Detección cuántica que utiliza estados de luz comprimida para mejorar la precisión de las mediciones más allá de los límites estándar.La detección con luz comprimida explota una propiedad especial de la luz llamada compresión, donde el ruido cuántico en un observable (por ejemplo, la fase) se reduce por debajo del límite cuántico estándar a costa de aumentar el ruido en su observable conjugado (por ejemplo, la amplitud). Esto permite que las mediciones superen el límite de ruido de disparo, que es el límite habitual de precisión impuesto por la naturaleza corpuscular de la luz. La luz comprimida es ahora una herramienta estándar en los detectores de ondas gravitacionales y se está desarrollando para microscopía y otras mediciones de precisión.
El concepto de luz comprimida fue propuesto por primera vez en la década de 1970, y las primeras demostraciones experimentales se lograron a mediados de la década de 1980. La primera aplicación práctica fue en el detector de ondas gravitacionales LIGO, que comenzó a usar luz comprimida en 2019.
En un estado comprimido, la incertidumbre en una cuadratura del campo electromagnético se reduce, mientras que la incertidumbre en la cuadratura ortogonal aumenta correspondientemente, preservando el principio de incertidumbre de Heisenberg. Al alinear la cuadratura comprimida con la señal de interés, se reduce el ruido de medición. Esto se logra haciendo pasar la luz a través de un cristal óptico no lineal, donde un fuerte haz de bombeo genera pares de fotones correlacionados, lo que lleva a una reducción del ruido en una fase.
La luz comprimida se utiliza en observatorios de ondas gravitacionales como LIGO y Virgo para mejorar la sensibilidad, y en microscopía cuántica para imágenes de muestras biológicas delicadas con menos daño por luz.
La primera detección de ondas gravitacionales en 2015 se realizó sin luz comprimida, pero las mejoras posteriores que la incluyeron han duplicado la sensibilidad del detector.
| squeezing | variable | squeezing parameter (magnitude) — squeezing parameter |
| n̄ | variable | mean photon number — mean photon number |
| ln | operador | natural logarithm function — logaritmo natural |
| \Delta \theta | variable | Uncertainty in the estimated parameter — parameter uncertainty |
| N | variable | Number of independent probes or particles — número de partículas |
| \ge | operador | Indicates a lower bound — greater than or equal |
| ⟨N⟩ | variable | mean particle number — número de partículas |
| r | variable | squeeze parameter — squeeze parameter |
| \hat{t} | variable | Defect density (average number of topological defects per unit volume) — defect density per cubic metre |
| \tau_Q | variable | Quench time (characteristic time over which the system is driven through the critical point) — tiempo second |
| \nu | constante | Correlation length critical exponent of the equilibrium phase transition — critical exponent nu = varies |
| z | constante | Dynamic critical exponent relating relaxation time to correlation length — dynamic critical exponent z = varies |
| n | variable | density (or control parameter) — number density per metre cubed |
| R | variable | measured indicator (response) |
| arg max | operador | argument of the maximum: value of n that maximizes the expression — argmax operator |
| d log R / d log n | operador | logarithmic derivative of R with respect to n, measuring relative sensitivity — derivada logarítmica |









