Теорема о флуктуациях и диссипации связывает тепловые флуктуации в системе с её откликом на внешние воздействия, объединяя шум и диссипацию.Теорема была строго сформулирована Гербертом Калленом и Теодором Велтоном в 1951 году на основе квантовой статистической механики. Однако её истоки восходят к работе Альберта Эйнштейна 1905 года о броуновском движении, где он связал подвижность частицы (диссипативный отклик) с её диффузией (флуктуации). Ещё раньше, в 1928 году, Гарри Найквист вывел формулу для шума в резисторах: средний квадрат напряжения ⟨V²⟩ = 4k_B T R Δf, где Δf — полоса частот. Теорема Каллена–Велтона обобщает эту связь на любые системы вблизи равновесия: спектр спонтанных флуктуаций пропорционален мнимой части восприимчивости.
Альберт Эйнштейн в 1905 году установил соотношение между коэффициентом диффузии и подвижностью броуновской частицы, что стало первым примером флуктуационно-диссипационной связи. Гарри Найквист в 1928 году экспериментально и теоретически описал тепловой шум в резисторах. Общая квантовая версия получена Гербертом Калленом и Теодором Велтоном в 1951 году с помощью теории линейного отклика. Впоследствии Рёго Кубо развил формализм функций Грина для неравновесных процессов, укрепив фундамент теоремы.
ФДТ широко используется в физике конденсированного состояния для расчёта транспортных коэффициентов (электропроводность, вязкость) по данным о равновесных флуктуациях. Граница применимости: система должна находиться в термодинамическом равновесии (или близко к нему) и отклик должен быть линейным. Для существенно неравновесных систем (например, активной материи) обобщения ФДТ сложны и не всегда универсальны.
Теорема объясняет шумы в электрических цепях и помогает проектировать малошумящую электронику, например усилители для радиотелескопов.
Электрический шум поставил предел чувствительности радиоприёмников: даже идеальный усилитель не может быть тише теплового шума, что критично для связи с далёкими космическими аппаратами.
| P | переменная | давление — давление Па |
| T | переменная | температура — температура К |
| ΔS | переменная | изменение энтропии при фазовом переходе — энтропия Дж/К |
| ΔV | переменная | изменение объёма при фазовом переходе — объём м³ |
| d/dT | оператор | производная по температуре — производная |
| η_i(t) | переменная | член шума в момент времени t для компоненты i — noise Н |
| η_j(t') | переменная | член шума в момент времени t' для компоненты j — noise Н |
| T | переменная | температура — температура К |
| γ | переменная | коэффициент диссипации — dissipation coefficient кг/с |
| δ_ij | переменная | символ Кронекера — kronecker delta |
| δ(t-t') | переменная | дельта-функция Дирака — dirac delta function 1/с |
| k_B | константа | связывает энергию с температурой — постоянная Больцмана = 1.380649e-23 Дж/К |
| ⟨...⟩ | оператор | усреднение по множеству реализаций — ансамблевое среднее |
| C(\omega,\omega') | переменная | Корреляционная функция флуктуаций на двух частотах — корреляционная функция |
| H(k;\omega) | переменная | Передаточная функция или ядро отклика при волновом векторе k и частоте omega — transfer function |
| H^*(k;\omega') | переменная | Комплексно сопряженная передаточная функция на частоте omega' — transfer function |
| P(k) | переменная | Спектр мощности underlying флуктуаций — спектр мощности |
| \int dk | оператор | Интегрирование по всем волновым векторам — интегральный оператор |
| Γ₁₂ | переменная | Функция взаимной когерентности — mutual coherence function Вт/м² |
| u | переменная | Пространственная частота по оси x — spatial frequency цикл/м |
| v | переменная | Пространственная частота по оси y — spatial frequency цикл/м |
| I | переменная | Распределение интенсивности по источнику — интенсивность Вт/м² |
| l | переменная | Направляющий косинус по оси x — direction cosine |
| m | переменная | Направляющий косинус по оси y — direction cosine |
| ∬ | оператор | Интегрирование по плоскости источника — double integral |
| L | переменная | Собственная светимость — светимость Вт |
| D_L | переменная | Светимостное расстояние — фотометрическое расстояние м |
| F | переменная | Наблюдаемый поток — поток Вт/м² |
| k(λ) | переменная | Кривая поглощения на длине волны λ — extinction curve |
| E(B-V) | переменная | Избыток цвета между полосами B и V — color excess |
| π | константа | Отношение длины окружности к её диаметру — пи = 3.14159 |
| \omega_{\mathrm{b},z | переменная | частота аксиальной дыхательной моды — угловая частота рад/с |
| \sigma_{z0} | переменная | аксиальная ширина в равновесии — длина м |
| \omega_z | переменная | аксиальная частота ловушки — угловая частота рад/с |
| \frac{\partial}{\par | оператор | частная производная по равновесной аксиальной ширине — частная производная |




















