
Спектроскопические методы измерения температуры в газах, плазме и астрономических объектах.Спектроскопия измерения температуры — это набор методов, использующих свет, излучаемый, поглощаемый или рассеиваемый веществом, для определения его температуры без прямого контакта. Вместо термометра ученые анализируют спектр света — его интенсивность на разных длинах волн — чтобы определить, насколько горячими являются газ, плазма или далекая звезда. Это необходимо в средах, где физический зонд невозможен, например, внутри термоядерного реактора, в атмосфере звезды или в ранней Вселенной.
Основы были заложены в XIX веке работами Густава Кирхгофа и Роберта Бунзена, которые связали спектральные линии с химическими элементами и температурой. Количественное использование отношений спектральных линий для измерения температуры развилось в начале XX века с появлением квантовой теории.
Ключевой принцип заключается в том, что атомы и молекулы излучают или поглощают свет на определенных длинах волн, и относительная сила этих спектральных линий зависит от температуры. Например, в горячем газе больше атомов находится в возбужденных состояниях, поэтому линии поглощения из этих состояний становятся сильнее. Сравнивая интенсивности разных линий или подгоняя общую форму непрерывного спектра (излучение черного тела), ученые могут извлечь точную температуру. В некоторых продвинутых методах, таких как спектроскопия с частотной гребенкой, используется лазер со спектром равноотстоящих линий для измерения поглощения с высокой точностью, что позволяет картировать температуру в газах и пламенах.
Используется в астрофизике для определения температур звезд, в физике плазмы для контроля термоядерных экспериментов и в исследованиях горения для картирования температур пламени в двигателях и турбинах.
Реликтовое микроволновое излучение, заполняющее Вселенную, представляет собой идеальный спектр черного тела с температурой 2,725 Кельвина — измеренной настолько точно, что она выявляет крошечные вариации в несколько микрокельвинов, которые являются зародышами галактик.
| S_a^{1/2} | переменная | Спектральная плотность шума ускорения (квадратный корень) — acceleration noise spectral density metre per second squared per root hertz |
| T | переменная | Температура — температура К |
| k | переменная | Жёсткость пружины резонатора — spring constant Н/м |
| m | переменная | Масса резонатора — масса кг |
| ω | переменная | Угловая резонансная частота — угловая частота рад/с |
| Q | переменная | Добротность резонатора — добротность |
| k_B | константа | Постоянная Больцмана, связывает тепловую энергию с температурой — постоянная Больцмана = 1.380649e-23 Дж/К |
| T_B | переменная | яркостная температура — brightness temperature К |
| F_ν | переменная | спектральная плотность потока — spectral flux density Вт/(м²·Гц) |
| ν | переменная | частота — частота Гц |
| Ω | переменная | телесный угол источника — solid angle ср |
| c | константа | скорость света в вакууме — скорость света = 299792458 м/с |
| k_B | константа | связывает энергию с температурой — постоянная Больцмана = 1.380649e-23 Дж/К |
| \Delta\lambda | переменная | Уширение линии (полная ширина на половине высоты) — line width м |
| \lambda | переменная | Центральная длина волны спектральной линии — длина волны м |
| T | переменная | Температура излучающего/поглощающего газа — температура К |
| m | переменная | Масса излучающей/поглощающей частицы — масса кг |
| c | константа | Скорость света в вакууме — скорость света = 299792458 м/с |
| k_B | константа | Связывает тепловую энергию с температурой — постоянная Больцмана = 1.380649e-23 Дж/К |
| \sqrt{} | оператор | Извлекает квадратный корень из аргумента — квадратный корень |





