في اصطدامات البروتونات في مصادم الهادرونات الكبير، لا يُنتَج أحيانًا هيغز واحد، بل جسيمانا هيغز في وقت واحد. تكرار مثل هذه الأحداث هو بصمة مباشرة لكيفية تفاعل مجال هيغز مع نفسه. في النموذج القياسي، هذا الاقتران محدد بدقة، لكن النظريات الموسعة تسمح بانحرافات.
قام المؤلفون بحساب أحد الخيارات — scNMSSM — بدقة قياسية بحلقتين. من بين مليون مجموعة عشوائية من المعاملات، نجح 66 فقط في اجتياز جميع المرشحات: لا تتعارض مع بيانات المصادم، ولا مع المادة المظلمة، ولا مع اضمحلال الجسيمات النادرة. جميع النقاط الباقية وقعت في نطاق كتلة هيغز الضيق 122–125 جيجا إلكترون فولت، وكانت "حصتها المفردة" (مدى تشابه الجسيم مع المفرد في النموذج القياسي) أعلى من 95%.
المقطع العرضي للإنتاج غير الرنيني لجسيمي هيغز عند طاقة 13.6 تيرا إلكترون فولت يقع في نطاق 30.3–36.9 فيمتوبارن، وهو ما يتطابق تقريبًا مع توقع النموذج القياسي (0.88–1.05 منه). المساهمة الرنينية عبر هيغز ثالث ثقيل لا تذكر — أقل من 0.004 فيمتوبارن. جميع الأرقام تقع ضمن القيود الحالية لتجارب ATLAS وCMS، لكن HL-LHC المستقبلي سيتمكن من اختبارها.
الحساب الكمي لقوة الانتقال عند درجة حرارة محدودة يتركه المؤلفون للمستقبل. لكن من الواضح الآن: الإنتاج المزدوج لهيغز ليس مجرد ظاهرة غريبة، بل نافذة على اللحظات الأولى بعد الانفجار العظيم.
الفيمتوبارن هو وحدة مساحة. الفيمتوبارن الواحد يساوي تقريبًا مساحة المقطع العرضي للبروتون. حدث بمقطع عرضي قدره 1 فيمتوبارن في المصادم الكبير يحدث مرة كل بضع سنوات من التشغيل المستمر.