Просто

Черные дыры могут выдать скрытые измерения

Original: "Images of Braneworld black holes with radiatively inefficient accretion flows"
Многомерные черные дыры почти неотличимы от обычных, но будущие сверхточные телескопы смогут уловить ничтожную разницу.
Аннотация

Фотографии черных дыр проверяют гравитацию в экстремальных условиях. Ученые смоделировали изображение черной дыры из теории «мира на бране» с дополнительными приливными эффектами. Оказалось, что даже сверхточные будущие телескопы не видят разницы — словно искать иголку в стоге сена. Увидим ли мы когда-нибудь скрытые измерения?

Связи в графе знаний 1

Наша Вселенная может быть подобна поверхности пруда: в одном из вариантов теории струн мы обитаем на тончайшей плёнке, а гравитация утекает в дополнительные измерения. Черные дыры в такой картине — не тупик, а воронки, уходящие в скрытые миры, и их поведение почти неотличимо от описанного Эйнштейном и Шварцшильдом.

С помощью численного моделирования исследователи воссоздали такую дыру с вращающимся диском из сверхгорячего газа. Свет, огибая её под действием гравитационной линзы, создаёт характерную тень. Сравнение с данными радиоастрономии — снимком дыры в M87 от Телескопа горизонта событий, использующего сеть антенн, — показало отклонение в 0.1% (как толщина волоса с километра).

Но самое неожиданное: когда влияние скрытых измерений превышает порог, чёрная дыра превращается в кротовую нору — проходимый туннель сквозь пространство. При этом её температура, предсказанная Хокингом, падает до нуля и испарение прекращается. Телескопы нового поколения, такие как BHEX, возможно, увидят не просто тень, а отпечаток иных миров.

🎯 Если влияние скрытых измерений превышает критический порог, чёрная дыра превращается в кротовую нору — туннель, соединяющий разные уголки космоса — и перестаёт испускать излучение Хокинга.

🎬 В фильме «Интерстеллар» кротовая нора позволяет путешествовать сквозь пространство — и многомерные теории не исключают подобных туннелей во Вселенной.

ds^2 = \left(1-\frac{2M}{r}\right)dt^2 - \frac{1-\frac{3M}{2r}}{\left(1-\frac{2M}{r}\right)\left(1-\frac{\gamma M}{2r}\right)}dr^2 - r^2 d\theta^2 - r^2\sin^2\theta d\phi^2
пространственно-временной интервал, где γ — приливной параметр браны
T_{BH} = \frac{1}{8\pi M}\sqrt{1-\frac{3(\gamma-3)}{2}}
температура излучения чёрной дыры, падающая до нуля при критическом γ
Учёные
Jacob BekensteinStephen HawkingFritz ZwickyBernhard RiemannJoseph WeberKarl Schwarzschild
Теги
чёрная дыра аккреционный диск плазма гравитационное линзирование численное моделирование теория струн кротовая нора радиоастрономия интерферометрия
Законы
энтропия Бекенштейна–Хокингаизлучение хокингагравитационное линзированиеуравнения Эйнштейнатеорема вириалаэффект Фарадея
Оригинал: arXiv:2606.26166 · CC BY · bridge42worlds