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Túneles en el espacio: cómo los delata su sombra ✛ ✎ ✦

Original: "Dynamics and Radiative Signatures of Accretion Flows onto a Kerr-like Wormhole"
· Jing-ze Xia, Hong-xuan Jiang, Cheng Liu, Yosuke Mizuno
arXiv:2605.04631v1 · 2026-05-06 · arXiv non-exclusive · análisis propio · 1 min
Altas Energías Relatividad General Física de Altas Energías Teórica
El gas que cae en un [tag:wormhole]agujero de gusano[/tag] crea una sombra peculiar y un brillo rítmico, diferentes a los de un [tag:black_hole]agujero negro[/tag].

El agua que se va por el desagüe del fregadero se arremolina formando un embudo. Si el desagüe lleva a otro tubo, en el punto estrecho el flujo se agita. Así se comporta el gas que cae en un agujero de gusano: un túnel que conecta dos bordes del Universo. Las simulaciones por ordenador mostraron que el plasma incandescente (gas supercaliente) se acumula en la "garganta" del agujero, creando una sombra con una mancha brillante extra, como si el anillo tuviera un recodo.

El término "agujero de gusano" fue acuñado por el físico John Archibald Wheeler en 1957. La idea de estos túneles surgió poco después de que Einstein formulara la teoría de la gravedad.

La gran sorpresa: este grumo de gas hace que el agujero "parpadee": el brillo cambia rítmicamente cada pocos minutos. Este centelleo lo pueden captar los radiotelescopios que observan los centros de núcleos galácticos activos. Incluso desde lejos, la curvatura del espacio alrededor de la garganta se delata por la geometría peculiar de la sombra y la pulsación: una señal clara de que no estamos ante un agujero negro, sino ante un portal.

Todo el grafo →

La idea del agujero de gusano como puente entre universos surgió por primera vez con Ludwig Flamm en 1916, apenas un año después de que Einstein publicara la relatividad general. El término en sí no apareció hasta 1957, acuñado por John Wheeler.

En «Interstellar» mostraron el agujero de gusano como una esfera; los cálculos confirman que notaríamos su sombra y centelleo.

ds^2 = -\!\left(1 - \frac{2M}{\sqrt{r^2+\ell^2}}\right) dt^2 + \left(1 - \frac{2M}{\sqrt{r^2+\ell^2}}\right)^{-1} dr^2 + r^2 d\Omega^2
Métrica de un agujero de gusano estático con parámetro de garganta ℓ. A diferencia de un agujero negro, aquí no hay horizonte: en r=0, el espacio no colapsa, sino que desemboca en otra boca.
P \approx 2\pi \sqrt{\frac{r^3}{GM}}
Período aproximado del movimiento orbital del plasma a un radio r (cerca de la garganta). Para r del orden de unos pocos radios gravitacionales, da desde minutos hasta horas en objetos supermasivos, lo que coincide con las oscilaciones cuasiperiódicas en las simulaciones.
Científicos
George GamowLeo EsakiJohn Archibald Wheeler
Conceptos
garganta resonancia de agujero de gusano agujero de gusano viento de disco de acreción espín de agujero negro métrica de Kerr disco de acreción agujero negro de Kerr parámetro de espín gravedad superficial radio gravitacional espiral de relación de masas extrema ecos de ondas gravitacionales ringdown área del horizonte líneas de emisión anchas interacción gravitacional en disco de acreción