Ruido o fluctuaciones cuánticas durante la inflación cósmica que siembran la formación de estructuras a gran escala.Durante la inflación cósmica — la rápida expansión exponencial del universo en su primera fracción de segundo — las fluctuaciones cuánticas se estiraron hasta escalas macroscópicas. Estas diminutas variaciones aleatorias en la densidad de energía se convirtieron en las semillas de toda la estructura a gran escala que vemos hoy: galaxias, cúmulos de galaxias y la red cósmica. El patrón de estas fluctuaciones queda impreso en la radiación de fondo de microondas, el resplandor residual del Big Bang.
La idea de que las fluctuaciones cuánticas durante la inflación siembran la estructura cósmica fue desarrollada a principios de los años 1980 por físicos como Viatcheslav Mukhanov y Gennady Chibisov, e independientemente por Stephen Hawking y otros.
La mecánica cuántica dicta que incluso el espacio vacío no está realmente vacío; está lleno de fluctuaciones temporales de energía. Durante la inflación, el universo se expandió tan rápido que estas fluctuaciones microscópicas quedaron 'congeladas' y estiradas hasta tamaños astronómicos. Tras el fin de la inflación, estas variaciones de densidad actuaron como pozos gravitatorios, atrayendo materia y formando finalmente las estructuras que observamos. Las propiedades estadísticas de estas fluctuaciones — casi invariantes de escala y gaussianas — son una predicción clave de la teoría inflacionaria.
Este concepto es central para interpretar los datos de misiones de fondo de microondas como Planck, que miden los patrones estadísticos precisos de las fluctuaciones para poner a prueba los modelos inflacionarios y restringir la física del universo temprano.
Las estructuras más grandes del universo — supercúmulos de galaxias que abarcan cientos de millones de años luz — se originaron a partir de fluctuaciones cuánticas más pequeñas que un átomo.
| P | variable | Tunneling probability — probabilidad |
| V(φ_*) | variable | Inflaton potential at the tunneling point — potential energy density joule per cubic metre |
| P(k) | variable | Perturbed power spectrum — espectro de potencia cubic metre |
| P_0(k) | variable | Background power spectrum — espectro de potencia cubic metre |
| A | variable | Amplitude of the bump — amplitud |
| k | variable | Wavenumber — número de onda per metre |
| k_0 | variable | Central wavenumber of the bump — número de onda per metre |
| σ | variable | Width of the bump in log-k — width |
| exp | operador | Exponential function — exponential |
| log | operador | Natural logarithm — logaritmo |
| η_i(t) | variable | noise term at time t for component i — noise newton |
| η_j(t') | variable | noise term at time t' for component j — noise newton |
| T | variable | temperature — temperatura kelvin |
| γ | variable | dissipation coefficient — dissipation coefficient kilogram per second |
| δ_ij | variable | Kronecker delta — kronecker delta |
| δ(t-t') | variable | Dirac delta function — dirac delta function per second |
| k_B | constante | relates energy to temperature — constante de Boltzmann = 1.380649e-23 joule per kelvin |
| ⟨...⟩ | operador | average over many realizations — promedio de conjunto |









