Энергия, необходимая для разрыва куперовской пары в сверхпроводнике, проявляющаяся как щель в спектре электронных возбуждений.Сверхпроводящая щель — это минимальная энергия, необходимая для разрыва куперовской пары — связанной пары электронов, которая переносит сверхток без сопротивления. В сверхпроводнике электроны образуют такие пары благодаря притяжению, опосредованному колебаниями решётки (фононами). После спаривания электроны занимают коллективное основное состояние, отделённое от одночастичных возбуждений энергетической щелью. Эта щель является отличительным признаком сверхпроводимости: она объясняет, почему сопротивление исчезает при низких температурах, поскольку процессы рассеяния, которые обычно рассеивают энергию, требуют по крайней мере этой энергии, а при низких температурах такие возбуждения экспоненциально редки.
Концепция была введена Джоном Бардином, Леоном Купером и Робертом Шриффером в их теории БКШ 1957 года, которая объяснила сверхпроводимость как конденсацию куперовских пар. Щель вскоре была экспериментально подтверждена в туннельных экспериментах Иваром Джайевером и другими.
В теории БКШ щель возникает из когерентной суперпозиции электронных пар. Размер щели напрямую связан с температурой сверхпроводящего перехода: большая щель обычно означает более высокую критическую температуру. Когда фотон или фонон с энергией, превышающей щель, попадает в сверхпроводник, он может разорвать куперовскую пару, создавая две квазичастицы (возбуждения) и локально разрушая сверхпроводящее состояние. Щель не постоянна для всех материалов — она может меняться в зависимости от направления в импульсном пространстве, а в некоторых нетрадиционных сверхпроводниках она может даже иметь узлы, где щель исчезает, допуская низкоэнергетические возбуждения.
Сверхпроводящая щель используется в устройствах, таких как сверхпроводящие туннельные переходы, которые применяются в качестве чувствительных детекторов излучения (например, в рентгеновской астрономии) и как основа кубитов в квантовых компьютерах, где щель защищает квантовое состояние от декогеренции.
В некоторых высокотемпературных сверхпроводниках щель неоднородна и имеет «d-волновую» симметрию, то есть исчезает вдоль определённых направлений в импульсном пространстве, что является ключевой подсказкой к всё ещё загадочному механизму спаривания.
| \Delta(\mathbf{k}) | переменная | Сверхпроводящая щель как функция волнового вектора — сверхпроводящая щель Дж |
| k_x | переменная | Компонента волнового вектора вдоль оси x — wavevector component 1/м |
| k_y | переменная | Компонента волнового вектора вдоль оси y — wavevector component 1/м |

















