A path integral is a quantum mechanical method that sums over all possible paths a particle can take between two points.La integral de trayectorias renuncia a una trayectoria única en favor de la superposición de todos los caminos posibles. En lugar de la ecuación diferencial de Schrödinger, aquí se utiliza la suma directa de amplitudes: cada camino contribuye con un peso complejo exp(iS/ħ), donde S es la acción clásica. La interferencia cuántica destaca los caminos en los que la acción apenas varía (principio de mínima acción), recuperando así la mecánica clásica. El método resultó ser universal: describe tanto partículas elementales como fluctuaciones térmicas e incluso agujeros negros.
Los primeros indicios se remontan a Paul Dirac, quien en 1933 observó que el propagador cuántico podía expresarse mediante la exponencial de la acción clásica. John Archibald Wheeler sugirió a su estudiante Richard Feynman la idea de que la amplitud debería ser una suma sobre todos los caminos. Feynman desarrolló el formalismo en su tesis de 1942 y lo publicó en 1948, revolucionando la electrodinámica cuántica.
La idea central es la superposición cuántica: las amplitudes de todas las trayectorias virtuales interfieren. La fase de cada una es proporcional a la acción clásica en unidades de ħ. En el límite ħ→0, el método de la fase estacionaria selecciona una única trayectoria, recuperando la segunda ley de Newton. En teoría cuántica de campos, la integral funcional sobre los campos conduce a una expansión diagramática, la base de los cálculos del Modelo Estándar. Numéricamente, la integral se calcula a menudo mediante el método de Monte Carlo en la red después de pasar a tiempo imaginario.
Predicción del comportamiento de opciones financieras, diseño de computadoras cuánticas, cálculo de propiedades de nuevos materiales antes de su síntesis.
Feynman ideó la integral de trayectorias al reflexionar sobre cómo la luz podría viajar por todos los rayos a la vez, como hilos en un vidrio empañado.
| S_E | variable | Euclidean action — acción joule second |
| L_E | variable | Euclidean Lagrangian — lagrangiano joule |
| τ | variable | Euclidean time — tiempo second |
| ∫ | operador | Integration over Euclidean time — operador integral |
| dτ | operador | Infinitesimal time element — differential element |
| Ψ | variable | quantum amplitude (transition amplitude or wavefunction) — probability amplitude varies |
| φ | variable | field configuration (path variable) — campo varies |
| S[φ] | variable | action functional of the field configuration — acción joule second |
| ℏ | constante | Sets the scale of quantum fluctuations — constante de Planck reducida = 1.054571817e-34 joule second |
| ∫ 𝒟φ | operador | sums over all possible histories of the field — functional integral |
| \lambda | variable | mean free path — camino libre medio metre |
| n | variable | number density of particles — number density per cubic metre |
| \sigma | variable | collision cross-section — sección eficaz square metre |
| P(r) | variable | capture probability at radius r — probabilidad |
| r | variable | radial coordinate — radio metre |
| r_c | variable | outer horizon radius — radio metre |
| r_H | variable | inner horizon radius — radio metre |
| u | variable | integration variable — radio metre |
| f(u) | variable | metric function — metric function |
| ∫ | operador | computes the area under the curve of the integrand — operador integral |
| √ | operador | computes the principal square root — raíz cuadrada |





