Калибровочная инвариантность — это принцип симметрии, согласно которому законы физики остаются неизменными при определенных преобразованиях.Калибровочная инвариантность — требование, чтобы физические явления не зависели от выбора калибровки, то есть от не влияющего на измерения способа математического описания полей. Например, в электродинамике можно добавить к векторному потенциалу A_μ градиент произвольной функции: A_μ → A_μ + ∂_μ λ, и при этом электрическое и магнитное поля останутся неизменными. Такая «избыточность» описания гарантирует сохранение электрического заряда и безмассовость фотона. В квантовой хромодинамике аналогичный принцип для цветовых зарядов приводит к взаимодействию глюонов друг с другом.
Джеймс Клерк Максвелл в 1864 году записал уравнения электромагнетизма, неявно содержащие калибровочную свободу. Герман Вейль в 1918 году ввёл термин «калибровочная инвариантность» при попытке геометризовать электромагнетизм. В 1954 году Чжэньнин Янг и Роберт Миллс обобщили идею на неабелевы группы, заложив основы теории сильного и слабого взаимодействий. Поль Дирак внёс вклад в развитие квантовой электродинамики, где калибровочная симметрия играет центральную роль.
Локальная калибровочная инвариантность реализуется через ковариантную производную: D_μ = ∂_μ - i e A_μ, которая компенсирует изменение фазы волновой функции. Уравнения Эйлера — Лагранжа для калибровочного поля приводят к уравнениям Максвелла (или Янга — Миллса). Теорема Нётер связывает глобальную симметрию с сохраняющимся током; локальная симметрия требует безмассового калибровочного поля, если только симметрия не нарушена спонтанно. Квантовая перенормируемость обеспечивается тождествами Уорда, прямым следствием калибровочной инвариантности.
На этом принципе строится Стандартная модель элементарных частиц, объясняющая электромагнитные, слабые и сильные взаимодействия — от радиоволн до ядерных сил.
Нарушь калибровочную симметрию — и знакомые нам радиоволны станут вести себя как короткоживущие частицы, не распространяясь далеко.
| \sigma_{\text{total} | переменная | Дисперсия суммы двух величин — дисперсия |
| \sigma_1^2 | переменная | Дисперсия первой величины — дисперсия |
| \sigma_2^2 | переменная | Дисперсия второй величины — дисперсия |






