اضمحلال J/ψ و ψ(3686) إلى Σ0Σ̄0η: أول قياس ✛

الأصل: "First measurements of the branching fractions of $$J/ψ$$ and $$ψ(3686) \to Σ^{0} \barΣ^{0}η$$"
· BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, Y. H. An, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovanni, V. Batozskaya, K. Begzsuren, N. Berger, M. Berlowski, M. B. Bertani, D. Bettoni, F. Bianchi, E. Bianco, A. Bortone, I. Boyko, R. A. Briere, A. Brueggemann, D. Cabiati, H. Cai, M. H. Cai, X. Cai, A. Calcaterra, G. F. Cao, N. Cao, S. A. Cetin, X. Y. Chai, J. F. Chang, T. T. Chang, G. R. Che, Y. Z. Che, C. H. Chen, Chao Chen, G. Chen, H. S. Chen, H. Y. Chen, M. L. Chen, S. J. Chen, S. M. Chen, T. Chen, W. Chen, X. R. Chen, X. T. Chen, X. Y. Chen, Y. B. Chen, Y. Q. Chen, Z. K. Chen, J. Cheng, L. N. Cheng, S. K. Choi, X. Chu, G. Cibinetto, F. Cossio, J. Cottee-Meldrum, H. L. Dai, J. P. Dai, X. C. Dai, A. Dbeyssi, R. E. de Boer, D. Dedovich, C. Q. Deng, Z. Y. Deng, A. Denig, I. Denisenko, M. Destefanis, F. De Mori, E. Di Fiore, X. X. Ding, Y. Ding, Y. X. Ding, Yi. Ding, J. Dong, L. Y. Dong, M. Y. Dong, X. Dong, Z. J. Dong, M. C. Du, S. X. Du, Shaoxu Du, X. L. Du, Y. Q. Du, Y. Y. Duan, Z. H. Duan, P. Egorov, G. F. Fan, J. J. Fan, Y. H. Fan, J. Fang, Jin Fang, S. S. Fang, W. X. Fang, Y. Q. Fang, L. Fava, F. Feldbauer, G. Felici, C. Q. Feng, J. H. Feng, L. Feng, Q. X. Feng, Y. T. Feng, M. Fritsch, C. D. Fu, J. L. Fu, Y. W. Fu, H. Gao, Xu Gao, Y. Gao, Y. N. Gao, Y. Y. Gao, Yunong Gao, Z. Gao, S. Garbolino, I. Garzia, L. Ge, P. T. Ge, Z. W. Ge, C. Geng, E. M. Gersabeck, A. Gilman, K. Goetzen, J. Gollub, J. B. Gong, J. D. Gong, L. Gong, W. X. Gong, W. Gradl, S. Gramigna, M. Greco, M. D. Gu, M. H. Gu, C. Y. Guan, A. Q. Guo, H. Guo, J. N. Guo, L. B. Guo, M. J. Guo, R. P. Guo, X. Guo, Y. P. Guo, Z. Guo, A. Guskov, J. Gutierrez, J. Y. Han, T. T. Han, X. Han, F. Hanisch, K. D. Hao, X. Q. Hao, F. A. Harris, C. Z. He, K. K. He, K. L. He, F. H. Heinsius, C. H. Heinz, Y. K. Heng, C. Herold, P. C. Hong, G. Y. Hou, X. T. Hou, Y. R. Hou, Z. L. Hou, H. M. Hu, J. F. Hu, Q. P. Hu, S. L. Hu, T. Hu, Y. Hu, Y. X. Hu, Z. M. Hu, G. S. Huang, K. X. Huang, L. Q. Huang, P. Huang, X. T. Huang, Y. P. Huang, Y. S. Huang, T. Hussain, N. Hüsken, N. in der Wiesche, J. Jackson, Q. Ji, Q. P. Ji, W. Ji, X. B. Ji, X. L. Ji, Y. Y. Ji, L. K. Jia, X. Q. Jia, D. Jiang, H. B. Jiang, S. J. Jiang, X. S. Jiang, Y. Jiang, J. B. Jiao, J. K. Jiao, Z. Jiao, L. C. L. Jin, S. Jin, Y. Jin, M. Q. Jing, X. M. Jing, T. Johansson, S. Kabana, X. L. Kang, X. S. Kang, B. C. Ke, V. Khachatryan, A. Khoukaz, O. B. Kolcu, B. Kopf, L. Kröger, L. Krümmel, Y. Y. Kuang, M. Kuessner, X. Kui, N. Kumar, A. Kupsc, W. Kühn, Q. Lan, W. N. Lan, T. T. Lei, M. Lellmann, T. Lenz, C. Li, C. H. Li, C. K. Li, Chunkai Li, Cong Li, D. M. Li, F. Li, G. Li, H. B. Li, H. J. Li, H. L. Li, H. N. Li, H. P. Li, Hui Li, J. N. Li, J. S. Li, J. W. Li, K. Li, K. L. Li, L. J. Li, L. K. Li, Lei Li, M. H. Li, M. R. Li, M. T. Li, P. L. Li, P. R. Li, Q. M. Li, Q. X. Li, R. Li, S. Li, S. X. Li, S. Y. Li, Shanshan Li, T. Li, T. Y. Li, W. D. Li, W. G. Li, X. Li, X. H. Li, X. K. Li, X. L. Li, X. Y. Li, X. Z. Li, Y. Li, Y. B. Li, Y. C. Li, Y. G. Li, Y. P. Li, Z. H. Li, Z. J. Li, Z. L. Li, Z. X. Li, Z. Y. Li, C. Liang, H. Liang, Y. F. Liang, Y. T. Liang, Z. Z. Liang, G. R. Liao, L. B. Liao, M. H. Liao, Y. P. Liao, J. Libby, A. Limphirat, C. C. Lin, C. X. Lin, D. X. Lin, T. Lin, B. J. Liu, B. X. Liu, C. Liu, C. X. Liu, F. Liu, F. H. Liu, Feng Liu, G. M. Liu, H. Liu, H. B. Liu, H. M. Liu, Huihui Liu, J. B. Liu, J. J. Liu, K. Liu, K. Y. Liu, Ke Liu, Kun Liu, L. Liu, L. C. Liu, Lu Liu, M. H. Liu, P. L. Liu, Q. Liu, S. B. Liu, T. Liu, W. M. Liu, W. T. Liu, X. Liu, X. K. Liu, X. L. Liu, X. P. Liu, X. T. Liu, X. Y. Liu, Y. Liu, Y. B. Liu, Yi Liu, Z. A. Liu, Z. D. Liu, Z. L. Liu, Z. Q. Liu, Z. X. Liu, Z. Y. Liu, X. C. Lou, H. J. Lu, J. G. Lu, X. L. Lu, Y. Lu, Y. H. Lu, Y. P. Lu, Z. H. Lu, C. L. Luo, J. R. Luo, J. S. Luo, M. X. Luo, T. Luo, X. L. Luo, Z. Y. Lv, X. R. Lyu, Y. F. Lyu, Y. H. Lyu, F. C. Ma, H. L. Ma, Heng Ma, J. L. Ma, L. L. Ma, L. R. Ma, Q. M. Ma, R. Q. Ma, R. Y. Ma, T. Ma, X. T. Ma, X. Y. Ma, Y. M. Ma, F. E. Maas, I. MacKay, M. Maggiora, S. Maity, S. Malde, Q. A. Malik, H. X. Mao, Y. J. Mao, Z. P. Mao, S. Marcello, A. Marshall, F. M. Melendi, Y. H. Meng, Z. X. Meng, G. Mezzadri, H. Miao, T. J. Min, R. E. Mitchell, X. H. Mo, B. Moses, N. Yu. Muchnoi, J. Muskalla, Y. Nefedov, F. Nerling, H. Neuwirth, Z. Ning, S. Nisar, Q. L. Niu, W. D. Niu, Y. Niu, C. Normand, S. L. Olsen, Q. Ouyang, I. V. Ovtin, S. Pacetti, Y. Pan, A. Pathak, Y. P. Pei, M. Pelizaeus, G. L. Peng, H. P. Peng, X. J. Peng, Y. Y. Peng, K. Peters, K. Petridis, J. L. Ping, R. G. Ping, S. Plura, V. Prasad, L. Pöpping, F. Z. Qi, H. R. Qi, M. Qi, S. Qian, W. B. Qian, C. F. Qiao, J. H. Qiao, J. J. Qin, J. L. Qin, L. Q. Qin, L. Y. Qin, P. B. Qin, X. P. Qin, X. S. Qin, Z. H. Qin, J. F. Qiu, Z. H. Qu, J. Rademacker, K. Ravindran, C. F. Redmer, A. Rivetti, M. Rolo, G. Rong, S. S. Rong, F. Rosini, Ch. Rosner, M. Q. Ruan, N. Salone, A. Sarantsev, Y. Schelhaas, M. Schernau, K. Schoenning, M. Scodeggio, W. Shan, X. Y. Shan, Z. J. Shang, J. F. Shangguan, L. G. Shao, M. Shao, C. P. Shen, H. F. Shen, W. H. Shen, X. Y. Shen, B. A. Shi, Ch. Y. Shi, H. Shi, J. L. Shi, J. Y. Shi, M. H. Shi, S. Y. Shi, X. Shi, H. L. Song, J. J. Song, M. H. Song, T. Z. Song, W. M. Song, Y. X. Song, Zirong Song, S. Sosio, S. Spataro, S. Stansilaus, F. Stieler, M. Stolte, S. S Su, G. B. Sun, G. X. Sun, H. Sun, H. K. Sun, J. F. Sun, K. Sun, L. Sun, R. Sun, S. S. Sun, T. Sun, W. Y. Sun, Y. C. Sun, Y. H. Sun, Y. J. Sun, Y. Z. Sun, Z. Q. Sun, Z. T. Sun, H. Tabaharizato, C. J. Tang, G. Y. Tang, J. Tang, J. J. Tang, L. F. Tang, Y. A. Tang, Z. H. Tang, L. Y. Tao, M. Tat, J. X. Teng, J. Y. Tian, W. H. Tian, Y. Tian, Z. F. Tian, K. Yu. Todyshev, I. Uman, E. van der Smagt, B. Wang, Bin Wang, Bo Wang, C. Wang, Chao Wang, Cong Wang, D. Y. Wang, F. K. Wang, H. J. Wang, H. R. Wang, J. Wang, J. J. Wang, J. P. Wang, K. Wang, L. L. Wang, L. W. Wang, M. Wang, Mi Wang, N. Y. Wang, P. Wang, S. Wang, Shun Wang, T. Wang, W. Wang, W. P. Wang, X. F. Wang, X. L. Wang, X. N. Wang, Xin Wang, Y. Wang, Y. D. Wang, Y. F. Wang, Y. H. Wang, Y. J. Wang, Y. L. Wang, Y. N. Wang, Yanning Wang, Yaqian Wang, Yi Wang, Yuan Wang, Z. Wang, Z. L. Wang, Z. Q. Wang, Z. Y. Wang, Zhi Wang, Ziyi Wang, D. Wei, D. H. Wei, D. J. Wei, H. R. Wei, F. Weidner, H. R. Wen, S. P. Wen, U. Wiedner, G. Wilkinson, M. Wolke, J. F. Wu, L. H. Wu, L. J. Wu, Lianjie Wu, S. G. Wu, S. M. Wu, X. W. Wu, Z. Wu, H. L. Xia, L. Xia, B. H. Xiang, D. Xiao, G. Y. Xiao, H. Xiao, Y. L. Xiao, Z. J. Xiao, C. Xie, K. J. Xie, Y. Xie, Y. G. Xie, Y. H. Xie, Z. P. Xie, T. Y. Xing, D. B. Xiong, G. F. Xu, H. Y. Xu, Q. J. Xu, Q. N. Xu, T. D. Xu, X. P. Xu, Y. Xu, Y. C. Xu, Z. S. Xu, F. Yan, L. Yan, W. B. Yan, W. C. Yan, W. H. Yan, W. P. Yan, X. Q. Yan, Y. Y. Yan, H. J. Yang, H. L. Yang, H. X. Yang, J. H. Yang, R. J. Yang, X. Y. Yang, Y. Yang, Y. G. Yang, Y. H. Yang, Y. M. Yang, Y. Q. Yang, Y. Z. Yang, Youhua Yang, Z. Y. Yang, W. J. Yao, Z. P. Yao, M. Ye, M. H. Ye, Z. J. Ye, K. Yi, Junhao Yin, Z. Y. You, B. X. Yu, C. X. Yu, G. Yu, J. S. Yu, L. W. Yu, T. Yu, X. D. Yu, Y. C. Yu, Yongchao Yu, C. Z. Yuan, H. Yuan, J. Yuan, Jie Yuan, L. Yuan, M. K. Yuan, S. H. Yuan, Y. Yuan, C. X. Yue, Ying Yue, A. A. Zafar, F. R. Zeng, S. H. Zeng, X. Zeng, Y. J. Zeng, Yujie Zeng, Y. C. Zhai, Y. H. Zhan, B. L. Zhang, B. X. Zhang, D. H. Zhang, G. Y. Zhang, Gengyuan Zhang, H. Zhang, H. C. Zhang, H. H. Zhang, H. Q. Zhang, H. R. Zhang, H. Y. Zhang, Han Zhang, J. Zhang, J. J. Zhang, J. L. Zhang, J. Q. Zhang, J. S. Zhang, J. W. Zhang, J. X. Zhang, J. Y. Zhang, J. Z. Zhang, Jianyu Zhang, Jin Zhang, Jiyuan Zhang, L. M. Zhang, Lei Zhang, N. Zhang, P. Zhang, Q. Zhang, Q. Y. Zhang, Q. Z. Zhang, R. Y. Zhang, S. H. Zhang, S. N. Zhang, Shulei Zhang, X. M. Zhang, X. Y. Zhang, Y. T. Zhang, Y. H. Zhang, Y. P. Zhang, Yao Zhang, Yu Zhang, Yu Zhang, Z. Zhang, Z. D. Zhang, Z. H. Zhang, Z. L. Zhang, Z. X. Zhang, Z. Y. Zhang, Zh. Zh. Zhang, Zhilong Zhang, Ziyang Zhang, Ziyu Zhang, G. Zhao, J. -P. Zhao, J. Y. Zhao, J. Z. Zhao, L. Zhao, Lei Zhao, M. G. Zhao, R. P. Zhao, S. J. Zhao, Y. B. Zhao, Y. L. Zhao, Y. P. Zhao, Y. X. Zhao, Z. G. Zhao, A. Zhemchugov, B. Zheng, B. M. Zheng, J. P. Zheng, W. J. Zheng, W. Q. Zheng, X. R. Zheng, Y. H. Zheng, B. Zhong, C. Zhong, X. Zhong, H. Zhou, J. Q. Zhou, S. Zhou, X. Zhou, X. K. Zhou, X. R. Zhou, X. Y. Zhou, Y. X. Zhou, Y. Z. Zhou, A. N. Zhu, J. Zhu, K. Zhu, K. J. Zhu, K. S. Zhu, L. X. Zhu, Lin Zhu, S. H. Zhu, T. J. Zhu, W. D. Zhu, W. J. Zhu, W. Z. Zhu, Y. C. Zhu, Z. A. Zhu, X. Y. Zhuang, M. Zhuge, J. H. Zou, J. Zu
arXiv:2608.16214v1 · 2026-08-17 · CC BY 4.0 · 2 دقيقة
لأول مرة، تم قياس احتمالات اضمحلال الشارمونيوم إلى زوج من هايبرونات Σ0 وميزون η، مما يحسّن قاعدة 12%.

السياق

الاضمحلالات الهادرونية للشارمونيوم هي ميدان اختبار للكروموديناميكا الكمومية في المنطقة الانتقالية بين النظامين الاضطرابي وغير الاضطرابي. تنبئ قاعدة 12% بأن نسبة احتمالات اضمحلال ψ(3686) و J/ψ إلى نفس القناة الهادرونية تساوي نسبة عرضيهما اللبتوني (~12%). ومع ذلك، هناك انتهاكات معروفة — «لغز ρπ» الشهير واضمحلال ΛΛ̄π⁰ المخالف لنظائر اللف. الأبحاث المجاورة من BESIII تدرس الاضمحلالات النادرة لـ J/ψ و ψ(3686) إلى حالات نهائية متنوعة من باريون-باريون مضاد، مما يملأ تدريجيًا خريطة الانحرافات عن قاعدة 12%.

المنهجية

أُجري التحليل على بيانات كاشف BESIII (المصادم BEPCII) بإحصائية قياسية: (10087 ± 44) × 10⁶ حدث من J/ψ و (2712 ± 14) × 10⁶ حدث من ψ(3686). أُعيد بناء Σ0 و Σ̄0 من خلال اضمحلالاتهما إلى γΛ و γΛ̄، وΛ إلى pπ⁻، وη إلى فوتونين. لقمع الخلفية، استُخدمت معالجة حركية بأربعة قيود وطريقة النطاقات الجانبية ثنائية الأبعاد. حُددت كفاءة التسجيل باستخدام إعادة وزن أحداث مونت كارلو وفقًا لتوزيع داليت المرصود، وهو أمر حاسم بسبب الاختلاف الكبير بين حجم الطور والبيانات.

النتائج

لأول مرة، لوحظت الاضمحلالات J/ψ → Σ0Σ̄0η و ψ(3686) → Σ0Σ̄0η. تم قياس الاحتمالات: B(J/ψ → Σ0Σ̄0η) = (7.5 ± 0.3 ± 0.8) × 10⁻⁵ و B(ψ(3686) → Σ0Σ̄0η) = (1.3 ± 0.1 ± 0.1) × 10⁻⁵. النسبة Q = (17.3 ± 1.5 ± 1.7)% تتوافق مع قاعدة 12% ضمن 3.0σ — هذا انحراف معتدل، لكنه ليس دراماتيكيًا مثل قناة ρπ. في أطياف الكتلة الثابتة لـ Σ0η و Σ0Σ̄0، لم تُلاحظ رنينات وسيطة مهمة أو تعزيزات عتبوية.

الأهمية

يضيف هذا العمل نقطة جديدة إلى منهجية انتهاكات قاعدة 12% للحالات النهائية الباريونية. على عكس الدراسات المجاورة للاضمحلالات النادرة لـ J/ψ إلى هايبرونات وكاونات، هنا تم قياس قناة بزوج Σ0 وميزون η لأول مرة، مما يوسع مجموعة البيانات لاختبار النماذج النظرية. غياب التعزيزات العتبوية في طيف Σ0Σ̄0 يقيّد الفرضيات حول الباريونيوم والحالات متعددة الكواركات، والتي تُناقش بنشاط للقنوات المماثلة.

التطور المستقبلي

تراكم إحصائية أكبر لـ ψ(3686) في BESIII والتجارب المستقبلية (STCF) سيسمح بتحسين Q والتحقق مما إذا كان الانحراف عن 12% تذبذبًا إحصائيًا أم تأثيرًا حقيقيًا. يمكن مواصلة البحث عن حالات Σ* المثارة في قناة Σ0η باستخدام تحليل الموجات الجزئية.

التأثير

النتائج مهمة لفيزياء الشارمونيوم وطيف الباريونات، وكذلك لاختبار تنبؤات الكروموديناميكا الكمومية الاضطرابية.

الخطوات التالية

إجراء تحليل مماثل لقنوات باريونية أخرى، مثل J/ψ → Σ+Σ̄−η، وإجراء تحليل الموجات الجزئية للبحث عن رنينات Σ*.

المسائل المفتوحة الرئيسية

يرتبط العمل بالمشكلة غير المحلولة حول أصل انتهاكات قاعدة 12% في الاضمحلالات الهادرونية للشارمونيوم وبالبحث عن حالات باريونية غريبة بالقرب من العتبة.

نظرة آلة المعرفة

هذا القسم موجَّه إلى مؤلف العمل وزملائه. الأعمال المجاورة عثر عليها بحثٌ دلالي في أرشيفنا، لا بتطابق الكلمات. نحن لا نقيّم العمل: نعرض الحقل من حوله.

ماذا يفعل هذا العمل

في هذا العمل، تم لأول مرة ملاحظة اضمحلالات J/ψ → Σ0Σ̄0η و ψ(3686) → Σ0Σ̄0η باستخدام بيانات BESIII ذات الإحصائية القياسية. تم قياس احتمالات الاضمحلال: (7.5 ± 0.3 ± 0.8) × 10⁻⁵ لـ J/ψ و (1.3 ± 0.1 ± 0.1) × 10⁻⁵ لـ ψ(3686). النسبة Q = (17.3 ± 1.5 ± 1.7)% تتوافق مع قاعدة 12% ضمن 3σ، ولم تُلاحظ أي حالات وسيطة في أطياف الكتلة الثابتة.

أين تكمن قوته

يضيف هذا العمل نقطة جديدة إلى منهجية انتهاكات قاعدة 12% للحالات النهائية الباريونية، ولأول مرة يغطي قناة تحتوي على زوج Σ0 وميزون η. غياب التعزيزات العتبية في طيف Σ0Σ̄0 يضع قيودًا على فرضيات الباريونيوم والحالات متعددة الكواركات.

إلى أين يمكن المضي

  • قد يكون من المثير للاهتمام مقارنة النسبة Q التي تم الحصول عليها مع قياسات مماثلة لقنوات باريون-باريون أخرى مع ميزون η، مثل اضمحلالات J/ψ إلى ΛΛ̄η أو ΞΞ̄η، لتحديد منهجية الانحرافات عن قاعدة 12% اعتمادًا على تكوين الكواركات في الحالة النهائية.استنادًا إلى: محقق الفوتونات: كيف تتحلل جسيم J/psi arXiv:2603.23081
  • بجانب ذلك، هناك دراسة عن الاضمحلال النادر للهايبرون Σ0، حيث تم قياس الاحتمال والعزم المغناطيسي. ربما ينبغي النظر في مراقبات الاستقطاب في اضمحلال J/ψ → Σ0Σ̄0η لاستخراج معلومات حول السعات المعتمدة على السبين ومقارنتها بتنبؤات النماذج.استنادًا إلى: اضمحلال نادر للهايبرون Σ0: أول قياس لاحتمال الاضمحلال والعزم المغناطيسي arXiv:2608.16076v1
  • يوجد في الأرشيف عمل حول اضمحلال نادر شوهد لأول مرة، والذي قد يكون مفيدًا للمقارنات المنهجية عند تحليل الاحتمالات الصغيرة وقمع الخلفية في قنوات مماثلة.استنادًا إلى: اضمحلال نادر يُرصد لأول مرة arXiv:2604.26784

يستحق التجربة

  • التحقق مما إذا كانت النسبة Q محفوظة ضمن الأخطاء لمناطق مختلفة من فضاء الطور، على سبيل المثال، كدالة للكتلة الثابتة Σ0η.
  • استخدام التوزيعات الزاويّة للتحقق من وجود رنينات وسيطة بحساسية أعلى من أطياف الكتلة.
  • مقارنة الاحتمال المُقاس بالتقديرات النظرية المبنية على لاغرانجيات فعالة مع مراعاة مساهمات الرنينات الباريونية الوسيطة.

لماذا قد يكون هذا مهمًا

هذا القياس يوسع منهجية الاضمحلالات الهدرونية للشارمونيوم وقد يساعد في فهم آلية انتهاك قاعدة 12%، وهو أمر مهم لاختبار نماذج الديناميكا اللونية الكمومية (QCD) في المنطقة غير الاضطرابية.

الملخص الأصلي

كما كتبه المؤلفون، بالإنجليزية arXiv:2608.16214v1

Based on $$(10087 \pm 44) \times 10^6$$ $$J/\psi$$ and $$(2712 \pm 14) \times 10^6$$ $$\psi(3686)$$ events collected with the BESIII detector at the BEPCII collider, the hadronic decays $$J/\psi \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0} \eta$$ and $$\psi(3686) \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0} \eta$$ are observed for the first time. The corresponding branching fractions are measured to be $$\mathcal{B}(J/\psi \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0}\eta)= (7.5 \pm 0.3 \pm 0.8) \times 10^{-5}$$ and $$\mathcal{B}(\psi(3686) \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0}\eta)= (1.3\pm 0.1 \pm 0.1) \times 10^{-5}$$, respectively, where the first uncertainties are statistical, and the second systematic. The ratio $$\text{Q} \approx \frac{\mathcal{B}(\psi(3686) \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0} \eta)}{\mathcal{B}(J/\psi \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0} \eta)}$$ is determined to be $$(17.3 \pm 1.5 \pm 1.7)\%$$, which is con sistent with the 12\%-rule within 3.0$$\sigma$$.~No significant intermediate states or threshold enhancements are observed in the $$\Sigma^0$$($$\bar{\Sigma}^{0}$$)$$\eta$$ and $$\Sigma^0$$$$\bar{\Sigma}^{0}$$ invariant mass spectra.

احتمال اضمحلال J/ψ → Σ0Σ̄0η يبلغ حوالي 7.5 فرصة من 100000 — هذا مثل العثور على حبة رمل واحدة معلمة في حفنة من 13000 حبة رمل.

Q_h = \frac{\mathcal{B}(\psi(3686) \to h)}{\mathcal{B}(J/\psi \to h)} \approx \frac{\mathcal{B}(\psi(3686) \to e^+e^-)}{\mathcal{B}(J/\psi \to e^+e^-)} \approx 12\%
تنبؤ الكروموديناميكا الكمومية الاضطرابية لنسبة احتمالات الاضمحلالات الهادرونية الحصرية للشارمونيوم.
\mathcal{B}(\psi(3686) \to \Sigma^0\bar{\Sigma}^0\eta) = \frac{N_{\text{sig}}}{N_{\psi(3686)} \cdot \varepsilon_w \cdot \mathcal{B}_1^2 \cdot \mathcal{B}_2^2 \cdot \mathcal{B}_3}
صيغة حساب احتمال الاضمحلال مع مراعاة كفاءة التسجيل والاضمحلالات الوسيطة.

أرقام رئيسية

  • أحداث J/ψ: 10 087 مليون
  • أحداث ψ(3686): 2 712 مليون
  • احتمال J/ψ → Σ0Σ̄0η: 7.5 × 10⁻⁵
  • احتمال ψ(3686) → Σ0Σ̄0η: 1.3 × 10⁻⁵
  • النسبة Q: 17.3%
العلماء
Rainer Sachs
المفاهيم
كسر التفرع بيسي الثالث جسيم جاي/بساي سيغما