات الأولى بعد الانفجار العظيم.