
Звездообразование — это процесс, в ходе которого плотные области внутри молекулярных облаков сжимаются, образуя новые звёзды.Звездообразование — многостадийный процесс, запускаемый в самых плотных ядрах гигантских молекулярных облаков (массой до 10⁶ солнечных). Внешние воздействия — спиральные волны плотности, ударные волны от сверхновых, столкновения облаков — создают локальные переуплотнения. Гравитационная неустойчивость преодолевает суммарную поддержку теплового давления, магнитных полей и турбулентности. Начальный изотермический коллапс сменяется адиабатическим, когда ядро становится непрозрачным для собственного излучения. Образуется протозвезда с аккреционным диском и биполярными оттоками. Когда центральная температура достигает миллионов градусов, сначала загорается дейтерий, а при ~10⁷ К — водород в pp-цикле или CNO-цикле. Звезда выходит на главную последовательность, где проводит почти всю жизнь. Распределение новорождённых по массам (начальная функция масс) примерно универсально: множество маломассивных и очень мало массивных светил.
Небулярную гипотезу в XVIII в. предложили Сведенборг, Кант и Лаплас. В начале XX века Джеймс Джинс рассмотрел гравитационную неустойчивость однородной среды (критерий Джинса). Открытие тёмных туманностей Барнардом и другими подтвердило существование холодных облаков. Инфракрасная астрономия (IRAS, Spitzer, Herчel) в 1970–2010-х годах открыла протозвёзды, а интерферометр ALMA позволил увидеть диски и струи в деталях. Субраманьян Чандрасекар внёс фундаментальный вклад в теорию строения и эволюции звёзд, сформулировав предел Чандрасекара для белых карликов.
Звездообразование регулируется балансом сил тяжести, давления, магнитных полей и турбулентности. Критерий Джинса: облако массы M коллапсирует, если M > M_J = (π/6) c_s³ G^(-3/2) ρ^(-1/2). В намагниченных средах требуется превышение критического отношения массы к магнитному потоку. Эффективное охлаждение через излучение пыли в далёком ИК-диапазоне обеспечивает изотермичность раннего коллапса. По достижении оптической толщины порядка единицы ядро разогревается. Сохранение углового момента ведёт к формированию аккреционного диска; магнитное торможение может его уменьшить. Аккреция на протозвезду порождает ударные волны, излучающие в УФ и оптике. При ~10⁶ К загорается дейтерий, при ~10⁷ К — водород. Для массивных звёзд роль играет лучевое давление, которое может остановить сферическую аккрецию; вещество падает через диск. Биполярные оттоки (джеты) уносят избыток вещества и момента. В масштабах галактики темп звездообразования связан с поверхностной плотностью газа эмпирическим законом Кенникатта-Шмидта: Σ_SFR ∝ Σ_gas^n, где n ≈ 1,4. Ключевые уравнения: гидростатическое равновесие dP/dr = -G M_r ρ/r², уравнение непрерывности, уравнения переноса энергии и ядерной энерговыделения, уравнение состояния (идеальный газ с учётом лучевого давления), непрозрачность. Начальная функция масс (IMF) — результат турбулентной фрагментации и тепловой физики; часто используется IMF Salпeter law для высоких масс.
Знание механизмов звездообразования необходимо для объяснения того, почему галактики выглядят так, а не иначе, откуда берутся химические элементы, из которых состоим мы и наша планета, а также для предсказания распространённости планетных систем.
Туманность Ориона — ближайшие к нам (около 1300 световых лет) «звёздные ясли», где среди светящегося газа можно разглядеть протопланетные диски, похожие на тёмные силуэты на ярком фоне. В них прямо сейчас собираются планеты.





















