
Перенормировка — это метод в квантовой теории поля, который устраняет бесконечности из расчётов путём подгонки параметров под физические наблюдения.Перенормировка — ключевая процедура квантовой теории поля, позволяющая устранять ультрафиолетовые расходимости (бесконечности, возникающие на малых расстояниях/больших энергиях). Исходные («голые») масса и заряд частиц, фигурирующие в уравнениях, бесконечны, однако после перенормировки — «впитывания» бесконечностей в конечное число контрчленов — предсказания становятся конечными и согласуются с опытом. Этот метод принёс триумф квантовой электродинамике, точно предсказав лэмбовский сдвиг и аномальный магнитный момент электрона.
Проблема расходимостей восходит к классической электродинамике — вычислению собственной энергии электрона. В квантовой теории поля первые идеи принадлежали Хансу Крамерсу. Решающий прорыв совершили в 1947–1949 годах Ричард Фейнман, Джулиан Швингер и Синъитиро Томонага, создав систематический метод перенормировки. Фейнман разработал диаграммную технику, Швингер — операторный формализм, Томонага — релятивистски ковариантную теорию. Фримен Дайсон доказал эквивалентность их подходов и общую перенормируемость КЭД. Позднее Марри Гелл-Манн и Фрэнсис Лоу ввели ренормгрупповые уравнения, а Кеннет Вильсон дал им физическую интерпретацию через эффективные теории поля.
Исходным пунктом служит лагранжиан с голыми полями и константами. После введения регуляризации (например, обрезания по импульсу Λ) выявляются расходящиеся члены, которые сокращаются добавлением в лагранжиан контрчленов. Затем параметры перенормируются: физический заряд и масса определяются через амплитуды рассеяния на некотором масштабе μ. Зависимость перенормированной константы связи от μ задаётся бета-функцией β(g) = μ ∂g/∂μ. Этот ренормгрупповой поток объясняет, в частности, рост константы связи КХД при низких энергиях, ведущий к конфайнменту кварков.
Перенормировка лежит в основе всех точных предсказаний квантовой электродинамики: без неё невозможно вычислить массу электрона или его аномальный магнитный момент, измеряемый с рекордной точностью.
Аномальный магнитный момент электрона, вычисленный методами перенормировки, совпадает с экспериментальным значением с точностью до двенадцатого знака после запятой — это самое точное согласие теории с экспериментом за всю историю науки.
| β_ρ | переменная | бета-функция для ρ Дж/м³ |
| M | переменная | масштаб ренормализации — энергия Дж |
| ρ | переменная | бегущий параметр Дж/м³ |
| ∂/∂M | оператор | частная производная по масштабу M — частная производная |
| m_phys | переменная | физическая (перенормированная) масса — масса кг |
| m_0 | переменная | голая (лагранжева) масса — масса кг |
| Z | переменная | константа перенормировки поля |








