teorema

teorema de fluctuación-disipación

The fluctuation-dissipation theorem relates the thermal fluctuations in a system to its response to external perturbations, connecting noise and dissipation.
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Descripción

El teorema fue formulado rigurosamente por Herbert Callen y Theodore Welton en 1951 basándose en la mecánica estadística cuántica. Sin embargo, sus orígenes se remontan al trabajo de Albert Einstein de 1905 sobre el movimiento browniano, donde relacionó la movilidad de una partícula (respuesta disipativa) con su difusión (fluctuaciones). Aún antes, en 1928, Harry Nyquist derivó una fórmula para el ruido en resistencias: media del cuadrado de la tensión ⟨V²⟩ = 4k_B T R Δf, donde Δf es el ancho de banda. El teorema de Callen-Welton generaliza esta relación a cualquier sistema cercano al equilibrio: el espectro de fluctuaciones espontáneas es proporcional a la parte imaginaria de la susceptibilidad.

Historia

Albert Einstein estableció en 1905 una relación entre el coeficiente de difusión y la movilidad de una partícula browniana, siendo el primer ejemplo de conexión fluctuación-disipación. Harry Nyquist en 1928 describió experimental y teóricamente el ruido térmico en resistencias. La versión cuántica general la obtuvieron Herbert Callen y Theodore Welton en 1951 mediante la teoría de la respuesta lineal. Posteriormente, Ryogo Kubo desarrolló el formalismo de funciones de Green para procesos fuera del equilibrio, reforzando los fundamentos del teorema.

Cómo funciona

La TFD se utiliza ampliamente en física de la materia condensada para calcular coeficientes de transporte (conductividad eléctrica, viscosidad) a partir de datos de fluctuaciones en equilibrio. Límite de aplicabilidad: el sistema debe estar en equilibrio termodinámico (o cerca de él) y la respuesta debe ser lineal. Para sistemas fuertemente fuera del equilibrio (por ejemplo, materia activa), las generalizaciones de la TFD son complejas y no siempre universales.

En la práctica

El teorema explica los ruidos en circuitos eléctricos y ayuda a diseñar electrónica de bajo ruido, como amplificadores para radiotelescopios.

Dato curioso

El ruido eléctrico impuso un límite a la sensibilidad de los receptores de radio: incluso un amplificador ideal no puede ser más silencioso que el ruido térmico, lo cual es crítico para la comunicación con sondas espaciales lejanas.

Concept graph →

Fórmulas

$$\frac{dP}{dT} = \frac{\Delta S}{\Delta V}$$
Relates pressure and temperature changes along a phase boundary.
Qué hay en la fórmula
Pvariablepressure — presión pascal
Tvariabletemperature — temperatura kelvin
ΔSvariableentropy change during phase transition — entropía joule per kelvin
ΔVvariablevolume change during phase transition — volumen cubic metre
d/dToperadorderivative with respect to temperature — derivada
\frac{dp}{dt}=\frac{δs}{δv} · 2606.25742
$$\langle \eta_i(t) \eta_j(t') \rangle = 2 \gamma k_B T \delta_{ij} \delta(t-t')$$
Relates noise intensity to temperature and dissipation in equilibrium.
Qué hay en la fórmula
η_i(t)variablenoise term at time t for component i — noise newton
η_j(t')variablenoise term at time t' for component j — noise newton
Tvariabletemperature — temperatura kelvin
γvariabledissipation coefficient — dissipation coefficient kilogram per second
δ_ijvariableKronecker delta — kronecker delta
δ(t-t')variableDirac delta function — dirac delta function per second
k_Bconstanterelates energy to temperature — constante de Boltzmann = 1.380649e-23 joule per kelvin
⟨...⟩operadoraverage over many realizations — promedio de conjunto
\langle\eta_i(t)\eta_j(t')\rangle=2γ_ik_bt_iδ_{ij}δ(t-t') · 2606.29765
s_j(ω)=|χ(ω)|^2n_{{ir}}(ω) · 2607.04115
$$C(\omega,\omega') = \int dk \, H(k;\omega) H^*(k;\omega') P(k)$$
Correlation of fluctuations relates to the power spectrum.
Qué hay en la fórmula
C(\omega,\omega')variableCorrelation function of fluctuations at two frequencies — función de correlación
H(k;\omega)variableTransfer function or response kernel at wavevector k and frequency omega — transfer function
H^*(k;\omega')variableComplex conjugate of the transfer function at frequency omega' — transfer function
P(k)variablePower spectrum of the underlying fluctuations — espectro de potencia
\int dkoperadorIntegration over all wavevectors — operador integral
c(w,w')=\langleδf(w)δf^*(w')\rangle=\frac{1}{2π}\int_0^\inftykdkh(k;w)h^*(k;w')p_\kappa(k) · 2607.11887
$$\Gamma_{12}(u,v) = \iint I(l,m) e^{-2\pi i (ul+vm)} dl dm$$
The correlation function is the Fourier transform of the intensity distribution.
Qué hay en la fórmula
Γ₁₂variableMutual coherence function — mutual coherence function watt per metre squared
uvariableSpatial frequency in x-direction — spatial frequency cycle per metre
vvariableSpatial frequency in y-direction — spatial frequency cycle per metre
IvariableIntensity distribution over source — intensidad watt per metre squared
lvariableDirection cosine in x — direction cosine
mvariableDirection cosine in y — direction cosine
∬operadorIntegration over the source plane — double integral
\gamma_{12}(u,v)=\iinti(l,m)e^{-2πi(ul+vm)}dldm · 2607.14928
$$L = 4\pi D_L^2 F \cdot 10^{0.4 k(\lambda) E(B-V)}$$
Relates observed flux to intrinsic luminosity accounting for distance and extinction.
Qué hay en la fórmula
LvariableIntrinsic luminosity — luminosidad watt
D_LvariableLuminosity distance — distancia fotométrica metre
FvariableObserved flux — flujo watt per metre squared
k(λ)variableExtinction curve at wavelength λ — extinction curve
E(B-V)variableColor excess between B and V bands — color excess
πconstanteRatio of a circle's circumference to its diameter — pi = 3.14159
l_{{[oiii]}}=4πd_l^2f_{{[oiii]}}*10^{0.4k(λ5007)e(b-v)} · 2606.24684
$$\omega_{\mathrm{b},z}^2 = -\sigma_{z0} \frac{\partial \omega_z^2}{\partial \sigma_{z0}}$$
Connects axial breathing mode frequency to trap frequency derivative.
Qué hay en la fórmula
\omega_{\mathrm{b},zvariableaxial breathing mode frequency — frecuencia angular radian per second
\sigma_{z0}variableaxial width at equilibrium — longitud metre
\omega_zvariableaxial trap frequency — frecuencia angular radian per second
\frac{\partial}{\paroperadorpartial derivative with respect to equilibrium axial width — derivada parcial
ω_{{b},z}^2=-σ_{z0}\frac{\partialω_z^2}{\partialσ_{z0}} · 2606.29370

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