
Спин — это внутренняя форма момента импульса, которой обладают элементарные частицы, электроны и атомные ядра.Спин — фундаментальное квантовое свойство, описываемое как внутренний угловой момент. Его величина для электрона равна ħ/2, а проекции на выделенную ось могут принимать значения +ħ/2 или –ħ/2. Частицы с полуцелым спином (фермионы) подчиняются статистике Ферми — Дирака и принципу Паули, а частицы с целым спином (бозоны) способны находиться в одном состоянии в неограниченном количестве. Спин объясняет природу магнетизма, сверхпроводимости и служит основой квантовых вычислений.
Концепция спина родилась из попыток объяснить аномальный эффект Зеемана. В 1925 году Уленбек и Гаудсмит постулировали вращающийся электрон, хотя классическая модель вела к противоречиям. Паули ещё в 1924 году ввёл «двузначность» электрона, а в 1927 году разработал теорию с матрицами Паули. Шрёдингер изначально не включал спин в волновое уравнение; это сделал Дирак в 1928 году, объединив квантовую механику и специальную теорию относительности. В дальнейшем спин стал краеугольным камнем квантовой теории поля и спинтроники.
Магнитный момент спина μ = g (e/2m) S, где для электрона g≈2 (с точностью до квантовых поправок). Взаимодействие с магнитным полем расщепляет уровни энергии (эффект Зеемана). В твёрдых телах обменное взаимодействие Паули, связанное с антисимметрией волновой функции, выстраивает спины, порождая ферромагнетизм. Спиновые кубиты используют суперпозицию состояний «вверх» и «вниз»; управление выполняется микроволновыми импульсами или электрическими полями через спин-орбитальное взаимодействие. Спинтроника разрабатывает приборы на спиновых токах.
Спин лежит в основе гигантского магнитосопротивления жёстких дисков (технология GMR) и служит кубитом в проектах квантовых компьютеров.
В эксперименте Штерна — Герлаха (1922) пучок атомов серебра разделился надвое в магнитном поле, впервые доказав квантование спина. Атомы серебра электрически нейтральны, поэтому их отклонение вызвано исключительно магнитным моментом единственного внешнего электрона.
| m_1 | переменная | масса первого компактного объекта — масса кг |
| m_2 | переменная | масса второго компактного объекта — масса кг |
| \boldsymbol{\chi}_1 | переменная | безразмерный вектор спина первого объекта — dimensionless spin |
| \boldsymbol{\chi}_2 | переменная | безразмерный вектор спина второго объекта — dimensionless spin |
| \boldsymbol{L} | переменная | единичный вектор вдоль орбитального углового момента — единичный вектор |
| \cdot | оператор | вычисляет скалярную проекцию одного вектора на другой — скалярное произведение |
| i | переменная | угол наклона орбитальной плоскости — inclination angle рад |
| b | переменная | малая ось проекции орбиты — minor axis м |
| a | переменная | большая ось проекции орбиты — major axis м |
| cos | оператор | косинус — cosine function |
| I | переменная | Момент инерции — момент инерции кг·м² |
| k | переменная | Безразмерный коэффициент формы |
| M | переменная | Масса шара — масса кг |
| R | переменная | Радиус шара — радиус м |
| H | переменная | Гамильтониан (полная энергия) спиновой системы — энергия Дж |
| s_i | переменная | Спиновая переменная в узле i (обычно ±1) — спин |
| s_j | переменная | Спиновая переменная в узле j (обычно ±1) — спин |
| J | константа | Сила взаимодействия между соседними спинами — обменная связь = varies Дж |
| ∑_{⟨ij⟩} | оператор | Суммирование по всем неупорядоченным парам соседних узлов решётки — sum over nearest neighbors |
| H | переменная | Гамильтониан спинового стекла Изинга — гамильтониан Дж |
| J_{ij} | переменная | Случайная обменная связь между спинами i и j — обменная связь Дж |
| s_i | переменная | Спиновая переменная Изинга в узле i — спин |
| s_j | переменная | Спиновая переменная Изинга в узле j — спин |
| \sum_{\langle i,j \r | оператор | Суммирование по всем парам ближайших соседей на решётке — суммирование |



















