Des particules qui sont leurs propres antiparticules, étudiées dans les systèmes quantiques.Les fermions de Majorana sont des particules hypothétiques qui sont leurs propres antiparticules, ce qui signifie qu'une particule de Majorana et son antiparticule sont identiques. Proposées pour la première fois par Ettore Majorana en 1937, ces particules ont été recherchées en physique des particules et dans les systèmes de matière condensée. En informatique quantique, les fermions de Majorana sont particulièrement excitants car ils peuvent constituer la base des qubits topologiques, qui sont intrinsèquement protégés contre le bruit local et la décohérence.
Ettore Majorana a proposé le concept en 1937 comme une solution réelle de l'équation de Dirac. Dans les années 2000, des théoriciens comme Alexeï Kitaev et Liang Fu ont suggéré comment les réaliser dans des systèmes à l'état solide, ce qui a conduit à d'intenses efforts expérimentaux.
En matière condensée, les fermions de Majorana émergent comme des quasiparticules aux extrémités de certains fils unidimensionnels ou dans les vortex de supraconducteurs topologiques. Ils obéissent à des statistiques non abéliennes, ce qui signifie que les échanger autour les uns des autres modifie l'état quantique d'une manière qui dépend de l'ordre des opérations. Cet échange peut être utilisé pour effectuer des calculs quantiques topologiquement protégés : les perturbations locales ne peuvent pas facilement inverser l'état, ce qui rend le qubit robuste contre les erreurs.
Les fermions de Majorana sont recherchés pour les ordinateurs quantiques topologiques, qui promettent des qubits intrinsèquement résistants aux erreurs. Ils sont également étudiés pour des applications potentielles en détection quantique et comme sonde de la physique fondamentale.
En 2023, une expérience majeure a prétendu avoir observé l'« anomalie de parité » associée aux modes de Majorana, mais les résultats restent débattus, soulignant à quel point ces particules sont insaisissables.
| H | variable | Hamiltonian operator — hamiltonien joule |
| t | variable | hopping amplitude — énergie joule |
| γ_{2j} | variable | Majorana operator at site 2j — majorana operator |
| γ_{2j+1} | variable | Majorana operator at site 2j+1 — majorana operator |
| ∑ | opérateur | sum over lattice sites j — somme |






