
Star formation is the process by which dense regions within molecular clouds collapse to form new stars.La formation stellaire est un processus à plusieurs étapes, déclenché dans les noyaux les plus denses des nuages moléculaires géants (masse jusqu'à 10⁶ masses solaires). Les actions extérieures — ondes de densité spirales, ondes de choc des supernovae, collisions de nuages — créent des surdensités locales. L'instabilité gravitationnelle surmonte le soutien combiné de la pression thermique, des champs magnétiques et de la turbulence. L'effondrement isotherme initial cède la place à un effondrement adiabatique lorsque le noyau devient opaque à son propre rayonnement. Une protoétoile se forme avec un disque d'accrétion et des écoulements bipolaires. Lorsque la température centrale atteint des millions de degrés, d'abord le deutérium s'enflamme, puis vers ~10⁷ K, l'hydrogène dans le cycle pp ou le cycle CNO. L'étoile arrive sur la séquence principale, où elle passe presque toute sa vie. La répartition des masses des nouveau-nés (fonction de masse initiale) est à peu près universelle : beaucoup d'étoiles de faible masse et très peu de luminaires massifs.
L'hypothèse nébulaire fut proposée au XVIIIe siècle par Swedenborg, Kant et Laplace. Au début du XXe siècle, James Jeans examina l'instabilité gravitationnelle d'un milieu homogène (critère de Jeans). La découverte des nébuleuses obscures par Barnard et d'autres confirma l'existence de nuages froids. L'astronomie infrarouge (IRAS, Spitzer, Herschel) dans les années 1970-2010 révéla les protoétoiles, et l'interféromètre ALMA permit de voir les disques et les jets en détail. Subrahmanyan Chandrasekhar apporta une contribution fondamentale à la théorie de la structure et de l'évolution des étoiles, en formulant la limite de Chandrasekhar pour les naines blanches.
La formation stellaire est régulée par l'équilibre entre les forces de gravité, de pression, les champs magnétiques et la turbulence. Critère de Jeans : un nuage de masse M s'effondre si M > M_J = (π/6) c_s³ G^(-3/2) ρ^(-1/2). Dans les milieux magnétisés, il faut dépasser le rapport critique masse/flux magnétique. Le refroidissement efficace par rayonnement des poussières dans l'infrarouge lointain assure l'isothermalité de l'effondrement précoce. Lorsque l'épaisseur optique atteint environ l'unité, le noyau s'échauffe. La conservation du moment cinétique conduit à la formation d'un disque d'accrétion ; le freinage magnétique peut le réduire. L'accrétion sur la protoétoile génère des ondes de choc rayonnant dans l'UV et le visible. À ~10⁶ K, le deutérium s'enflamme, à ~10⁷ K, l'hydrogène. Pour les étoiles massives, la pression de radiation joue un rôle et peut arrêter l'accrétion sphérique ; la matière tombe à travers le disque. Les écoulements bipolaires (jets) évacuent l'excès de matière et de moment. À l'échelle galactique, le taux de formation stellaire est lié à la densité surfacique de gaz par la loi empirique de Kennicutt-Schmidt : Σ_SFR ∝ Σ_gas^n, avec n ≈ 1,4. Équations clés : équilibre hydrostatique dP/dr = -G M_r ρ/r², équation de continuité, équations de transfert d'énergie et de production d'énergie nucléaire, équation d'état (gaz parfait avec prise en compte de la pression de radiation), opacité. La fonction de masse initiale (IMF) résulte de la fragmentation turbulente et de la physique thermique ; on utilise souvent la loi de Salpeter pour les hautes masses.
La connaissance des mécanismes de formation stellaire est nécessaire pour expliquer pourquoi les galaxies ont tel aspect et non un autre, d'où proviennent les éléments chimiques qui nous composent, nous et notre planète, ainsi que pour prédire l'abondance des systèmes planétaires.
La nébuleuse d'Orion est la « pouponnière d'étoiles » la plus proche de nous (environ 1300 années-lumière), où l'on peut discerner parmi le gaz lumineux des disques protoplanétaires ressemblant à des silhouettes sombres sur un fond brillant. Des planètes s'y assemblent en ce moment même.





















