método

análisis de lentes gravitacionales

Usar la curvatura de la luz por la gravedad para medir estructuras cósmicas e inferir propiedades como la distribución de materia oscura.
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Descripción

El análisis de lentes gravitacionales utiliza la curvatura de la luz por objetos masivos para mapear la distribución de materia en el universo, incluida la materia oscura. Cuando la luz de galaxias distantes pasa cerca de un objeto masivo en primer plano, su trayectoria se curva, creando imágenes distorsionadas, magnificadas o múltiples. Al analizar estas distorsiones, los astrónomos pueden inferir la distribución de masa del objeto que actúa como lente, incluso si esa masa es invisible, como la materia oscura.

Historia

La teoría de las lentes gravitacionales fue derivada por primera vez por Einstein en 1936, pero la primera lente gravitacional completa fue descubierta en 1979. El efecto de lente débil se convirtió en una herramienta cosmológica importante en las décadas de 1990 y 2000.

Cómo funciona

El campo gravitatorio de un objeto masivo actúa como una lente, desviando los rayos de luz según la relatividad general. En el efecto de lente fuerte, esto produce efectos dramáticos como anillos de Einstein e imágenes múltiples. En el efecto de lente débil, la distorsión es sutil, pero al analizar estadísticamente las formas de muchas galaxias de fondo, los astrónomos pueden mapear la distribución de materia oscura. El grado de distorsión depende de la masa y la distancia de la lente, lo que permite mediciones precisas de la estructura cósmica.

En la práctica

Las lentes gravitacionales se utilizan para mapear la materia oscura en cúmulos de galaxias, medir la tasa de expansión del universo y detectar exoplanetas mediante microlentes. También ayudan a probar teorías de gravedad modificada.

Dato curioso

Un solo cúmulo de galaxias puede actuar como lente gravitacional, produciendo múltiples imágenes de la misma galaxia de fondo, a veces dispuestas en un anillo de Einstein casi perfecto.

Concept graph →

Fórmulas

$$\beta = \frac{D_{ds} D_s'}{D_{ds}' D_s}$$
Ratio of angular diameter distances in lensing cosmology.
Qué hay en la fórmula
βvariableratio of angular diameter distances — distance ratio
D_dsvariableangular diameter distance from lens to source — distancia de diámetro angular metre
D_s'variableangular diameter distance from observer to source in a reference cosmology — distancia de diámetro angular metre
D_ds'variableangular diameter distance from lens to source in a reference cosmology — distancia de diámetro angular metre
D_svariableangular diameter distance from observer to source — distancia de diámetro angular metre
β_{e,{pl}}=(β-(1-λ)(1-β))^{\frac{1}{γ_{{pl}}-1}} · 2607.01005v1
β=\frac{d_{ds1}d_{s2}}{d_{ds2}d_{s1}} · 2607.01005v1
$$\theta_E = \sqrt{\frac{4GM}{c^2} \frac{D_{\rm LS}}{D_{\rm L} D_{\rm S}}}}$$
Angular size of gravitational lensing depends on mass and distances.
Qué hay en la fórmula
\theta_EvariableEinstein ring angular radius — ángulo radian
MvariableMass of the lensing object — masa kilogram
D_{\rm LS}variableAngular diameter distance from lens to source — distancia metre
D_{\rm L}variableAngular diameter distance from observer to lens — distancia metre
D_{\rm S}variableAngular diameter distance from observer to source — distancia metre
GconstanteUniversal constant of gravitation — constante gravitacional = 6.67430e-11 cubic metre per kilogram per second squared
cconstanteSpeed of light in vacuum — velocidad de la luz = 299792458 metre per second
\sqrt{}operadorTakes the square root of the argument — raíz cuadrada
θ_e=\sqrt{\frac{4gm_l}{c^2}\frac{d_s-d_l}{d_sd_l}} · 2607.01853v1
θ_e=\sqrt{\frac{4gmd_{ls}}{c^2d_ld_s}} · 2607.02663
$$\frac{dN}{dL} \propto L^{-\alpha}$$
Power-law distribution of objects by luminosity.
Qué hay en la fórmula
Nvariablenumber of objects — number of objects
Lvariableluminosity of objects — luminosidad watt
αvariablepower-law index (slope) — power law index
d/dLoperadordifferentiation with respect to luminosity — derivative with respect to luminosity
ndm\propto10^{βm}dm\quad{или}\quadndl\proptol^{-α}dl · 2607.26330v1

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