método

renormalización

Renormalization is a method in quantum field theory that removes infinities from calculations by adjusting parameters to match physical observations.
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Descripción

Construir un robot con piezas defectuosas de un juego de construcción: cada pieza es un poco más grande o más pequeña que el tamaño indicado. Si se sigue el manual al pie de la letra, el robot se desarma. Pero un experto sabe qué arandelas poner o cuánto limar para que todo funcione. La renormalización es ese «ajuste» de las cantidades infinitas en los cálculos para que la teoría prediga la realidad.

Historia

Los orígenes de la renormalización se remontan a los trabajos de H. Bethe sobre el desplazamiento de Lamb (1947), seguidos por la formulación covariante de J. Schwinger, S. Tomonaga y R. Feynman (1948), unificada por F. Dyson. En 1954-55, M. Gell-Mann y F. Low introdujeron el concepto de grupo de renormalización. G. 't Hooft y M. Veltman en 1971 demostraron la renormalizabilidad de las teorías de gauge con ruptura espontánea de simetría. K. Wilson en los años 1970 desarrolló el grupo de renormalización en el espacio de parámetros, aclarando la conexión con los fenómenos críticos y las teorías efectivas de campos, lo que le valió el Premio Nobel en 1982.

Cómo funciona

El lagrangiano original de la electrodinámica cuántica contiene parámetros «desnudos» e0, m0, ψ0. En el orden e0^2, los diagramas de polarización del vacío dan una integral logarítmicamente divergente. Se introduce una regularización —por ejemplo, un momento de corte Λ o regularización dimensional d=4−2ε— tras lo cual la integral se vuelve finita. Luego se descomponen los parámetros: e0 = eR + δe, m0 = mR + δm, ψ0 = √Zψ ψR, donde los contratérminos δe, δm, Z se eligen de modo que cancelan las divergencias cuando Λ→∞ (o ε→0) en cada bucle. La ecuación del grupo de renormalización: μ dg/dμ = β(g) establece la dependencia de la constante renormalizada g respecto a la escala μ. En QED, β(e) = e^3/(12π^2) + …; el signo positivo significa que e crece con la energía. Para campos no abelianos (QCD), el primer coeficiente es negativo, lo que origina la libertad asintótica. Los efectos de las fluctuaciones cuánticas se incorporan en la carga observable: α(μ^2) = α(μ0^2) / [1 − (α(μ0^2)/(3π)) ln(μ^2/μ0^2)] en QED. El principio clave es la separación de escalas: la física a grandes distancias no depende de los detalles de los cortes ultravioleta. El método está estrechamente relacionado con los conceptos de campo cuántico y diagramas de Feynman.

Dato curioso

Los físicos durante mucho tiempo no apreciaron la renormalización, considerándola un truco. Dirac decía que era «matemáticas no suficientemente bellas», pero sin ella no se podía explicar por qué los electrones tienen una masa y una carga exactas.

Concept graph →

Fórmulas

$$\beta_{\rho} = M \frac{\partial \rho}{\partial M}$$
Beta function describes scale dependence of a parameter.
Qué hay en la fórmula
β_ρvariablebeta function for ρ joule per cubic metre
Mvariablerenormalization scale — energía joule
ρvariablerunning parameter joule per cubic metre
∂/∂Moperadorpartial derivative with respect to scale M — derivada parcial
β_{ρ_{\rmvac}}=m\frac{\partialρ_{\rmvac}}{\partialm}\simeq-\frac{3m^2h^2}{8π^2}(\xi-\frac{1}{6}) · 2606.05352v2
$$m_{\text{phys}} = \frac{m_0}{\sqrt{Z}}$$
Physical mass relates to bare mass via field strength renormalization.
Qué hay en la fórmula
m_physvariablephysical (renormalized) mass — masa kilogram
m_0variablebare (Lagrangian) mass — masa kilogram
Zvariablefield strength renormalization constant
m_{a,{phys}}=\frac{m_a}{\sqrt{z_a}} · 2606.27441

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