Desintegración de J/ψ y ψ(3686) en Σ0Σ̄0η: primera medición ✛

Original: "First measurements of the branching fractions of $$J/ψ$$ and $$ψ(3686) \to Σ^{0} \barΣ^{0}η$$"
· BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, Y. H. An, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovanni, V. Batozskaya, K. Begzsuren, N. Berger, M. Berlowski, M. B. Bertani, D. Bettoni, F. Bianchi, E. Bianco, A. Bortone, I. Boyko, R. A. Briere, A. Brueggemann, D. Cabiati, H. Cai, M. H. Cai, X. Cai, A. Calcaterra, G. F. Cao, N. Cao, S. A. Cetin, X. Y. Chai, J. F. Chang, T. T. Chang, G. R. Che, Y. Z. Che, C. H. Chen, Chao Chen, G. Chen, H. S. Chen, H. Y. Chen, M. L. Chen, S. J. Chen, S. M. Chen, T. Chen, W. Chen, X. R. Chen, X. T. Chen, X. Y. Chen, Y. B. Chen, Y. Q. Chen, Z. K. Chen, J. Cheng, L. N. Cheng, S. K. Choi, X. Chu, G. Cibinetto, F. Cossio, J. Cottee-Meldrum, H. L. Dai, J. P. Dai, X. C. Dai, A. Dbeyssi, R. E. de Boer, D. Dedovich, C. Q. Deng, Z. Y. Deng, A. Denig, I. Denisenko, M. Destefanis, F. De Mori, E. Di Fiore, X. X. Ding, Y. Ding, Y. X. Ding, Yi. Ding, J. Dong, L. Y. Dong, M. Y. Dong, X. Dong, Z. J. Dong, M. C. Du, S. X. Du, Shaoxu Du, X. L. Du, Y. Q. Du, Y. Y. Duan, Z. H. Duan, P. Egorov, G. F. Fan, J. J. Fan, Y. H. Fan, J. Fang, Jin Fang, S. S. Fang, W. X. Fang, Y. Q. Fang, L. Fava, F. Feldbauer, G. Felici, C. Q. Feng, J. H. Feng, L. Feng, Q. X. Feng, Y. T. Feng, M. Fritsch, C. D. Fu, J. L. Fu, Y. W. Fu, H. Gao, Xu Gao, Y. Gao, Y. N. Gao, Y. Y. Gao, Yunong Gao, Z. Gao, S. Garbolino, I. Garzia, L. Ge, P. T. Ge, Z. W. Ge, C. Geng, E. M. Gersabeck, A. Gilman, K. Goetzen, J. Gollub, J. B. Gong, J. D. Gong, L. Gong, W. X. Gong, W. Gradl, S. Gramigna, M. Greco, M. D. Gu, M. H. Gu, C. Y. Guan, A. Q. Guo, H. Guo, J. N. Guo, L. B. Guo, M. J. Guo, R. P. Guo, X. Guo, Y. P. Guo, Z. Guo, A. Guskov, J. Gutierrez, J. Y. Han, T. T. Han, X. Han, F. Hanisch, K. D. Hao, X. Q. Hao, F. A. Harris, C. Z. He, K. K. He, K. L. He, F. H. Heinsius, C. H. Heinz, Y. K. Heng, C. Herold, P. C. Hong, G. Y. Hou, X. T. Hou, Y. R. Hou, Z. L. Hou, H. M. Hu, J. F. Hu, Q. P. Hu, S. L. Hu, T. Hu, Y. Hu, Y. X. Hu, Z. M. Hu, G. S. Huang, K. X. Huang, L. Q. Huang, P. Huang, X. T. Huang, Y. P. Huang, Y. S. Huang, T. Hussain, N. Hüsken, N. in der Wiesche, J. Jackson, Q. Ji, Q. P. Ji, W. Ji, X. B. Ji, X. L. Ji, Y. Y. Ji, L. K. Jia, X. Q. Jia, D. Jiang, H. B. Jiang, S. J. Jiang, X. S. Jiang, Y. Jiang, J. B. Jiao, J. K. Jiao, Z. Jiao, L. C. L. Jin, S. Jin, Y. Jin, M. Q. Jing, X. M. Jing, T. Johansson, S. Kabana, X. L. Kang, X. S. Kang, B. C. Ke, V. Khachatryan, A. Khoukaz, O. B. Kolcu, B. Kopf, L. Kröger, L. Krümmel, Y. Y. Kuang, M. Kuessner, X. Kui, N. Kumar, A. Kupsc, W. Kühn, Q. Lan, W. N. Lan, T. T. Lei, M. Lellmann, T. Lenz, C. Li, C. H. Li, C. K. Li, Chunkai Li, Cong Li, D. M. Li, F. Li, G. Li, H. B. Li, H. J. Li, H. L. Li, H. N. Li, H. P. Li, Hui Li, J. N. Li, J. S. Li, J. W. Li, K. Li, K. L. Li, L. J. Li, L. K. Li, Lei Li, M. H. Li, M. R. Li, M. T. Li, P. L. Li, P. R. Li, Q. M. Li, Q. X. Li, R. Li, S. Li, S. X. Li, S. Y. Li, Shanshan Li, T. Li, T. Y. Li, W. D. Li, W. G. Li, X. Li, X. H. Li, X. K. Li, X. L. Li, X. Y. Li, X. Z. Li, Y. Li, Y. B. Li, Y. C. Li, Y. G. Li, Y. P. Li, Z. H. Li, Z. J. Li, Z. L. Li, Z. X. Li, Z. Y. Li, C. Liang, H. Liang, Y. F. Liang, Y. T. Liang, Z. Z. Liang, G. R. Liao, L. B. Liao, M. H. Liao, Y. P. Liao, J. Libby, A. Limphirat, C. C. Lin, C. X. Lin, D. X. Lin, T. Lin, B. J. Liu, B. X. Liu, C. Liu, C. X. Liu, F. Liu, F. H. Liu, Feng Liu, G. M. Liu, H. Liu, H. B. Liu, H. M. Liu, Huihui Liu, J. B. Liu, J. J. Liu, K. Liu, K. Y. Liu, Ke Liu, Kun Liu, L. Liu, L. C. Liu, Lu Liu, M. H. Liu, P. L. Liu, Q. Liu, S. B. Liu, T. Liu, W. M. Liu, W. T. Liu, X. Liu, X. K. Liu, X. L. Liu, X. P. Liu, X. T. Liu, X. Y. Liu, Y. Liu, Y. B. Liu, Yi Liu, Z. A. Liu, Z. D. Liu, Z. L. Liu, Z. Q. Liu, Z. X. Liu, Z. Y. Liu, X. C. Lou, H. J. Lu, J. G. Lu, X. L. Lu, Y. Lu, Y. H. Lu, Y. P. Lu, Z. H. Lu, C. L. Luo, J. R. Luo, J. S. Luo, M. X. Luo, T. Luo, X. L. Luo, Z. Y. Lv, X. R. Lyu, Y. F. Lyu, Y. H. Lyu, F. C. Ma, H. L. Ma, Heng Ma, J. L. Ma, L. L. Ma, L. R. Ma, Q. M. Ma, R. Q. Ma, R. Y. Ma, T. Ma, X. T. Ma, X. Y. Ma, Y. M. Ma, F. E. Maas, I. MacKay, M. Maggiora, S. Maity, S. Malde, Q. A. Malik, H. X. Mao, Y. J. Mao, Z. P. Mao, S. Marcello, A. Marshall, F. M. Melendi, Y. H. Meng, Z. X. Meng, G. Mezzadri, H. Miao, T. J. Min, R. E. Mitchell, X. H. Mo, B. Moses, N. Yu. Muchnoi, J. Muskalla, Y. Nefedov, F. Nerling, H. Neuwirth, Z. Ning, S. Nisar, Q. L. Niu, W. D. Niu, Y. Niu, C. Normand, S. L. Olsen, Q. Ouyang, I. V. Ovtin, S. Pacetti, Y. Pan, A. Pathak, Y. P. Pei, M. Pelizaeus, G. L. Peng, H. P. Peng, X. J. Peng, Y. Y. Peng, K. Peters, K. Petridis, J. L. Ping, R. G. Ping, S. Plura, V. Prasad, L. Pöpping, F. Z. Qi, H. R. Qi, M. Qi, S. Qian, W. B. Qian, C. F. Qiao, J. H. Qiao, J. J. Qin, J. L. Qin, L. Q. Qin, L. Y. Qin, P. B. Qin, X. P. Qin, X. S. Qin, Z. H. Qin, J. F. Qiu, Z. H. Qu, J. Rademacker, K. Ravindran, C. F. Redmer, A. Rivetti, M. Rolo, G. Rong, S. S. Rong, F. Rosini, Ch. Rosner, M. Q. Ruan, N. Salone, A. Sarantsev, Y. Schelhaas, M. Schernau, K. Schoenning, M. Scodeggio, W. Shan, X. Y. Shan, Z. J. Shang, J. F. Shangguan, L. G. Shao, M. Shao, C. P. Shen, H. F. Shen, W. H. Shen, X. Y. Shen, B. A. Shi, Ch. Y. Shi, H. Shi, J. L. Shi, J. Y. Shi, M. H. Shi, S. Y. Shi, X. Shi, H. L. Song, J. J. Song, M. H. Song, T. Z. Song, W. M. Song, Y. X. Song, Zirong Song, S. Sosio, S. Spataro, S. Stansilaus, F. Stieler, M. Stolte, S. S Su, G. B. Sun, G. X. Sun, H. Sun, H. K. Sun, J. F. Sun, K. Sun, L. Sun, R. Sun, S. S. Sun, T. Sun, W. Y. Sun, Y. C. Sun, Y. H. Sun, Y. J. Sun, Y. Z. Sun, Z. Q. Sun, Z. T. Sun, H. Tabaharizato, C. J. Tang, G. Y. Tang, J. Tang, J. J. Tang, L. F. Tang, Y. A. Tang, Z. H. Tang, L. Y. Tao, M. Tat, J. X. Teng, J. Y. Tian, W. H. Tian, Y. Tian, Z. F. Tian, K. Yu. Todyshev, I. Uman, E. van der Smagt, B. Wang, Bin Wang, Bo Wang, C. Wang, Chao Wang, Cong Wang, D. Y. Wang, F. K. Wang, H. J. Wang, H. R. Wang, J. Wang, J. J. Wang, J. P. Wang, K. Wang, L. L. Wang, L. W. Wang, M. Wang, Mi Wang, N. Y. Wang, P. Wang, S. Wang, Shun Wang, T. Wang, W. Wang, W. P. Wang, X. F. Wang, X. L. Wang, X. N. Wang, Xin Wang, Y. Wang, Y. D. Wang, Y. F. Wang, Y. H. Wang, Y. J. Wang, Y. L. Wang, Y. N. Wang, Yanning Wang, Yaqian Wang, Yi Wang, Yuan Wang, Z. Wang, Z. L. Wang, Z. Q. Wang, Z. Y. Wang, Zhi Wang, Ziyi Wang, D. Wei, D. H. Wei, D. J. Wei, H. R. Wei, F. Weidner, H. R. Wen, S. P. Wen, U. Wiedner, G. Wilkinson, M. Wolke, J. F. Wu, L. H. Wu, L. J. Wu, Lianjie Wu, S. G. Wu, S. M. Wu, X. W. Wu, Z. Wu, H. L. Xia, L. Xia, B. H. Xiang, D. Xiao, G. Y. Xiao, H. Xiao, Y. L. Xiao, Z. J. Xiao, C. Xie, K. J. Xie, Y. Xie, Y. G. Xie, Y. H. Xie, Z. P. Xie, T. Y. Xing, D. B. Xiong, G. F. Xu, H. Y. Xu, Q. J. Xu, Q. N. Xu, T. D. Xu, X. P. Xu, Y. Xu, Y. C. Xu, Z. S. Xu, F. Yan, L. Yan, W. B. Yan, W. C. Yan, W. H. Yan, W. P. Yan, X. Q. Yan, Y. Y. Yan, H. J. Yang, H. L. Yang, H. X. Yang, J. H. Yang, R. J. Yang, X. Y. Yang, Y. Yang, Y. G. Yang, Y. H. Yang, Y. M. Yang, Y. Q. Yang, Y. Z. Yang, Youhua Yang, Z. Y. Yang, W. J. Yao, Z. P. Yao, M. Ye, M. H. Ye, Z. J. Ye, K. Yi, Junhao Yin, Z. Y. You, B. X. Yu, C. X. Yu, G. Yu, J. S. Yu, L. W. Yu, T. Yu, X. D. Yu, Y. C. Yu, Yongchao Yu, C. Z. Yuan, H. Yuan, J. Yuan, Jie Yuan, L. Yuan, M. K. Yuan, S. H. Yuan, Y. Yuan, C. X. Yue, Ying Yue, A. A. Zafar, F. R. Zeng, S. H. Zeng, X. Zeng, Y. J. Zeng, Yujie Zeng, Y. C. Zhai, Y. H. Zhan, B. L. Zhang, B. X. Zhang, D. H. Zhang, G. Y. Zhang, Gengyuan Zhang, H. Zhang, H. C. Zhang, H. H. Zhang, H. Q. Zhang, H. R. Zhang, H. Y. Zhang, Han Zhang, J. Zhang, J. J. Zhang, J. L. Zhang, J. Q. Zhang, J. S. Zhang, J. W. Zhang, J. X. Zhang, J. Y. Zhang, J. Z. Zhang, Jianyu Zhang, Jin Zhang, Jiyuan Zhang, L. M. Zhang, Lei Zhang, N. Zhang, P. Zhang, Q. Zhang, Q. Y. Zhang, Q. Z. Zhang, R. Y. Zhang, S. H. Zhang, S. N. Zhang, Shulei Zhang, X. M. Zhang, X. Y. Zhang, Y. T. Zhang, Y. H. Zhang, Y. P. Zhang, Yao Zhang, Yu Zhang, Yu Zhang, Z. Zhang, Z. D. Zhang, Z. H. Zhang, Z. L. Zhang, Z. X. Zhang, Z. Y. Zhang, Zh. Zh. Zhang, Zhilong Zhang, Ziyang Zhang, Ziyu Zhang, G. Zhao, J. -P. Zhao, J. Y. Zhao, J. Z. Zhao, L. Zhao, Lei Zhao, M. G. Zhao, R. P. Zhao, S. J. Zhao, Y. B. Zhao, Y. L. Zhao, Y. P. Zhao, Y. X. Zhao, Z. G. Zhao, A. Zhemchugov, B. Zheng, B. M. Zheng, J. P. Zheng, W. J. Zheng, W. Q. Zheng, X. R. Zheng, Y. H. Zheng, B. Zhong, C. Zhong, X. Zhong, H. Zhou, J. Q. Zhou, S. Zhou, X. Zhou, X. K. Zhou, X. R. Zhou, X. Y. Zhou, Y. X. Zhou, Y. Z. Zhou, A. N. Zhu, J. Zhu, K. Zhu, K. J. Zhu, K. S. Zhu, L. X. Zhu, Lin Zhu, S. H. Zhu, T. J. Zhu, W. D. Zhu, W. J. Zhu, W. Z. Zhu, Y. C. Zhu, Z. A. Zhu, X. Y. Zhuang, M. Zhuge, J. H. Zou, J. Zu
arXiv:2608.16214v1 · 2026-08-17 · CC BY 4.0 · 3 min
Por primera vez se miden las probabilidades de desintegración de los charmonios en un par de hiperones Σ0 y un mesón η, lo que precisa la regla del 12%.

Contexto

Las desintegraciones hadrónicas de los charmonios son un banco de pruebas para la cromodinámica cuántica en la región de transición entre los regímenes perturbativo y no perturbativo. La regla del 12% predice que el cociente de las probabilidades de desintegración de ψ(3686) y J/ψ en el mismo canal hadrónico es igual al cociente de sus anchuras leptónicas (~12%). Sin embargo, se conocen violaciones: el famoso "enigma ρπ" y la desintegración ΛΛ̄π⁰ que viola el isospín. Trabajos adyacentes de BESIII investigan desintegraciones raras de J/ψ y ψ(3686) en diversos estados finales barión-antibarión, llenando gradualmente el mapa de desviaciones de la regla del 12%.

Métodos

El análisis se realizó con datos del detector BESIII (colisionador BEPCII) con una estadística récord: (10087 ± 44) × 10⁶ eventos de J/ψ y (2712 ± 14) × 10⁶ eventos de ψ(3686). Las partículas Σ0 y Σ̄0 se reconstruyeron a través de las desintegraciones en γΛ y γΛ̄, Λ en pπ⁻, y η en dos fotones. Para suprimir el fondo se utilizó un ajuste cinemático con cuatro restricciones y el método de bandas laterales bidimensionales. La eficiencia de detección se determinó mediante el repesado de eventos de Monte Carlo según la distribución de Dalitz observada, lo cual es crítico debido a la fuerte diferencia del espacio fásico respecto a los datos.

Resultados

Por primera vez se observaron las desintegraciones J/ψ → Σ0Σ̄0η y ψ(3686) → Σ0Σ̄0η. Se midieron las probabilidades: B(J/ψ → Σ0Σ̄0η) = (7.5 ± 0.3 ± 0.8) × 10⁻⁵ y B(ψ(3686) → Σ0Σ̄0η) = (1.3 ± 0.1 ± 0.1) × 10⁻⁵. El cociente Q = (17.3 ± 1.5 ± 1.7)% es consistente con la regla del 12% dentro de 3.0σ: una desviación moderada, pero no tan dramática como en el canal ρπ. En los espectros de masas invariantes de Σ0η y Σ0Σ̄0 no se encontraron resonancias intermedias significativas ni realces umbrales.

Implicaciones

Este trabajo añade un nuevo punto a la sistemática de las violaciones de la regla del 12% para estados finales bariónicos. A diferencia de los estudios adyacentes de desintegraciones raras de J/ψ en hiperones y kaones, aquí se mide por primera vez un canal con un par de Σ0 y un mesón η, lo que amplía el conjunto de datos para probar modelos teóricos. La ausencia de realces umbrales en el espectro Σ0Σ̄0 limita las hipótesis sobre barioños y estados multiquark, que se discuten activamente para canales análogos.

Desarrollo futuro

La acumulación de mayor estadística de ψ(3686) en BESIII y en futuros experimentos (STCF) permitirá precisar Q y comprobar si la desviación del 12% es una fluctuación estadística o un efecto real. La búsqueda de estados excitados Σ* en el canal Σ0η puede continuarse mediante un análisis de ondas parciales.

Impacto

Los resultados son importantes para la física de charmonios y la espectroscopía bariónica, así como para la verificación de las predicciones de la QCD perturbativa.

Próximos pasos

Realizar un análisis análogo para otros canales bariónicos, por ejemplo J/ψ → Σ+Σ̄−η, y llevar a cabo un análisis de ondas parciales para buscar resonancias Σ*.

Problemas abiertos clave

El trabajo está relacionado con el problema no resuelto del origen de las violaciones de la regla del 12% en las desintegraciones hadrónicas de los charmonios y con la búsqueda de estados bariónicos exóticos cerca del umbral.

La mirada de la máquina del conocimiento

Esta sección está dirigida al autor del trabajo y a sus colegas. Los trabajos vecinos los encontró la búsqueda por significado en nuestro archivo, no por coincidencia de palabras. No evaluamos: mostramos el campo alrededor.

Qué hace el trabajo

En este trabajo se observan por primera vez las desintegraciones J/ψ → Σ0Σ̄0η y ψ(3686) → Σ0Σ̄0η utilizando los datos de BESIII con una estadística récord. Se miden las probabilidades: (7.5 ± 0.3 ± 0.8) × 10⁻⁵ para J/ψ y (1.3 ± 0.1 ± 0.1) × 10⁻⁵ para ψ(3686). El cociente Q = (17.3 ± 1.5 ± 1.7)% es consistente con la regla del 12% dentro de 3σ, y en los espectros de masas invariantes no se observan estados intermedios.

Dónde está su fuerza

El trabajo añade un nuevo punto a la sistemática de las violaciones de la regla del 12% en estados finales bariónicos, cubriendo por primera vez un canal con un par Σ0 y un mesón η. La ausencia de realces umbral en el espectro Σ0Σ̄0 restringe las hipótesis sobre estados bariónicos y multiquark.

Hacia dónde puede avanzar

  • Podría ser interesante comparar el cociente Q obtenido con mediciones análogas en otros canales barión-antibarión con mesón η, por ejemplo, con las desintegraciones J/ψ → ΛΛ̄η o ΞΞ̄η, para identificar la sistemática de las desviaciones de la regla del 12% en función de la composición de quarks del estado final.se apoya en: Detective de fotones: cómo se desintegra la partícula J/psi arXiv:2603.23081
  • Relacionado con esto está el estudio de la desintegración rara del hiperón Σ0, donde se han medido la probabilidad y el momento magnético. Quizás valga la pena considerar observables de polarización en la desintegración J/ψ → Σ0Σ̄0η para extraer información sobre amplitudes dependientes del espín y compararlas con las predicciones de los modelos.se apoya en: La rara desintegración de una partícula invisible arXiv:2608.16076v1
  • En el archivo hay un trabajo sobre una desintegración rara observada por primera vez que puede ser útil para comparaciones metodológicas en el análisis de probabilidades pequeñas y la supresión de fondo en canales similares.se apoya en: Un raro decaimiento visto por primera vez arXiv:2604.26784

Vale la pena probar

  • Comprobar si el cociente Q se mantiene dentro de los errores en diferentes regiones del espacio de fases, por ejemplo, en función de la masa invariante de Σ0η.
  • Utilizar distribuciones angulares para verificar la presencia de resonancias intermedias con mayor sensibilidad que en los espectros de masas.
  • Comparar la probabilidad medida con estimaciones teóricas basadas en lagrangianos efectivos que incluyan contribuciones de resonancias bariónicas intermedias.

Por qué puede importar

Esta medición amplía la sistemática de las desintegraciones hadrónicas de los charmonios y puede ayudar a comprender el mecanismo de violación de la regla del 12%, lo cual es importante para probar modelos de QCD en el régimen no perturbativo.

Resumen original

tal como lo escribieron los autores, en inglés arXiv:2608.16214v1

Based on $$(10087 \pm 44) \times 10^6$$ $$J/\psi$$ and $$(2712 \pm 14) \times 10^6$$ $$\psi(3686)$$ events collected with the BESIII detector at the BEPCII collider, the hadronic decays $$J/\psi \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0} \eta$$ and $$\psi(3686) \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0} \eta$$ are observed for the first time. The corresponding branching fractions are measured to be $$\mathcal{B}(J/\psi \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0}\eta)= (7.5 \pm 0.3 \pm 0.8) \times 10^{-5}$$ and $$\mathcal{B}(\psi(3686) \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0}\eta)= (1.3\pm 0.1 \pm 0.1) \times 10^{-5}$$, respectively, where the first uncertainties are statistical, and the second systematic. The ratio $$\text{Q} \approx \frac{\mathcal{B}(\psi(3686) \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0} \eta)}{\mathcal{B}(J/\psi \to \Sigma^{0} \bar{\Sigma}^{0} \eta)}$$ is determined to be $$(17.3 \pm 1.5 \pm 1.7)\%$$, which is con sistent with the 12\%-rule within 3.0$$\sigma$$.~No significant intermediate states or threshold enhancements are observed in the $$\Sigma^0$$($$\bar{\Sigma}^{0}$$)$$\eta$$ and $$\Sigma^0$$$$\bar{\Sigma}^{0}$$ invariant mass spectra.

La probabilidad de desintegración J/ψ → Σ0Σ̄0η es de aproximadamente 7.5 posibilidades por cada 100 000, lo que equivale a encontrar un grano de arena marcado en un puñado de 13 000 granos.

Q_h = \frac{\mathcal{B}(\psi(3686) \to h)}{\mathcal{B}(J/\psi \to h)} \approx \frac{\mathcal{B}(\psi(3686) \to e^+e^-)}{\mathcal{B}(J/\psi \to e^+e^-)} \approx 12\%
Predicción de la QCD perturbativa para el cociente de probabilidades de desintegraciones hadrónicas exclusivas de charmonios.
\mathcal{B}(\psi(3686) \to \Sigma^0\bar{\Sigma}^0\eta) = \frac{N_{\text{sig}}}{N_{\psi(3686)} \cdot \varepsilon_w \cdot \mathcal{B}_1^2 \cdot \mathcal{B}_2^2 \cdot \mathcal{B}_3}
Fórmula para calcular la probabilidad de desintegración teniendo en cuenta la eficiencia de detección y las desintegraciones intermedias.

Cifras clave

  • eventos de J/ψ: 10 087 millones
  • eventos de ψ(3686): 2 712 millones
  • probabilidad J/ψ → Σ0Σ̄0η: 7.5 × 10⁻⁵
  • probabilidad ψ(3686) → Σ0Σ̄0η: 1.3 × 10⁻⁵
  • cociente Q: 17.3%
Científicos
Rainer Sachs
Conceptos
fracción de ramificación BESIII partícula j psi sigma