
Мера жесткости сверхпроводящего конденсата по отношению к фазовым флуктуациям.Жесткость сверхтекучей компоненты — это фундаментальное свойство сверхпроводника или сверхтекучей жидкости, которое количественно определяет, насколько жестко зафиксирована его квантовая фаза. В сверхпроводнике конденсат куперовских пар имеет хорошо определенную квантовую фазу. Жесткость сверхтекучей компоненты измеряет энергетическую стоимость искажения этой фазы от одной точки к другой. Высокая жесткость означает, что фаза жесткая, что затрудняет создание пространственных вариаций фазы, что напрямую связано со способностью материала проводить сверхток без сопротивления.
Концепция была формализована в контексте теории Гинзбурга-Ландау (1950) и позже расширена теорией БКШ (1957). Роль жесткости сверхтекучей компоненты в двумерных фазовых переходах была выяснена Вадимом Березинским (1971) и Джоном Костерлицем и Дэвидом Таулессом (1973).
Концепция основана на теории сверхпроводимости Гинзбурга-Ландау. Свободная энергия сверхпроводника включает член, пропорциональный квадрату градиента фазы, умноженный на жесткость сверхтекучей компоненты. Эта жесткость пропорциональна плотности сверхтекучей компоненты (плотности куперовских пар) и обратно пропорциональна эффективной массе пар. В чистом, полностью сверхпроводящем состоянии жесткость высока. При повышении температуры к критической температуре жесткость уменьшается, и при переходе она исчезает, позволяя фазовым флуктуациям разрушить сверхпроводящий порядок. В двумерных системах жесткость сверхтекучей компоненты играет решающую роль в переходе Березинского-Костерлица-Таулесса (БКТ), где распад вихревых пар управляется жесткостью.
Жесткость сверхтекучей компоненты является ключевым параметром при проектировании сверхпроводящих устройств, особенно тонких пленок и джозефсоновских переходов. Она также определяет критическую плотность тока сверхпроводника — максимальный ток, который он может нести без сопротивления, — и необходима для понимания высокотемпературных сверхпроводников.
В сверхпроводнике жесткость сверхтекучей компоненты настолько высока, что постоянный ток может течь миллиарды лет без затухания, как показано в экспериментах, где токи поддерживались более десяти лет без измеримых потерь.
| T_BKT | переменная | Температура перехода Березинского–Костерлица–Таулесса — температура К |
| J(T_BKT) | переменная | Сверхтекучая жёсткость (жёсткость спиновых волн), вычисленная при температуре перехода — сверхтекучая жёсткость Дж |
| π | константа | Математическая константа, отношение длины окружности к её диаметру — пи = 3.14159 |
| J_0 | переменная | Голая сверхтекучая жесткость (фазовая жесткость) — сверхтекучая жёсткость Дж |
| ρ_s | переменная | Сверхтекучая массовая плотность — сверхтекучая плотность кг/м³ |
| m | переменная | Эффективная масса сверхтекучих частиц (например, масса атома гелия) — масса кг |





















