Фазовый переход, происходящий при абсолютном нуле температуры, вызванный квантовыми флуктуациями.Квантовый фазовый переход — это фазовый переход, происходящий при абсолютном нуле температуры, вызванный не тепловыми, а квантовыми флуктуациями. В отличие от классических фазовых переходов (например, замерзания воды), которые обусловлены температурой, квантовые фазовые переходы вызываются изменением нетермического параметра, такого как давление, магнитное поле или химический состав. В точке перехода основное состояние системы резко меняется, что приводит к возникновению новых фаз вещества с экзотическими свойствами.
Концепция была разработана в 1970-х и 1980-х годах, основополагающие работы принадлежат Джону Герцу, Субиру Сачдеву и другим. Она широко изучалась в физике конденсированного состояния, особенно в тяжелофермионных соединениях и высокотемпературных сверхпроводниках.
В квантовой системе основное состояние определяется конкуренцией различных членов в гамильтониане (например, кинетической энергии и энергии взаимодействия). При изменении внешнего параметра баланс смещается, и при критическом значении основное состояние претерпевает качественное изменение. Вблизи этой квантовой критической точки доминируют квантовые флуктуации, что приводит к универсальному поведению, описываемому квантовой теорией поля. Эти флуктуации также могут влиять на систему при конечных температурах, создавая «квантовую критическую область», где сохраняются необычные свойства.
Квантовые фазовые переходы являются ключом к пониманию высокотемпературной сверхпроводимости, новых магнитных состояний и дизайна квантовых материалов. Они также играют роль в квантовых вычислениях, где управление квантовыми флуктуациями необходимо.
Считается, что некоторые квантовые фазовые переходы являются «развязывающими» (deconfined), где переход происходит не между двумя различными фазами, а включает дробление частиц на новые квазичастицы — явление, не наблюдаемое в классической физике.
| T_BKT | переменная | Температура перехода Березинского–Костерлица–Таулесса — температура К |
| J(T_BKT) | переменная | Сверхтекучая жёсткость (жёсткость спиновых волн), вычисленная при температуре перехода — сверхтекучая жёсткость Дж |
| π | константа | Математическая константа, отношение длины окружности к её диаметру — пи = 3.14159 |
| T_BKT | переменная | Температура перехода БКТ — температура К |
| ρ_s | переменная | Плотность сверхтекучей компоненты при нулевой температуре — сверхтекучая плотность кг/м |







