Распределение Больцмана — это статистический закон, описывающий распределение вероятностей энергий частиц в системе, находящейся в тепловом равновесии.В 1870-х годах Людвиг Больцман показал: в равновесии распределение энергии частиц подчиняется экспоненциальному закону. Позднее Джозайя Гиббс обобщил результат на любые классические системы в контакте с термостатом. Главная мысль: состояние с энергией E встречается тем реже, чем больше E, а мера этого – экспонента e^{-E/(kT)}. Здесь k – постоянная Больцмана, T – абсолютная температура. Распределение классическое – оно работает для различимых частиц и когда можно пренебречь квантовыми эффектами.
Ludwig Boltzmann в 1870-х годах, развивая кинетическую теорию газов, получил распределение по энергиям. James Clerk Maxwell ранее вывел распределение по скоростям как частный случай. Больцман обобщил его и установил связь с энтропией. Несмотря на критику, его работа стала краеугольным камнем статистической механики.
Применяется для описания равновесных классических систем: идеальные газы, барометрическая формула, распределение примесей в полупроводниках, активационные процессы. Теряет применимость, когда становятся существенны квантовые эффекты (ферми- или бозе-газы) или система далека от равновесия. Также предполагает отсутствие взаимодействий.
Распределение Больцмана объясняет, почему в горах воздух разреженный: для подъёма нужна энергия, и лишь малая доля молекул её имеет, поэтому давление падает с высотой по экспоненте.
В атмосфере Земли давление падает вдвое через каждые 5–6 км. Это прямое следствие распределения Больцмана: лишь немногие молекулы обладают энергией, достаточной для подъёма на большую высоту.
| f | переменная | плотность вероятности — probability density function |
| x | переменная | случайная величина — случайная величина |
| k | переменная | показатель степенного закона — power law exponent |
| N_i | переменная | Число частиц в состоянии i — число частиц |
| N | переменная | Полное число частиц — число частиц |
| g_i | переменная | Вырождение состояния i — вырождение |
| E_i | переменная | Энергия состояния i — энергия Дж |
| T | переменная | Абсолютная температура — температура К |
| k | константа | Связывает энергию с температурой на уровне частиц — постоянная Больцмана = 1.380649e-23 Дж/К |
| e^{-E_i/kT} | оператор | Экспонента от отрицательной энергии, делённой на kT — экспоненциальная функция |
| p(x) | переменная | Плотность вероятности распределения p — probability density |
| q(x) | переменная | Плотность вероятности распределения q — probability density |
| x | переменная | Переменная интегрирования (выборочное пространство) |
| ∫ | оператор | Интегрирование по выборочному пространству — интегральный оператор |
| P(v) | переменная | Плотность вероятности скорости v — probability density с/м |
| v | переменная | Скорость частицы — скорость м/с |
| σ | переменная | Масштабный параметр, связанный с температурой — speed scale м/с |
| exp | оператор | Экспоненциальная функция — экспоненциальная функция |
| √ | оператор | Квадратный корень — квадратный корень |
| \langle n \rangle | переменная | Среднее число заполнения — occupation number |
| \omega | переменная | Угловая частота бозонной моды — угловая частота рад/с |
| T | переменная | Абсолютная температура — температура К |
| \hbar | константа | Приведённая постоянная Планка, связывающая энергию с угловой частотой. — приведённая постоянная Планка = 1.054571817e-34 Дж·с |
| k_B | константа | Постоянная Больцмана, связывающая температуру с энергией. — постоянная Больцмана = 1.380649e-23 Дж/К |
| S | переменная | Энтропия системы — энтропия Дж/К |
| W | переменная | Число микросостояний — number of microstates |
| k_B | константа | Связывает энергию с температурой на уровне частиц — постоянная Больцмана = 1.380649e-23 Дж/К |
| ln | оператор | Натуральный логарифм — натуральный логарифм |















