phénomène

cycles d'activité de trou noir

Cycles d'activité et de dormance dans les trous noirs, y compris les effets de réveil et de rétroaction.
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Description

Les trous noirs ne sont pas perpétuellement actifs ; ils traversent des phases d'accrétion intense et de relative dormance. Lorsque de la matière tombe dans un trou noir, elle s'échauffe et émet un rayonnement, rendant le trou noir « actif » — souvent sous la forme d'un noyau actif de galaxie ou d'un microquasar. Avec le temps, l'approvisionnement en matière proche diminue, et le trou noir devient silencieux, pour n'être réveillé que lorsque du matériel frais, comme une étoile ou un nuage de gaz qui passe, entre dans sa portée gravitationnelle. Ces cycles d'activité sont cruciaux pour comprendre comment les trous noirs croissent et comment ils influencent leurs galaxies hôtes.

Histoire

L'idée d'une activité épisodique des trous noirs a émergé dans les années 1970 avec la découverte des binaires X et la prise de conscience que les noyaux actifs de galaxies doivent être alimentés par des épisodes récurrents d'accrétion. Le terme « cycle d'activité » est devenu standard dans les années 1980, lorsque les observations de radiogalaxies ont révélé plusieurs époques d'activité de jets.

Comment ça marche

Le cycle est piloté par la disponibilité de la matière. Dans la phase active, le gaz spiralise dans un disque d'accrétion, où les frottements et les champs magnétiques le chauffent à des millions de degrés, produisant des rayons X et des jets. À mesure que le disque est consommé ou soufflé par la pression de radiation, l'accrétion ralentit et le trou noir entre dans un état de quiescence. Un nouvel afflux de matière — provenant d'une disruption par effet de marée d'une étoile, d'une fusion de galaxies, ou d'instabilités dans le milieu interstellaire — peut relancer le cycle. La rétroaction des jets et des écoulements peut également réguler le processus en repoussant le gaz, créant ainsi une boucle auto-limitante.

En pratique

L'étude des cycles d'activité aide les astronomes à interpréter la variabilité des quasars et des binaires X, et éclaire les modèles d'évolution des galaxies où la rétroaction des trous noirs régule la formation d'étoiles.

Anecdote

Le trou noir supermassif de notre propre galaxie, Sagittarius A*, est actuellement dans une phase de dormance, mais il montre des éruptions occasionnelles lorsqu'il consomme de petits amas de gaz — et il a peut-être été bien plus actif dans le passé, comme en témoignent les bulles de Fermi s'étendant au-dessus du plan galactique.

Concept graph →

Formules

$$\Delta(r) = r^2 - 2Mr + a^2 + Q^2$$
Horizon function for charged rotating black holes with charge Q.
Ce qu'il y a dans la formule
rvariableradial coordinate — coordonnée radiale metre
Mvariableblack hole mass — masse kilogram
avariablespecific angular momentum (spin parameter) — angular momentum per unit mass metre
Qvariableelectric charge — charge électrique coulomb
δ_{{ed}}(r)=r^2-2mr+a^2+q · 2607.13992
$$r_{\pm} = \frac{GM}{c^2} \left(1 \pm \sqrt{1 - \frac{k_e Q^2}{G M^2}}\right)$$
Locations of event horizons in charged black holes.
Ce qu'il y a dans la formule
r_±variableInner and outer event horizon radii — horizon radius metre
QvariableElectric charge of the black hole — charge électrique coulomb
MvariableMass of the black hole — masse kilogram
GconstanteNewtonian constant of gravitation — constante gravitationnelle = 6.67430e-11 cubic metre per kilogram per second squared
cconstanteSpeed of light in vacuum — vitesse de la lumière = 299792458 metre per second
k_econstanteElectrostatic force constant in Coulomb's law — constante de Coulomb = 8.9875517923e9 newton metre squared per coulomb squared
r_{\pm}=\frac{gm}{c^2}(1\pm\sqrt{1-\xi}) · 2605.10587v1
$$M_{\rm BH} \propto L^\alpha \, {\rm FWHM}^\beta$$
Black hole mass scales with luminosity and line width.
Ce qu'il y a dans la formule
M_BHvariableBlack hole mass — masse kilogram
LvariableContinuum luminosity (e.g., at 5100 Å) — luminosité watt
FWHMvariableFull width at half maximum of emission line — line width metre per second
αvariablePower-law index for luminosity — power law index
βvariablePower-law index for line width — power law index
m_{\rmbh}=a(\frac{l_{5100}}{10^{44}{\rmэрг/с}})^b(\frac{{\rmfwhm}_{\rmhα}}{v_{\rmnorm}})^c · 2606.06226v1
m_{{bh}}\proptol_{{h}α}^{0.55}*{fwhm}_{{h}α}^{2.06} · 2607.01330v1
$$A = 8\pi M \left(M + \sqrt{M^2 - a^2}\right)$$
The area of a Kerr black hole depends on mass and spin.
Ce qu'il y a dans la formule
AvariableArea of the event horizon — aire square metre
MvariableMass of the black hole — masse kilogram
avariableSpecific angular momentum (angular momentum per unit mass) — specific angular momentum metre
πconstanteRatio of a circle's circumference to its diameter — pi = 3.14159
a=8πm^2(1+\sqrt{1-a^2}) · 2606.06592v1
$$\Delta(r) = r^2 - 2Mr + a^2$$
Horizon function for Kerr black holes with mass M and spin a.
Ce qu'il y a dans la formule
\Delta(r)variableHorizon function of the Kerr metric — horizon function square metre
rvariableRadial coordinate (Boyer-Lindquist) — coordonnée radiale metre
MvariableBlack hole mass — masse kilogram
avariableSpecific angular momentum (spin parameter) — specific angular momentum metre
δ_{{dm}}(r)=r^2-2m[1+\frac{\varepsilon}{m}μ_{{dm}}(r)]r+a^2 · 2607.13992
$$r_{\text{ISCO}} = r_g \left[3 + Z_2 \mp \sqrt{(3-Z_1)(3+Z_1+2Z_2)}\right]$$
Radius of the innermost stable circular orbit around a Kerr black hole.
Ce qu'il y a dans la formule
r_{\text{ISCO}}variableradius of the innermost stable circular orbit — rayon metre
r_gvariablegravitational radius (GM/c^2) — rayon metre
Z_1variableauxiliary function of spin parameter a
Z_2variableauxiliary function of spin parameter a
\mpopérateurindicates two possible solutions depending on orbital direction — minus plus sign
\sqrt{}opérateurtakes the square root of the argument — racine carrée
r_{{isco}}=r_g[3+z_2\mp\sqrt{(3-z_1)(3+z_1+2z_2)}],\quadz_1=1+(1-a^2)^{1/3}[(1+a)^{1/3}+(1-a)^{1/3}],\quadz_2=\sqrt{3a^2+z_1^2} · 2607.22418v1

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