مؤثر يقيس مدى فشل مؤثرين كموميين في التبادل، ويُطبق هنا على حقل عددي.في ميكانيكا الكم، يُعرَّف المبدل (Commutator) لمؤثرين A و B على أنه [A, B] = AB - BA. وهو يقيس مدى أهمية ترتيب العمليات. إذا كان المبدل صفرًا، فإن المؤثرين يتبادلان، مما يعني أن القيم الفيزيائية المرتبطة بهما يمكن قياسها في نفس الوقت بدقة عشوائية. أما إذا كان غير صفري، فإن المؤثرين لا يتبادلان، مما يؤدي إلى علاقات عدم يقين أساسية — أشهرها بين الموضع والزخم. في سياق حقل عددي، يرمز المبدل لمؤثر الحقل عند نقطتين مختلفتين في الزمكان إلى البنية السببية للنظرية: إذا كانت النقطتان منفصلتين مكانيًا (Spacelike)، فإن المبدل يختفي، مما يضمن أن القياسات عند نقطة لا يمكن أن تؤثر على الأخرى، محافظًا على النسبية.
مفهوم المبدل في ميكانيكا الكم قدمه ماكس بورن وباسكوال جوردن في عام 1925، ثم صاغه بول ديراك لاحقًا. أما التوسع إلى الحقول الكمومية فقد تطور في أواخر العشرينيات والثلاثينيات من القرن العشرين على يد فيرنر هايزنبرج وفولفجانج باولي وآخرين.
بالنسبة لحقل عددي φ(x)، فإن المبدل [φ(x), φ(y)] ليس مجرد رقم بل مؤثر. قيمته المتوقعة في حالة الفراغ تعطي دالة تكون صفرًا عندما تكون x و y منفصلتين مكانيًا، وغير صفرية عندما تكونان منفصلتين زمانيًا أو ضوئيًا. هذه الخاصية مشتقة من معادلات حركة الحقل وعلاقات التبادل الكنسي المفروضة عند أزمنة متساوية. يخبرك المبدل أساسًا كيف ينتشر الاضطراب في الحقل من نقطة إلى أخرى: إذا كانت النقطتان مرتبطتين سببيًا، يكون المبدل غير صفري، مما يعكس إمكانية التأثير؛ وإذا لم تكونا كذلك، يكون صفرًا تمامًا، مما يفرض الموضعية (Locality).
المبدلات أساسية في نظرية الحقل الكمومي، حيث تُستخدم لاشتقاق مُنتشِر فاينمان (Feynman propagator)، الذي يصف كيفية تحرك الجسيمات وتفاعلها. كما أنها تدعم مبدأ عدم اليقين، وهو ضروري لفهم القياس الكمومي وحدود الدقة في تقنيات مثل التشفير الكمومي.
اختفاء المبدل للانفصال المكاني مهم جدًا لدرجة أنه يُسمى غالبًا شرط 'السببية الدقيقة' (Microcausality)، وهو أحد القيود الصارمة القليلة التي يجب أن تفي بها أي نظرية حقل كمومي نسبية.
| ρ | متغير | density matrix of the open quantum system — مصفوفة الكثافة |
| t | متغير | time — زمن second |
| H | متغير | Hamiltonian of the system — هاميلتوني joule |
| L_n | متغير | Lindblad operators (jump operators) for each dissipation channel — lindblad operator |
| i | ثابت | imaginary unit, square root of -1 — الوحدة التخيلية = 1 |
| ħ | ثابت | Planck constant divided by 2π — ثابت بلانك المخفض = 1.054571817e-34 joule second |
| d/dt | مؤثر | derivative with respect to time — مشتقة زمنية |
| [H, ρ] | مؤثر | commutator of H and ρ — مبدل |
| {L_n† L_n, ρ} | مؤثر | anticommutator of L_n† L_n and ρ — anticommutator |
| ∑_n | مؤثر | sum over all dissipation channels — sum over channels |
| H_eff | متغير | effective static Hamiltonian — هاميلتوني joule |
| H_0 | متغير | time-averaged Hamiltonian — هاميلتوني joule |
| H_{-1} | متغير | first negative Fourier component of the Hamiltonian — هاميلتوني joule |
| H_{+1} | متغير | first positive Fourier component of the Hamiltonian — هاميلتوني joule |
| frequency | متغير | driving frequency — تردد زاوي radian per second |
| [ , ] | مؤثر | measures the non-commutativity of two operators — مبدل |












