La orquesta sale al escenario y, de pronto, el escenario empieza a moverse junto con los músicos. Así se comporta un cristal blando cuando en su interior nace el orden cuántico: la red deja de ser un suelo rígido y ella misma crea una trampa para las partículas y se desliza con ellas.

En una red rígida, la coherencia cuántica muere por el calor, porque el menor temblor de los átomos desbarata el baile sincronizado de los electrones. Pero si el cristal es blando, el vínculo entre las excitaciones y la deformación de la red se vuelve fuerte. Las excitaciones hunden la red por sí solas y aparece una deformación localizada, parecida a una onda estable que puede desplazarse libremente por el cristal.

El autor construye un modelo mínimo en el que la densidad de excitones (pares ligados electrón-hueco) se acopla de forma cuadrática con el campo deformable de la red. A alta densidad de excitaciones, el estado homogéneo pierde estabilidad y surge una deformación solitónica. Después se estudia su modo cero traslacional como coordenada colectiva común. Al integrar los grados de libertad de la red se obtiene un hamiltoniano efectivo en el que domina el cuadrado del operador de acoplamiento total con el modo cero. El tratamiento de campo medio da una reducción colectiva de la energía proporcional al cuadrado del número de partículas.

Esta reducción abre una brecha que crece con la densidad y suprime la población térmica de los estados excitados. La temperatura crítica de condensación crece más rápido que n^(2/3) y puede alcanzar la temperatura ambiente con parámetros realistas. Justamente este mecanismo explica la temperatura anómalamente alta de la superfluorescencia en las perovskitas de haluros de plomo.

El escenario que se mueve junto con la orquesta no se limita a proteger a los músicos de los empujones de la sala. Él mismo se vuelve parte de la música y liga todos los instrumentos en un sonido único que no se deshace ni en una sala calurosa.