phénomène

ombre de trou noir

L'ombre projetée par un trou noir fournit des informations sur sa géométrie et sa charge.
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Description

L'ombre d'un trou noir est la région sombre, approximativement circulaire, visible sur les images d'un trou noir, causée par l'horizon des événements et la forte courbure gravitationnelle de la lumière. Ce n'est pas l'horizon des événements lui-même, mais plutôt l'« ombre » projetée par le trou noir sur le fond lumineux de gaz chaud ou de rayonnement situé derrière lui. Les photons qui passent trop près du trou noir sont capturés et n'atteignent jamais l'observateur, créant un vide sombre. La taille et la forme de cette ombre dépendent de la masse, du spin et de la charge du trou noir, ainsi que de la géométrie de l'espace-temps qui l'entoure. L'ombre est une manifestation visuelle directe de la gravité intense, et son observation fournit un test puissant de la relativité générale et des théories alternatives de la gravitation.

Histoire

Le concept de l'ombre d'un trou noir a été discuté pour la première fois par James Bardeen en 1973, puis par Jean-Pierre Luminet en 1979, qui a produit la première image simulée. La première image réelle de l'ombre d'un trou noir a été capturée par le télescope Event Horizon en 2019, pour le trou noir supermassif M87*.

Comment ça marche

L'ombre se forme à cause de la sphère de photons — une région autour du trou noir où la gravité est si intense que la lumière peut orbiter. Les photons qui traversent cette sphère sont soit capturés par le trou noir, soit déviés vers lui, de sorte qu'ils ne s'échappent jamais vers l'observateur. La limite de l'ombre correspond à l'ensemble des trajectoires de photons qui s'échappent tout juste. Pour un trou noir non rotatif (Schwarzschild), l'ombre est un cercle parfait d'un rayon d'environ 2,6 fois le rayon gravitationnel. Pour un trou noir en rotation (Kerr), l'ombre est légèrement aplatie d'un côté et décalée, en raison des effets d'entraînement du référentiel. La taille de l'ombre est directement proportionnelle à la masse du trou noir, de sorte que sa mesure peut fournir une estimation précise de la masse.

En pratique

L'ombre est utilisée pour mesurer les masses et les spins des trous noirs, pour tester la relativité générale et pour contraindre les théories alternatives de la gravitation, telles que celles impliquant des dimensions supplémentaires ou des corrections quantiques.

Anecdote

L'ombre d'un trou noir est environ 2,6 fois plus grande que l'horizon des événements lui-même, de sorte que la région sombre que nous voyons sur les images n'est pas la « surface » du trou noir, mais une illusion gravitationnelle.

Concept graph →

Formules

$$r_{\text{sh}} / r_{\text{H}} \ge \frac{3\sqrt{3}}{2}$$
The shadow radius of a Schwarzschild black hole is at least 3√3/2 times the event horizon radius.
Ce qu'il y a dans la formule
r_{\text{sh}}variableShadow radius as seen by a distant observer — longueur metre
r_{\text{H}}variableEvent horizon radius of the black hole — longueur metre
r_{{sh}}/r_{{h}}\ge3\sqrt{3}/2 · 2603.03421
$$\xi(r) = \frac{r^2+a^2}{a} - \frac{4r\Delta(r)}{a\Delta'(r)},\quad \eta(r)=\frac{16r^2\Delta(r)}{\Delta'(r)^2}-[\xi(r)-a]^2$$
Equations defining the critical curve for black hole shadows.
Ce qu'il y a dans la formule
rvariableradial coordinate — coordonnée radiale metre
avariablespecific angular momentum (spin parameter) — angular momentum per unit mass metre
Δvariablehorizon function — horizon function metre squared
Δ'variablederivative of horizon function with respect to r — derivative of horizon function metre
ξvariablecritical impact parameter (azimuthal) — paramètre d'impact metre
ηvariablecritical impact parameter (polar) — paramètre d'impact metre squared
d/dropérateurcomputes the rate of change of Δ with respect to r — derivative operator
\xi(r)=\frac{r^2+a^2}{a}-\frac{4rδ(r)}{aδ'(r)},\quad\eta(r)=\frac{16r^2δ(r)}{δ'(r)^2}-[\xi(r)-a]^2 · 2607.13992

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