Статистическая сумма — это инструмент статистической механики, который суммирует по всем возможным состояниям для определения термодинамических свойств, таких как температура.Статистическая сумма (или сумма состояний) — центральная величина статистической физики, связывающая микроскопические свойства частиц с макроскопическими параметрами, такими как температура и давление. Она служит для нормировки вероятностей: сумма экспоненциальных множителей Больцмана по всем доступным микросостояниям гарантирует, что полная вероятность равна единице. Для системы с фиксированным числом частиц, объёмом и температурой Z = Σ e^(-E_i/(k_B T)), где E_i — энергия i-го состояния, k_B — постоянная Больцмана, T — абсолютная температура. Зная Z, можно найти свободную энергию и любые средние характеристики, продифференцировав её по соответствующим переменным.
Корни понятия уходят в работы Людвига Больцмана (1870-е гг.), который развивал статистическую трактовку энтропии. Термин «Zustandssumme» (сумма состояний) был предложен Максом Планком. Позднее Джозайя Уиллард Гиббс систематизировал формализм ансамблей и ввёл современное обозначение Z. В квантовой статистической механике метод был расширен Феликсом Блохом и другими в первой половине XX века.
Микросостояния системы перечисляются с их энергиями E_i; каждому придаётся вес e^{-E_i/(k_B T)}, убывающий с ростом энергии. Сумма этих весов даёт Z. Все средние термодинамические величины извлекаются дифференцированием логарифма Z по сопряжённым переменным: например, средняя энергия ⟨E⟩ = -∂ ln Z/∂β, где β = 1/(k_B T). В квантовом случае используется оператор Гамильтона Ĥ и след Tr e^{-β Ĥ}, не зависящий от выбора базиса. Вблизи фазовых переходов метод перенормировочной группы опирается на анализ особенностей Z. Распределение вероятностей состояний p_i = e^{-β E_i}/Z напрямую приводит к формуле энтропии Гиббса S = -k_B Σ p_i ln p_i.
С её помощью рассчитывают теплоёмкость, энтропию и другие термодинамические параметры веществ, а также предсказывают фазовые переходы — например, кипение жидкости или намагничивание металла.
Статистическая сумма естественно включает второе начало термодинамики, поэтому с её помощью можно формально доказать невозможность вечного двигателя второго рода.
| S_t | переменная | Статистика CUSUM в момент времени t |
| S_{t-1} | переменная | Статистика CUSUM в предыдущий момент времени |
| z_t | переменная | Наблюдение или стандартизованное значение в момент времени t |
| k | переменная | Допуск или эталонное значение (положительная константа) |
| max | оператор | Берёт максимум из двух чисел — maximum |
| N | переменная | колонковая плотность — столбцовая плотность 1/м² |
| S_ν | переменная | плотность потока в линии — spectral flux density joule per square metre per second per he |
| Δν | переменная | ширина линии — frequency interval Гц |
| Q | переменная | вращательная статистическая сумма — статистическая сумма |
| T_rot | переменная | вращательная температура — температура К |
| A_ul | переменная | коэффициент Эйнштейна A — einstein a coefficient 1/с |
| Ω | переменная | телесный угол источника — solid angle ср |
| h | переменная | постоянная Планка — постоянная Планка Дж·с |
| c | переменная | скорость света — скорость света м/с |
| g_u | переменная | вырождение верхнего уровня — вырождение |
| E_u | переменная | энергия верхнего уровня — энергия Дж |
| k | переменная | постоянная Больцмана — постоянная Больцмана Дж/К |







