Топологические спиновые текстуры, образующие стабильные частицеподобные структуры в магнитных материалах.Магнитные скирмионы — это крошечные вихревые структуры в намагниченности материала, которые ведут себя как стабильные частицеподобные объекты. В отличие от обычных магнитных доменов, представляющих собой простые области с однородной намагниченностью, скирмион обладает топологическим скручиванием: магнитные моменты (спины) направлены во всех направлениях по всей структуре, оборачиваясь вокруг сферы ровно один раз. Эта топологическая защита делает их чрезвычайно стабильными к локальным возмущениям, поэтому их можно перемещать, манипулировать ими и даже использовать для переноса информации без легкого разрушения.
Концепция была введена Тони Скайрмом в 1962 году в контексте ядерной физики, где он предположил, что частицы можно моделировать как топологически стабильные полевые конфигурации. Магнитные скирмионы были впервые экспериментально обнаружены в 2009 году Себастьяном Мюльбауэром и его коллегами в соединении марганца и кремния.
Скирмионы образуются в определенных магнитных материалах благодаря конкуренции между обменными взаимодействиями (которые выстраивают спины) и взаимодействием Дзялошинского-Мории (которое их закручивает). В результате возникает вихреподобная спиновая текстура с четко выраженной хиральностью. Из-за своей топологии скирмион не может быть плавно развернут в однородное состояние — для этого потребовалась бы сингулярность, что требует слишком много энергии. Именно поэтому они ведут себя как стабильные частицы: их можно перемещать с помощью крошечных токов или полей, но они сопротивляются уничтожению.
Скирмионы исследуются как биты для хранения данных следующего поколения, где их можно перемещать с гораздо меньшими затратами энергии, чем в современных доменных запоминающих устройствах, а также как логические элементы в спинтронных устройствах.
Скирмионы могут быть размером всего в несколько нанометров, что позволит достичь плотности хранения данных в тысячи раз выше, чем у современных жестких дисков.
| H | переменная | Гамильтониан спинового стекла Изинга — гамильтониан Дж |
| J_{ij} | переменная | Случайная обменная связь между спинами i и j — обменная связь Дж |
| s_i | переменная | Спиновая переменная Изинга в узле i — спин |
| s_j | переменная | Спиновая переменная Изинга в узле j — спин |
| \sum_{\langle i,j \r | оператор | Суммирование по всем парам ближайших соседей на решётке — суммирование |













