المؤثر الذي يمثل الطاقة الكلية لنظام كمومي، ويحكم تطوره الزمني.الهاميلتوني هو مؤثر في ميكانيكا الكم يمثل الطاقة الكلية لنظام ما. يلعب دورًا محوريًا في معادلة شرودنغر، التي تصف كيفية تطور الحالة الكمومية لنظام عبر الزمن. يضم الهاميلتوني جميع المعلومات حول الطاقة الحركية للنظام والتفاعلات الكامنة، مما يجعله "المحرك" الأساسي الذي يدفع الديناميكا الكمومية.
قدم المفهوم وليام روان هاميلتون في ثلاثينيات القرن التاسع عشر كإعادة صياغة للميكانيكا الكلاسيكية. لاحقًا، تم تكييفه في ميكانيكا الكم بواسطة إرفين شرودنغر في الفترة 1925-1926، حيث استخدمه لصياغة معادلته الموجية الشهيرة.
في ميكانيكا الكم، الهاميلتوني هو مؤثر رياضي يعمل على الدالة الموجية. قيمه الذاتية تقابل مستويات الطاقة الممكنة للنظام، ومتجهاته الذاتية هي الحالات الساكنة. التطور الزمني لأي حالة كمومية يحكمه الأسي للهاميلتوني، والذي يقوم فعليًا "بتدوير" الحالة في الزمن وفقًا لمحتواها الطاقي.
يُستخدم الهاميلتوني في جميع حسابات الفيزياء الكمومية تقريبًا، بدءًا من نمذجة الذرات والجزيئات وصولًا إلى تصميم الحواسيب الكمومية ومحاكاة أنظمة المادة المكثفة.
في الحوسبة الكمومية، يمكن هندسة هاميلتوني نظام لحل مشاكل التحسين، وهي تقنية تُعرف بالتبريد الكمومي.
| ρ | متغير | density matrix of the open quantum system — مصفوفة الكثافة |
| t | متغير | time — زمن second |
| H | متغير | Hamiltonian of the system — هاميلتوني joule |
| L_n | متغير | Lindblad operators (jump operators) for each dissipation channel — lindblad operator |
| i | ثابت | imaginary unit, square root of -1 — الوحدة التخيلية = 1 |
| ħ | ثابت | Planck constant divided by 2π — ثابت بلانك المخفض = 1.054571817e-34 joule second |
| d/dt | مؤثر | derivative with respect to time — مشتقة زمنية |
| [H, ρ] | مؤثر | commutator of H and ρ — مبدل |
| {L_n† L_n, ρ} | مؤثر | anticommutator of L_n† L_n and ρ — anticommutator |
| ∑_n | مؤثر | sum over all dissipation channels — sum over channels |
| H | متغير | Hamiltonian (total energy operator) — هاميلتوني joule |
| J | متغير | Exchange coupling constant between neighboring spins — الاقتران التبادلي joule |
| \mathbf{S}_i | متغير | Spin operator at site i — spin operator |
| \mathbf{S}_j | متغير | Spin operator at site j — spin operator |
| \sum_{\langle i,j \r | مؤثر | Summation over all pairs of adjacent lattice sites — sum over nearest neighbors |
| H | متغير | Hamiltonian (total energy operator) — هاميلتوني joule |
| J_{ij} | متغير | Exchange coupling constant between sites i and j — الاقتران التبادلي joule |
| \mathbf{S}_i | متغير | Spin operator at site i — spin operator |
| \mathbf{S}_j | متغير | Spin operator at site j — spin operator |
| \sum_{\langle i,j \r | مؤثر | Summation over all pairs of adjacent lattice sites — sum over nearest neighbors |
| H_eff | متغير | effective static Hamiltonian — هاميلتوني joule |
| H_0 | متغير | time-averaged Hamiltonian — هاميلتوني joule |
| H_{-1} | متغير | first negative Fourier component of the Hamiltonian — هاميلتوني joule |
| H_{+1} | متغير | first positive Fourier component of the Hamiltonian — هاميلتوني joule |
| frequency | متغير | driving frequency — تردد زاوي radian per second |
| [ , ] | مؤثر | measures the non-commutativity of two operators — مبدل |
| E_n | متغير | Perturbed energy of state n — طاقة joule |
| E_n^{(0)} | متغير | Unperturbed energy of state n — طاقة joule |
| E_m^{(0)} | متغير | Unperturbed energy of state m — طاقة joule |
| H' | متغير | Perturbation Hamiltonian — هاميلتوني joule |
| |n^{(0)}\rangle | متغير | Unperturbed state n — الحالة الكمومية |
| |m^{(0)}\rangle | متغير | Unperturbed state m — الحالة الكمومية |
| \sum_{m \neq n} | مؤثر | Sum over all states m except n — جمع |
| \langle m^{(0)} | H' | مؤثر | Matrix element of perturbation between unperturbed states — عنصر المصفوفة |



















