L'orchestre entre en scène, et voilà que la scène se met à bouger avec les musiciens. C'est ainsi que se comporte un cristal mou lorsqu'un ordre quantique y prend naissance : le réseau cesse d'être un plancher rigide, il fabrique lui-même un piège pour les particules et glisse avec lui.

Dans un réseau rigide, la cohérence quantique succombe à la chaleur, car la moindre vibration des atomes dérègle la danse synchronisée des électrons. Mais si le cristal est mou, le couplage entre les excitations et la déformation du réseau devient fort. Les excitations courbent elles-mêmes le réseau, et il apparaît une déformation localisée, semblable à une onde stable, qui peut se déplacer librement dans le cristal.

L'auteur construit un modèle minimal où la densité d'excitons (des paires électron-trou liées) est reliée quadratiquement au champ déformable du réseau. À forte densité d'excitations, l'état homogène perd sa stabilité et une déformation solitonique apparaît. On considère ensuite son mode zéro de translation comme coordonnée collective commune. En intégrant les degrés de liberté du réseau, on obtient un hamiltonien effectif où domine le carré de l'opérateur de couplage total au mode zéro. Le traitement en champ moyen donne un abaissement collectif de l'énergie, proportionnel au carré du nombre de particules.

Cet abaissement ouvre un gap qui croît avec la densité et supprime l'occupation thermique des états excités. La température critique de condensation croît plus vite que n^(2/3) et peut atteindre la température ambiante pour des paramètres réalistes. C'est précisément ce mécanisme qui explique la température anormalement élevée de la superfluorescence dans les pérovskites à halogénures de plomb.

La scène qui se déplace avec l'orchestre ne protège pas seulement les musiciens des bousculades de la salle. Elle devient elle-même partie de la musique, reliant tous les instruments en une seule sonorité, qui ne se défait pas même dans une pièce surchauffée.