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géométrie du plasma de magnétar

La géométrie des champs magnétiques dans le plasma autour des magnétars, décrite par l'équation de Grad-Shafranov.
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Description

La géométrie du plasma des magnétars concerne la forme et la configuration des champs magnétiques dans le plasma entourant les magnétars—des étoiles à neutrons dotées de champs magnétiques extrêmement puissants. L'équation de Grad-Shafranov décrit l'équilibre de tels systèmes plasma-champ magnétique, en équilibrant les gradients de pression contre les forces magnétiques. Comprendre cette géométrie est crucial pour expliquer des phénomènes observés tels que les nébuleuses de vent de pulsar et les éruptions de magnétars.

Histoire

L'équation de Grad-Shafranov a été formulée indépendamment par Harold Grad et Vitaly Shafranov à la fin des années 1950 pour la recherche sur la fusion contrôlée, puis adaptée aux plasmas astrophysiques.

Comment ça marche

L'équation de Grad-Shafranov est une équation aux dérivées partielles qui résout la fonction de flux poloïdal dans des configurations de plasma axisymétriques. En spécifiant les profils de pression du plasma et de champ magnétique, l'équation donne les lignes de champ magnétique et les distributions de courant. Dans le contexte des magnétars, ce modèle aide à prédire comment le champ magnétique tord et déforme la croûte de l'étoile et comment l'énergie est libérée lors des sursauts.

En pratique

Appliquée à la modélisation du confinement magnétique dans les réacteurs de fusion (tokamaks) et dans les simulations astrophysiques des magnétosphères des étoiles à neutrons.

Anecdote

La même équation utilisée pour concevoir les réacteurs de fusion explique également les motifs zébrés dans les émissions radio du pulsar du Crabe.

Concept graph →

Formules

$$\beta = \frac{8\pi p}{B^2}$$
Ratio of plasma pressure to magnetic pressure.
Ce qu'il y a dans la formule
βvariablePlasma beta — plasma beta
pvariablePlasma pressure — pression pascal
BvariableMagnetic field strength — champ magnétique tesla
πconstanteMathematical constant — pi = 3.14159
β_{\parallel}=\frac{8πnk_bt_{\parallel}}{b^2} · 2606.07838v1
$$\rho_{\rm GJ} = -\frac{\mathbf{\Omega} \cdot \mathbf{B}}{2\pi c}$$
Charge density required to screen electric field in pulsar magnetosphere.
Ce qu'il y a dans la formule
\rho_{\rm GJ}variableGoldreich-Julian charge density — densité de charge coulomb per cubic metre
\mathbf{\Omega}variableAngular velocity vector of the neutron star — vitesse angulaire radian per second
\mathbf{B}variableMagnetic field vector — champ magnétique tesla
cconstanteUniversal constant, speed of light in vacuum — vitesse de la lumière = 299792458 metre per second
2\piconstanteMathematical constant, 2π — two pi = 6.283
\cdotopérateurScalar product of two vectors — produit scalaire
ρ_{\rmgj}=-\frac{{ω}*{b}}{2πc} · 2606.03984v1

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Deux flux rapides de particules chargées entrent en collision — et les lignes de champ magnétique commencent à se rompre et à se reconnecter. Ce processus alimente les éruptions solaires et les aurores boréales.
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Champs magnétiques du plasma chaud
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Un sablier dans le nuage sombre
Dans le nuage sombre G351, où de nouvelles étoiles s'apprêtent à naître du gaz et de la poussière, le champ magnétique s'est incurvé comme un sablier. Une telle forme est la signature d'un champ qui ne se contente pas d'observer la naissance des étoiles, mais qui y participe activement.
Comment le bord d'un aimant engendre des ondes harmoniques
Le bord d'un aimant agit comme le sillet d'une guitare : une corde pincée tout près du bord sonne différemment, avec un ensemble d'harmoniques plus riche. C'est à peu près ce que font les ondes magnétiques dans une fine bande de nickel et de fer.
Les aimants invisibles des naines blanches
Une naine blanche, c'est ce qui reste d'une étoile comme le Soleil après qu'elle a éjecté ses couches externes. Il reste un noyau brûlant de la taille de la Terre, mais avec une masse proche de celle du Soleil. Une cuillère à café de cette matière pèserait comme un camion.
Les motifs magnétiques d'un film mince
Dans un morceau d'oxyde de manganèse épais de quelques couches atomiques, les électrons se comportent comme une foule dans un escalator : chacun suit ses propres règles, mais ensemble ils créent un flux commun. Les physiciens ont dirigé un rayonnement X mou sur ce film et en ont arraché des électrons.
Comment naît la lumière des étoiles à neutrons
Une étoile à neutrons, c'est une ville de la taille d'une mégapole compressée en un petit astéroïde. Autour d'elle bouillonne un plasma — un gaz de particules chargées — à travers lequel courent des ondes, comme des rides à la surface d'un étang.
Les balises cosmiques révèlent la carte des champs magnétiques
Une étoile à neutrons de la taille d'une ville tourne plus vite qu'un mixeur de cuisine et projette des particules autour d'elle. Un nuage lumineux se forme alors — on l'appelle le halo de pulsar. La forme de ce nuage dépend des champs magnétiques invisibles qui, comme les courants océaniques, guident les particules.
Comment voir derrière le bord du Soleil
Le Soleil n'est pas une sphère tranquille. À l'intérieur, des ondes se propagent en permanence, comme dans une cloche après un coup. Ces oscillations remontent à la surface et révèlent ce qui se passe sur la face cachée, invisible. Les astronomes savent depuis longtemps « écouter » cette sonnerie et y repérer de grands groupes de taches.
Un manège magnétique autour d'une étoile morte
Le radiotélescope VLA a scruté la nébuleuse du Boomerang, un nuage gonflé par le vent d'une étoile à neutrons en rotation rapide. Sur les nouvelles images, des détails de la taille d'un disque lunaire dans le ciel sont apparus : un noyau allongé autour du pulsar et un long arc qui le contourne par le nord.