concept

État comprimé

A squeezed state is a quantum state with reduced noise in one variable at the expense of another, used in enhanced measurement and entanglement generation.
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Description

L’état comprimé est un état non classique du champ électromagnétique dans lequel la dispersion (étalement) d’une variable quadratique (par exemple, la phase) devient inférieure au niveau du vide, tandis que celle de la variable conjuguée est supérieure. Mathématiquement, il est obtenu en appliquant l’opérateur de compression S(ζ) = exp[½(ζ* a² − ζ a†²)] à l’état du vide ou à un état cohérent. Le paramètre ζ = r e^{iθ} définit le degré de compression r et l’orientation dans l’espace des phases. De tels états sont générés dans des cristaux non linéaires par diffusion paramétrique ou mélange à quatre ondes et sont largement utilisés pour améliorer la précision des mesures interférométriques.

Histoire

Les premiers travaux théoriques reviennent à Yamamoto et Haus (années 1970). En 1981, Carlton Caves a montré les limites quantiques des mesures interférométriques et a proposé d’utiliser la lumière comprimée pour les dépasser. La production expérimentale d’états comprimés a été réalisée pour la première fois par le groupe de Slusher en 1985. Dans les années 2000, Rainer Weiss et ses collègues ont mis au point une méthode pour injecter du vide comprimé dans les détecteurs gravitationnels, ce qui a été l’une des réalisations clés récompensées par le prix Nobel en 2017.

Comment ça marche

La compression est générée dans un cristal non linéaire présentant une susceptibilité χ⁽²⁾. En régime d’amplification paramétrique, un photon de pompe de fréquence ω_p se désintègre en deux photons intriqués de fréquences ω_s et ω_i. Si l’on détecte l’un des faisceaux, une compression conditionnelle se réalise dans l’autre. Dans LIGO, on utilise la compression de l’état du vide : du vide comprimé est injecté dans le port sombre de l’interféromètre de Michelson, ce qui réduit les fluctuations du photocourant sans ajouter de bruit classique supplémentaire. L’équation d’évolution en représentation de Heisenberg pour les quadratures est décrite par une transformation linéaire de compression qui préserve les relations de commutation.

En pratique

Permet aux observatoires d’ondes gravitationnelles de capter les tremblements de l’espace-temps provoqués par la collision de trous noirs, améliorant la sensibilité plusieurs fois.

Anecdote

Dans le détecteur LIGO, la lumière comprimée réduit le bruit quantique à tel point que l’on peut remarquer un changement de longueur d’un bras de quatre kilomètres d’un millième du diamètre d’un proton.

Concept graph →

Formules

$$\langle N \rangle = \sinh^2(r)$$
The average particle number in a squeezed vacuum state.
Ce qu'il y a dans la formule
⟨N⟩variablemean particle number — nombre de particules
rvariablesqueeze parameter — squeeze parameter
\langlen\rangle=\sinh^2(r) · 2605.14797v1
$$\hat{S}(z) = \exp\left[\frac{1}{2}(z^* \hat{a}^2 - z \hat{a}^{\dagger 2})\right]$$
Generates squeezed states from the vacuum.
Ce qu'il y a dans la formule
zvariableSqueezing parameter (complex) — squeezing parameter
âvariableAnnihilation operator — annihilation operator
â†variableCreation operator — creation operator
exp[...]opérateurExponentiation of an operator — exponential operator
\hat{s}(z)=\exp[\frac{1}{2}(z^*\hat{b}\hat{b}-z\hat{b}^\dagger\hat{b}^\dagger)] · 2607.15964v1
$$c_s^2 = \left(\frac{\partial P}{\partial \rho}\right)_s$$
Sound speed squared is adiabatic pressure derivative with density.
Ce qu'il y a dans la formule
c_svariablespeed of sound — sound speed metre per second
Pvariablepressure — pression pascal
\rhovariablemass density — masse volumique kilogram per cubic metre
\left(\frac{\partialopérateurpartial derivative with respect to density at constant entropy — partial derivative at constant entropy
c_s^2=(\frac{\partialp}{\partial\varepsilon})_s · 2607.15588v2

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