phénomène

ondes gravitationnelles de binaires excentriques

Ondes gravitationnelles émises par des systèmes binaires à orbites non circulaires, dont l'excentricité orbitale améliore la détectabilité.
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Description

Les systèmes binaires excentriques, où deux objets compacts comme des étoiles à neutrons ou des trous noirs orbitent l'un autour de l'autre sur des trajectoires allongées et non circulaires, sont de puissantes sources d'ondes gravitationnelles. Contrairement aux binaires circulaires, qui émettent des ondes à une fréquence unique qui balaie vers le haut (un chirp), les binaires excentriques produisent un signal de type impulsionnel avec de multiples harmoniques. Cela les rend plus difficiles à détecter avec les techniques actuelles de filtrage adapté, mais ils portent des informations uniques sur la formation et l'environnement du système.

Histoire

Le cadre théorique des ondes gravitationnelles émises par les binaires excentriques a été développé dans les années 1960 et 1970 par Peter Peters et d'autres, qui ont dérivé les équations de la décroissance orbitale et de l'évolution de l'excentricité. La première détection directe d'ondes gravitationnelles en 2015 par LIGO provenait d'une binaire circulaire, mais les systèmes excentriques restent une cible pour les futurs détecteurs.

Comment ça marche

L'excentricité d'une orbite fait que l'émission d'ondes gravitationnelles est répartie sur une gamme de fréquences, l'amplitude étant modulée par la phase orbitale. À mesure que l'orbite se rétrécit en raison de la perte d'énergie due aux ondes gravitationnelles, l'excentricité diminue également, mais l'excentricité initiale peut être préservée si le système s'est formé récemment ou dans un environnement stellaire dense. La détection de ces signaux nécessite des modèles qui tiennent compte de la forme d'onde complexe, ce qui est coûteux en calcul, mais peut révéler en détail la dynamique orbitale.

En pratique

Les binaires excentriques sont utilisées pour sonder la dynamique des amas stellaires denses et pour tester la relativité générale dans le régime de champ fort, car l'excentricité peut être mesurée à partir de la forme d'onde.

Anecdote

On pense que certaines binaires excentriques se forment lorsque deux trous noirs sont capturés en orbite par un troisième corps, un processus qui peut laisser l'orbite fortement excentrique.

Concept graph →

Formules

$$e \cos \omega = \frac{\pi \Delta t}{2P}$$
Eccentricity and argument of periastron from eclipse timing.
Ce qu'il y a dans la formule
evariableOrbital eccentricity — excentricité
ωvariableArgument of periastron — argument of periapsis radian
ΔtvariableTime offset in eclipse timing — time offset second
PvariableOrbital period — period second
cosopérateurComputes the cosine of an angle — cosinus
e\cosω=\frac{πδt}{2p} · 2606.07511v1
$$t_{\mathrm{GW}} = \frac{5}{256} \frac{c^5 a^4}{G^3 \mu M^2} (1-e^2)^{7/2}$$
Time for binary to coalesce due to gravitational wave emission.
Ce qu'il y a dans la formule
t_GWvariableGravitational wave coalescence time — coalescence time second
avariableSemi-major axis of the binary orbit — semi major axis metre
muvariableReduced mass of the binary system — reduced mass kilogram
MvariableTotal mass of the binary system — total mass kilogram
evariableEccentricity of the orbit — excentricité
cconstanteFundamental constant relating distance and time in relativity — vitesse de la lumière = 299792458 metre per second
GconstanteConstant determining the strength of gravitational force — constante gravitationnelle = 6.67430e-11 cubic metre per kilogram per second squared
t_{{gw}}=\frac{5}{256}\frac{c^5a^4}{g^3μm^2}(1-e^2)^{7/2} · 2607.04121v1
$$\theta_E = \sqrt{\frac{4GM}{c^2} \frac{D_{LS}}{D_L D_S}}$$
Angular radius of gravitational lensing Einstein ring.
Ce qu'il y a dans la formule
\theta_EvariableAngular radius of the Einstein ring — einstein radius angle radian
GvariableGravitational constant — constante gravitationnelle cubic metre per kilogram per second squared
MvariableMass of the lensing object — masse kilogram
cvariableSpeed of light in vacuum — vitesse de la lumière metre per second
D_{LS}variableAngular diameter distance between lens and source — distance metre
D_LvariableAngular diameter distance from observer to lens — distance metre
D_SvariableAngular diameter distance from observer to source — distance metre
\sqrt{}opérateurTakes the square root of the argument — racine carrée
θ_{\rme}=\sqrt{\kappamπ_{\rmrel}},\quad\kappa=\frac{4g}{c^2{\rmau}}\approx8.144~{\rmmas}m_\odot^{-1} · 2607.04594v1
θ_e=\sqrt{\kappam_lπ_{{rel}}} · 2607.04955
$$B(k_1,k_2,k_3) \propto (k_1/k_2)^\Delta \cos(\omega \ln(k_1/k_2))$$
Bispectrum shows oscillations from additional fields.
Ce qu'il y a dans la formule
Bvariablebispectrum — bispectrum cubic metre
k_1variablefirst wavenumber — nombre d'onde reciprocal metre
k_2variablesecond wavenumber — nombre d'onde reciprocal metre
k_3variablethird wavenumber — nombre d'onde reciprocal metre
\Deltavariablespectral tilt — sans dimension
\omegavariableoscillation frequency in log space — sans dimension
\proptoopérateurindicates the left side equals the right side times a constant factor — proportionnalité
\lnopérateurlogarithm to base e — logarithme naturel
\cosopérateurtrigonometric cosine — cosinus
b(k,k,q)\propto(k/q)^δ\cos(ω\ln(k/q)) · 2607.24939v1

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