Estados entrelazados en espines, partículas y sistemas, que demuestran correlaciones no locales y coherencia.Las manifestaciones del entrelazamiento cuántico se refieren a los fenómenos observables que surgen cuando dos o más partículas están correlacionadas de tal manera que el estado de una no puede describirse independientemente de las otras, incluso cuando están separadas por grandes distancias. Estas manifestaciones incluyen violaciones de las desigualdades de Bell, la teletransportación cuántica y la aparición de coherencia colectiva en sistemas de muchos cuerpos. El entrelazamiento no es solo una curiosidad filosófica; es el recurso que impulsa la computación cuántica, la criptografía cuántica y la detección cuántica.
El concepto fue introducido por Erwin Schrödinger en 1935, tras el famoso artículo de Einstein-Podolsky-Rosen. Las desigualdades de John Bell en 1964 proporcionaron una distinción comprobable entre la mecánica cuántica y las teorías de variables ocultas locales, y los experimentos de Alain Aspect en 1982 confirmaron las predicciones cuánticas.
Cuando las partículas interactúan, sus estados cuánticos pueden entrelazarse, lo que significa que la función de onda combinada no puede factorizarse en estados de partículas individuales. Medir una partícula determina instantáneamente el estado de su compañera entrelazada, sin importar la distancia—un fenómeno que Einstein llamó 'acción fantasmagórica a distancia'. Esta no localidad no viola la relatividad porque no se transmite información más rápido que la luz; las correlaciones se establecen en el momento de la medición, pero los resultados son aleatorios. En sistemas de muchos cuerpos, el entrelazamiento puede dar lugar a fenómenos emergentes como transiciones de fase cuánticas y orden topológico.
El entrelazamiento se utiliza en la distribución de claves cuánticas para comunicaciones seguras, en la teletransportación cuántica para transferir estados cuánticos, y en la metrología cuántica para mediciones ultraprecisas. También es la base de la corrección de errores cuánticos en computadoras cuánticas.
El entrelazamiento puede ser 'monógamo': si la partícula A está máximamente entrelazada con la partícula B, no puede estar entrelazada en absoluto con la partícula C, una propiedad que es crucial para la seguridad de la criptografía cuántica.
| n | variable | Number of qubits — qubit number |
| |W_n⟩ | variable | W state of n qubits — estado cuántico |
| q | variable | entropic index characterizing non-extensivity — entropic index |
| p_i | variable | probability of microstate i — probabilidad |
| W | variable | number of accessible microstates — number of states |
| S_q | variable | Tsallis entropy — entropía joule per kelvin |
| k | constante | Boltzmann constant (or a generalized constant depending on context) — constante de Boltzmann = 1.380649e-23 joule per kelvin |
| ∑ | operador | sum over all microstates — suma |
| H | variable | Hamiltonian (total energy) of the spin system — energía joule |
| s_i | variable | Spin variable at site i (typically ±1) — espín |
| s_j | variable | Spin variable at site j (typically ±1) — espín |
| J | constante | Strength of the interaction between adjacent spins — acoplamiento de intercambio = varies joule |
| ∑_{⟨ij⟩} | operador | Summation over all unordered pairs of adjacent lattice sites — sum over nearest neighbors |
| H | variable | Hamiltonian (total energy operator) — hamiltoniano joule |
| J | variable | Exchange coupling constant between neighboring spins — acoplamiento de intercambio joule |
| \mathbf{S}_i | variable | Spin operator at site i — spin operator |
| \mathbf{S}_j | variable | Spin operator at site j — spin operator |
| \sum_{\langle i,j \r | operador | Summation over all pairs of adjacent lattice sites — sum over nearest neighbors |



