كوب من الزجاج المتجمد يبدو ساكنًا، لكن في داخله تتجمد الذرات في أوضاع عشوائية دون أن تجد نظامًا مثاليًا. وضع مشابه يحدث في الزجاج المغزلي: العزوم المغناطيسية للذرات تتجمد مشيرةً في اتجاهات مختلفة، ويفقد المادة قدرتها على المغنطة البسيطة.

عند تشغيل مجال مغناطيسي خارجي، تصبح الصورة أكثر تعقيدًا. في المغناطيس العادي، تدور جميع العزوم باتجاه المجال بتناغم، أما في الزجاج المغزلي فبعض العزوم يقاوم لأن الروابط العشوائية مع الجيران تمسك بها. السؤال هو: هل يبقى النظام "متجمدًا" أم يعيد ترتيب نفسه تدريجيًا؟ اقترح الفيزيائيون عدة سيناريوهات، ويستمر الجدال منذ نصف قرن. الطريقة الحسابية الجديدة التي اقترحها المؤلفون تتيح قياس القابلية المغناطيسية — أي مدى استجابة المادة للمجال — حتى عندما تفشل الطرق التقليدية بسبب الأذيال الواسعة في توزيع التداخل (overlap).

أظهرت المحاكاة الحاسوبية فرقًا شاسعًا. بالنسبة لنموذج إيزينج (Ising) العادي والزجاج المغزلي ثنائي الأبعاد، ينحني خط القيم العظمى للقابلية في المستوى "مجال–حرارة" نحو اليمين — وهذا مؤشر على خط عبور فوق حرج (supercritical crossover line)، أي انتقال تدريجي دون حدود حادة. أما بالنسبة للزجاج المغزلي ثلاثي الأبعاد والنموذج متوسط المجال (mean-field model)، فينحني الخط نحو اليسار — هكذا يبدو خط دي ألميدا-تاوليس، وهو انتقال طوري حقيقي. أظهر تحليل إضافي للأحجام المحدودة أن ذروة القابلية في الحالة ثلاثية الأبعاد تنمو مع حجم النظام، بينما في الحالة ثنائية الأبعاد تتشبع.

هذه النتيجة هي أول دليل عددي مباشر على انتقال دي ألميدا-تاوليس في الزجاج المغزلي ثلاثي الأبعاد. وهي تدعم سيناريو كسر تناظر النسخ المتماثلة، أحد أكثر الأفكار أناقةً وإثارةً للجدل في الفيزياء الإحصائية. تبين أن كوب الزجاج ليس بهذه البساطة: تحت تأثير المجال، لا "يسخن" فحسب، بل يمر بنقطة خاصة تتغير فيها طبيعة اضطرابه الداخلي.