Un operador que mide cuánto fallan en conmutar dos operadores cuánticos, aquí aplicado a un campo escalar.En mecánica cuántica, el conmutador de dos operadores A y B se define como [A, B] = AB - BA. Mide el grado en que el orden de las operaciones importa. Si el conmutador es cero, los operadores conmutan, lo que significa que sus observables físicos pueden medirse simultáneamente con precisión arbitraria. Si es distinto de cero, los operadores no conmutan, lo que da lugar a relaciones de incertidumbre fundamentales — la más famosa es la que existe entre la posición y el momento. En el contexto de un campo escalar, el conmutador del operador de campo en dos puntos distintos del espacio-tiempo codifica la estructura causal de la teoría: si los puntos están separados espacialmente, el conmutador se anula, lo que garantiza que las mediciones en un punto no puedan influir en el otro, preservando la relatividad.
El concepto de conmutador en mecánica cuántica fue introducido por Max Born y Pascual Jordan en 1925, y posteriormente formalizado por Paul Dirac. La extensión a los campos cuánticos se desarrolló a finales de los años 20 y durante los años 30 del siglo XX por Werner Heisenberg, Wolfgang Pauli y otros.
Para un campo escalar φ(x), el conmutador [φ(x), φ(y)] no es solo un número, sino un operador. Su valor esperado en el estado de vacío da una función que es cero cuando x e y están separados espacialmente, y distinta de cero cuando están separados temporalmente o de tipo luz. Esta propiedad se deriva de las ecuaciones de movimiento del campo y de las relaciones de conmutación canónicas impuestas a tiempos iguales. El conmutador esencialmente indica cómo una perturbación en el campo en un punto se propaga a otro: si los puntos están causalmente conectados, el conmutador es distinto de cero, reflejando la posibilidad de influencia; si no, es exactamente cero, imponiendo la localidad.
Los conmutadores son fundamentales en la teoría cuántica de campos, donde se utilizan para derivar el propagador de Feynman, que describe cómo se mueven e interactúan las partículas. También sustentan el principio de incertidumbre, que es esencial para comprender la medición cuántica y los límites de precisión en tecnologías como la criptografía cuántica.
La anulación del conmutador para separaciones espaciales es tan importante que a menudo se denomina condición de 'microcausalidad', y es una de las pocas restricciones rigurosas que cualquier teoría cuántica de campos relativista debe satisfacer.
| ρ | variable | density matrix of the open quantum system — matriz de densidad |
| t | variable | time — tiempo second |
| H | variable | Hamiltonian of the system — hamiltoniano joule |
| L_n | variable | Lindblad operators (jump operators) for each dissipation channel — lindblad operator |
| i | constante | imaginary unit, square root of -1 — unidad imaginaria = 1 |
| ħ | constante | Planck constant divided by 2π — constante de Planck reducida = 1.054571817e-34 joule second |
| d/dt | operador | derivative with respect to time — derivada temporal |
| [H, ρ] | operador | commutator of H and ρ — conmutador |
| {L_n† L_n, ρ} | operador | anticommutator of L_n† L_n and ρ — anticommutator |
| ∑_n | operador | sum over all dissipation channels — sum over channels |
| H_eff | variable | effective static Hamiltonian — hamiltoniano joule |
| H_0 | variable | time-averaged Hamiltonian — hamiltoniano joule |
| H_{-1} | variable | first negative Fourier component of the Hamiltonian — hamiltoniano joule |
| H_{+1} | variable | first positive Fourier component of the Hamiltonian — hamiltoniano joule |
| frequency | variable | driving frequency — frecuencia angular radian per second |
| [ , ] | operador | measures the non-commutativity of two operators — conmutador |












