
Мера асимметрии распределения заряда в частицах, таких как протоны и дейтроны, чувствительная к новой физике за пределами Стандартной модели.Электрический дипольный момент (ЭДМ) частицы — это мера того, насколько разделены её положительный и отрицательный заряды, даже когда частица покоится. Для идеальной сферы заряда ЭДМ был бы равен нулю, но любая асимметрия — например, лёгкая «грушевидная форма» — создаёт ненулевой ЭДМ. В Стандартной модели физики частиц предсказывается, что ЭДМ чрезвычайно малы, но многие теории за пределами Стандартной модели (такие как суперсимметрия) предсказывают гораздо большие значения. Поэтому измерение ЭДМ является мощным «дымящимся пистолетом» для новой физики, поскольку любое значительное отклонение от предсказаний Стандартной модели указывало бы на неоткрытые частицы или силы.
Концепция была введена Пёрселлом и Рамзеем в 1950 году, которые предложили измерить ЭДМ нейтрона. Первые пределы были установлены в 1960-х годах, и с тех пор эксперименты постоянно снижали верхнюю границу, но пока не обнаружили эффект — однако каждый нулевой результат ограничивает теории новой физики.
Чтобы измерить ЭДМ, физики помещают частицы (например, протоны, нейтроны или дейтроны) в сильное электрическое поле и ищут крошечную прецессию их спина, аналогично тому, как волчок покачивается в гравитационном поле. Сложность в том, что эффект ничтожно мал, поэтому в экспериментах используются ультрахолодные атомы, ионы в ловушках или молекулярные пучки для максимальной чувствительности. В названиях корпусов упоминаются конкретные системы: ЭДМ ядра тантала-181, дейтрона (пары протон-нейтрон) и эксперименты с «кривым электроном». Эти измерения требуют экстремальной точности и контроля над магнитными полями, поэтому их часто проводят в специализированных лабораториях.
Поиски ЭДМ используются для проверки CP-нарушения (асимметрии между материей и антиматерией) и для ограничения моделей физики частиц за пределами Стандартной модели, что необходимо для объяснения того, почему во Вселенной больше материи, чем антиматерии.
Текущий лучший предел на ЭДМ электрона, полученный в эксперименте ACME, настолько точен, что если бы электрон увеличили до размеров Земли, разделение зарядов было бы меньше размера одного атома.
| a | переменная | аномальный магнитный момент — аномальный магнитный момент |
| g | переменная | g-фактор Ланде — lande g factor |
| \tilde{\mu} | переменная | Исправленный модуль расстояния или звёздная величина — distance modulus |
| \mu | переменная | Исходный модуль расстояния или звёздная величина — distance modulus |
| A_D | переменная | Амплитуда дипольной анизотропии — безразмерный |
| \hat{n} | переменная | Единичный вектор в направлении наблюдения — direction |
| \hat{p} | переменная | Единичный вектор, указывающий на ось диполя — direction |
| \cdot | оператор | Скалярное произведение двух векторов — скалярное произведение |
| B(E1) | переменная | Приведённая вероятность электрического дипольного перехода — reduced transition probability Кл²·м² |
| Z | переменная | Атомный номер (число протонов) — atomic number |
| e | переменная | Элементарный заряд — элементарный заряд Кл |
| ⟨r²⟩ | переменная | Средний квадрат радиуса распределения заряда — mean square radius м² |
| π | константа | Отношение длины окружности к её диаметру — пи = 3.14159 |
| δ(t) | переменная | расстояние между траекториями в момент времени t — separation |
| δ₀ | переменная | начальное расстояние между траекториями — separation |
| λ | переменная | показатель Ляпунова — показатель ляпунова 1/с |
| t | переменная | время — время с |
| I | переменная | Момент инерции относительно оси — момент инерции кг·м² |
| r | переменная | Перпендикулярное расстояние от оси до элемента массы — расстояние м |
| dm | переменная | Бесконечно малый элемент массы — масса кг |
| ∫ | оператор | Интегрирование по всему телу — интегральный оператор |











