Bruit ou fluctuations quantiques pendant l'inflation cosmique qui ensemencent la formation des structures à grande échelle.Pendant l'inflation cosmique — l'expansion exponentielle rapide de l'univers dans sa première fraction de seconde — les fluctuations quantiques ont été étirées à des échelles macroscopiques. Ces minuscules variations aléatoires de densité d'énergie sont devenues les germes de toute la structure à grande échelle que nous observons aujourd'hui : galaxies, amas de galaxies et toile cosmique. Le motif de ces fluctuations est imprimé dans le rayonnement du fond diffus cosmologique, la lueur résiduelle du Big Bang.
L'idée que les fluctuations quantiques pendant l'inflation ont ensemencé la structure cosmique a été développée au début des années 1980 par des physiciens tels que Viatcheslav Mukhanov et Gennady Chibisov, et indépendamment par Stephen Hawking et d'autres.
La mécanique quantique stipule que même l'espace vide n'est pas vraiment vide ; il est rempli de fluctuations temporaires d'énergie. Pendant l'inflation, l'univers s'est expansé si rapidement que ces fluctuations microscopiques ont été « gelées » et étirées à des tailles astronomiques. Après la fin de l'inflation, ces variations de densité ont agi comme des puits gravitationnels, attirant la matière et formant finalement les structures que nous observons. Les propriétés statistiques de ces fluctuations — presque invariantes d'échelle et gaussiennes — sont une prédiction clé de la théorie inflationnaire.
Ce concept est central pour l'interprétation des données des missions sur le fond diffus cosmologique comme Planck, qui mesurent les motifs statistiques précis des fluctuations afin de tester les modèles d'inflation et de contraindre la physique de l'univers primordial.
Les plus grandes structures de l'univers — les superamas de galaxies s'étendant sur des centaines de millions d'années-lumière — proviennent de fluctuations quantiques plus petites qu'un atome.
| P | variable | Tunneling probability — probabilité |
| V(φ_*) | variable | Inflaton potential at the tunneling point — potential energy density joule per cubic metre |
| P(k) | variable | Perturbed power spectrum — spectre de puissance cubic metre |
| P_0(k) | variable | Background power spectrum — spectre de puissance cubic metre |
| A | variable | Amplitude of the bump — amplitude |
| k | variable | Wavenumber — nombre d'onde per metre |
| k_0 | variable | Central wavenumber of the bump — nombre d'onde per metre |
| σ | variable | Width of the bump in log-k — width |
| exp | opérateur | Exponential function — exponential |
| log | opérateur | Natural logarithm — logarithme |
| η_i(t) | variable | noise term at time t for component i — noise newton |
| η_j(t') | variable | noise term at time t' for component j — noise newton |
| T | variable | temperature — température kelvin |
| γ | variable | dissipation coefficient — dissipation coefficient kilogram per second |
| δ_ij | variable | Kronecker delta — kronecker delta |
| δ(t-t') | variable | Dirac delta function — dirac delta function per second |
| k_B | constante | relates energy to temperature — constante de Boltzmann = 1.380649e-23 joule per kelvin |
| ⟨...⟩ | opérateur | average over many realizations — moyenne d'ensemble |









