
العملية التي يصل بها النظام إلى التوازن الحراري، فاقدًا ذاكرة شروطه الأولية.التوازن الحراري هو العملية التي يمر بها نظام فيزيائي، كان في البداية خارج حالة التوازن، ليتطور نحو التوازن الحراري — وهي حالة تتسم فيها خصائصه العيانية (مثل درجة الحرارة) بالتجانس ويكون قد "نسي" شروطه الأولية. في هذه الحالة، تتوزع طاقة النظام بأقصى قدر ممكن من التساوي بين حالاته المجهرية المتاحة، والمعلومات الوحيدة المتبقية ذات الصلة هي الطاقة الكلية والحجم وعدد الجسيمات. هذا الفقدان للذاكرة مرتبط ارتباطًا وثيقًا بزيادة الإنتروبيا، كما يصفه القانون الثاني للديناميكا الحرارية.
يعود مفهوم التوازن الحراري إلى القرن التاسع عشر مع أعمال كلاوسيوس وماكسويل وبولتزمان، الذين أسسوا الأساس الإحصائي للديناميكا الحرارية. وقد ظهر مصطلح "التوازن الحراري" نفسه مع تطور الميكانيكا الإحصائية والنظرية الحركية.
على المستوى المجهري، يحدث التوازن الحراري من خلال التفاعلات: تتصادم الجسيمات، وتتبادل الطاقة، وتستكشف فضاء الطور للنظام. بالنسبة لنظام كبير، يكون هذا الاستكشاف غير قابل للعكس فعليًا لأن عدد الحالات المجهرية المقابلة للتوازن يفوق بكثير عدد أي حالة أولية منتظمة. في الأنظمة الكمومية، يمكن فهم التوازن الحراري من خلال فرضية التوازن الحراري للحالات الذاتية (ETH)، التي تنص على أنه بالنسبة لنظام تفاعلي عام، فإن كل حالة طاقة ذاتية فردية تشفر بالفعل سلوكًا حراريًا للملاحظات المحلية. ومع ذلك، يمكن لبعض الأنظمة (مثل الأنظمة القابلة للتكامل أو تلك المتمركزة في الأجسام المتعددة) أن تقاوم التوازن الحراري، محتفظة بذاكرة شروطها الأولية لفترات طويلة جدًا.
فهم التوازن الحراري أمر بالغ الأهمية للحوسبة الكمومية، حيث يحد كل من فقدان الترابط والتوازن الحراري من زمن الترابط للكيوبتات، ولتصميم تجارب تستكشف الديناميكيات غير المتوازنة، مثل تأثير مبيمبا الكمومي.
في بعض الأنظمة الكمومية، يمكن لنظام أكثر سخونة أن يبرد أسرع من نظام أبرد — نسخة كمومية من تأثير مبيمبا، حيث تسرع الارتباطات الكمومية الأولية للنظام من اقترابه من التوازن.















