Por qué El Niño llega en invierno ✛

Original: "A Stochastic-Thermodynamic Constraint on the Seasonal Phase Locking of the El Niño-Southern Oscillation"
· Yuki Yasuda, Tsubasa Kohyama
arXiv:2606.19778 · 2026-06-18 · CC BY 4.0 · 1 min
El océano es como una bañera con el tapón mal puesto: el agua solo sube cuando la fuga se ralentiza.

Cada invierno, en el Pacífico tropical ocurre algo extraño: el agua frente a las costas de Perú se vuelve notablemente más cálida de lo normal. Este fenómeno se llama El Niño y afecta el clima en todo el mundo. El gran misterio es por qué el pico de El Niño casi siempre ocurre en diciembre. El océano tiene suficiente calor incluso en verano, pero el aumento de temperatura solo comienza en otoño.

Los científicos compararon el océano con una bañera cuyo grifo se abre y se cierra, y cuyo tapón no ajusta del todo. El agua entra, pero parte se va por el desagüe. Para que el nivel suba, debe entrar más de lo que sale. Resulta que en noviembre la "fuga" se ralentiza: el océano parece dejar de "olvidar" su estado cálido, y la temperatura empieza a subir rápidamente. En septiembre y febrero, en cambio, la fuga es máxima, por lo que en esos meses el aumento de temperatura está suprimido.

Los científicos llaman a esta "fuga" irreversibilidad. Indica cuán difícil es revertir el proceso. En noviembre la irreversibilidad es mínima y el océano puede calentarse rápidamente.

Antes se pensaba que solo la cantidad de calor importaba. Ahora se ha descubierto que también es crucial otro factor: cuán irreversibles son los cambios de temperatura. Este hallazgo ayuda a entender por qué los modelos climáticos a menudo fallan en predecir los tiempos de El Niño. Quizás no evalúan correctamente cómo el océano "olvida" su pasado en diferentes estaciones.

El pico de producción de entropía en septiembre y febrero significa que en esos meses las transiciones de temperatura del océano son más irreversibles: el sistema "olvida" el pasado más rápido que en otras estaciones.

\frac{\dot{P}}{2} \ge \frac{1}{(\sigma_T)^2 \langle T^2 \rangle} \left( \frac{1}{2} \frac{d}{dt} \langle T^2 \rangle \right)^2
La tasa de producción parcial de entropía limita desde arriba la tasa normalizada de cambio de la varianza de la temperatura.
\dot{P} = \frac{2\dot{Q}}{(\sigma_T)^2} + \frac{dS}{dt} - \dot{I}
La producción parcial de entropía se compone del indicador de irreversibilidad, el cambio de la entropía de Shannon y el flujo de información.
Científicos
Rudolf ClausiusJames Clerk MaxwellLudwig BoltzmannEmmy NoetherAlbert Einstein
Conceptos
ENSO El Niño-Southern Oscillation spring predictability barrier TAO/TRITON moorings recharge oscillator model Jin-Timmermann model Multivariate ENSO Index La Niña El Niño index Southern Oscillation ERSST natural variability seasonal forcing sea surface temperature Westerly wind burst North Equatorial Countercurrent seasonal cycle Warm water volume límite de Carnot relative ONI