théorème

théorème CPT

The CPT theorem states that any Lorentz-invariant quantum field theory is invariant under the combined operations of charge conjugation, parity, and time reversal.
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Description

Le théorème CPT est l'une des pierres angulaires de la théorie quantique des champs moderne. Ses origines remontent aux travaux de Julian Schwinger, Wolfgang Pauli et Gerhart Lüders, qui dans les années 1950 ont montré que la combinaison de trois symétries discrètes doit être une symétrie exacte de tout champ relativiste local. Plus tard, John Stewart Bell et d'autres ont fourni des preuves plus générales. Bien que les interactions faibles violent la parité (P), la conjugaison de charge (C), et même la combinaison CP, CPT reste inébranlable — aucun indice expérimental de sa violation n'a été trouvé jusqu'à présent.

Histoire

Le théorème a été progressivement formulé dans les années 1950. En 1951, Julian Schwinger a montré le lien entre CPT et la statistique de spin. En 1954, Gerhart Lüders a déduit l'invariance CPT dans le cadre général de la théorie quantique des champs. Wolfgang Pauli, en 1955, a proposé une démonstration devenue célèbre et a donné son nom au théorème. John Stewart Bell, dans les années 1960, a généralisé les résultats. Depuis lors, le théorème CPT est vérifié expérimentalement avec une très grande précision, par exemple dans les expériences avec l'antihydrogène au CERN.

Comment ça marche

L'invariance CPT est utilisée pour classer les particules élémentaires et prédire les propriétés de leurs antiparticules. Dans les accélérateurs, lors de la création de paires particule-antiparticule, CPT garantit des relations cinématiques strictes. Les limites expérimentales sur la violation de CPT sont extrêmement sensibles : la différence relative de masse entre le méson K0 et son antiparticule est inférieure à 10^-18. Le domaine d'applicabilité est celui de la théorie quantique des champs invariante de Lorentz ; dans les théories avec violation de l'invariance de Lorentz (par exemple, la gravité quantique), CPT peut être violée.

En pratique

Garantit que toute particule possède une antiparticule ayant exactement la même masse et la même durée de vie ; sans ce théorème, il n'y aurait pas de prédictions sur les propriétés de l'antimatière.

Anecdote

Si la symétrie CPT était violée, ne serait-ce qu'un tout petit peu, les masses des particules et des antiparticules pourraient légèrement différer, ce qui pourrait expliquer pourquoi il y a beaucoup plus de matière que d'antimatière dans l'Univers. Mais pour l'instant, toutes les mesures montrent une symétrie parfaite.

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