
Le problème classique consistant à prédire le mouvement de trois corps en interaction gravitationnelle mutuelle.Le problème à trois corps est le défi classique consistant à prédire les positions et vitesses futures de trois objets qui n'interagissent que par la gravité. Contrairement au problème à deux corps, qui admet une solution analytique simple (ellipses, paraboles ou hyperboles), le problème à trois corps n'a généralement pas de formule aussi simple. Même avec une connaissance parfaite des conditions initiales, le mouvement est souvent chaotique : de minuscules différences dans les positions de départ croissent de manière exponentielle, rendant la prédiction à long terme impossible en pratique.
Le problème a été formulé pour la première fois par Isaac Newton dans les années 1680, mais le terme « problème à trois corps » et les premières tentatives sérieuses de résolution viennent d'Euler, de Lagrange et d'autres au XVIIIe siècle. Les travaux d'Henri Poincaré dans les années 1880-1890 ont montré que le problème est non intégrable et présente un comportement chaotique, une découverte fondamentale pour la théorie moderne des systèmes dynamiques.
On écrit la loi de la gravitation de Newton pour chaque paire de corps, ce qui donne neuf équations différentielles du second ordre couplées (trois pour les coordonnées de chaque corps). Pour deux corps, on peut réduire cela à une seule équation pour le mouvement relatif et la résoudre exactement. Pour trois corps, aucune solution analytique générale n'existe. À la place, on doit intégrer les équations numériquement, pas à pas, et même alors, la nature chaotique fait que les erreurs d'arrondi dans les données initiales dominent rapidement la solution.
Il est utilisé en mécanique céleste pour planifier les trajectoires des sondes spatiales (par exemple, le système Soleil-Terre-Lune), pour étudier la stabilité des systèmes planétaires et pour concevoir des orbites autour des points de Lagrange.
Il existe quelques solutions particulières, comme l'orbite en forme de huit, où trois masses égales se poursuivent le long d'une seule trajectoire fermée — découverte numériquement en 1993 et prouvée rigoureusement en 2000.
















