phénomène

transition de phase supraconductrice

Une transition dans un matériau où il perd sa résistance électrique et expulse les champs magnétiques, liée à des changements dans l'ordre électronique.
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Description

Une transition supraconductrice est le changement brusque de l'état électronique d'un matériau lorsqu'il commence à conduire l'électricité avec une résistance nulle. Cette transition se produit à une température critique, en dessous de laquelle les électrons forment des paires et se déplacent de manière cohérente sans diffusion. C'est un phénomène quantique macroscopique, ce qui signifie que les effets quantiques deviennent visibles à une échelle bien plus grande que celle des atomes, et elle sous-tend des technologies comme les appareils d'IRM et les accélérateurs de particules.

Histoire

Heike Kamerlingh Onnes a découvert la supraconductivité en 1911 lorsqu'il a observé que la résistance du mercure tombait à zéro à 4,2 K. L'explication théorique est venue en 1957 avec la théorie BCS de Bardeen, Cooper et Schrieffer.

Comment ça marche

Dans un métal normal, les électrons se déplacent indépendamment et entrent en collision avec le réseau, ce qui provoque une résistance. En dessous de la température critique, les électrons se lient en paires de Cooper via les vibrations du réseau (phonons). Ces paires se condensent dans un état quantique unique décrit par une fonction d'onde unique, leur permettant de circuler sans perte d'énergie. La transition est une transition de phase car la symétrie du matériau change : la symétrie de jauge électromagnétique est spontanément brisée, donnant naissance à l'effet Meissner (expulsion des champs magnétiques).

En pratique

Les transitions supraconductrices sont utilisées dans les aimants d'IRM, les accélérateurs de particules comme le LHC, et les qubits d'ordinateurs quantiques (par exemple, dans les films supraconducteurs pour les qubits à vortex magnétiques).

Anecdote

La température de transition peut être ajustée en étirant un film de carbone, comme le montrent des expériences récentes, rendant la supraconductivité contrôlable par contrainte mécanique.

Concept graph →

Formules

$$F(\psi) = a \psi^2 + b \psi^4 + c \psi^6 - f_{\text{ext}} \psi$$
Describes phase transitions with order parameter.
Ce qu'il y a dans la formule
FvariableLandau free energy density — free energy density joule per cubic metre
ψvariableorder parameter — paramètre d'ordre
avariablecoefficient of quadratic term, temperature-dependent — landau coefficient a joule per cubic metre
bvariablecoefficient of quartic term — landau coefficient b joule per cubic metre
cvariablecoefficient of sixth-order term — landau coefficient c joule per cubic metre
f_extvariableexternal field coupled to the order parameter — external field joule per cubic metre
f(ψ)=\frac{a}{2}ψ^2+\frac{b}{4}ψ^4+\frac{c}{6}ψ^6-f_{{ext}}ψ · 2606.29055
v(u)=\frac{a}{2}u^2+\frac{b}{4}u^4+\frac{c}{6}u^6 · 2606.29765
$$\Delta(\mathbf{k}) \propto k_x^2 - k_y^2$$
Order parameter symmetry with nodes along crystal axes.
Ce qu'il y a dans la formule
\Delta(\mathbf{k})variableSuperconducting gap as a function of wavevector — gap supraconducteur joule
k_xvariableWavevector component along x-axis — wavevector component reciprocal metre
k_yvariableWavevector component along y-axis — wavevector component reciprocal metre
δ({k})\proptok_xk_y · 2606.29140
$$\Delta Q = \nu \frac{e \Delta \Phi}{\Phi_0}$$
Charge quantization in superconductors relates flux change to accumulated charge.
Ce qu'il y a dans la formule
\Delta QvariableAccumulated charge change in the superconductor — charge électrique coulomb
\Delta \PhivariableChange in magnetic flux through the superconducting loop — flux magnétique weber
\nuvariableFilling factor (integer or fractional) of the quantum Hall state — sans dimension
econstanteMagnitude of the electric charge of a single electron or proton — charge élémentaire = 1.602176634e-19 coulomb
\Phi_0constanteSuperconducting flux quantum, h/(2e), the fundamental unit of magnetic flux in a superconductor — quantum de flux magnétique = 2.067833848e-15 weber
δq_{\rma}/e=ν(δ\phi/\phi_0) · 2603.05341
$$B(E1) = \frac{3}{4\pi} (Ze)^2 \langle r^2 \rangle$$
Electric dipole transition probability proportional to mean square radius.
Ce qu'il y a dans la formule
B(E1)variableElectric dipole reduced transition probability — reduced transition probability coulomb squared metre squared
ZvariableAtomic number (number of protons) — atomic number
evariableElementary charge — charge élémentaire coulomb
⟨r²⟩variableMean square radius of the charge distribution — mean square radius metre squared
πconstanteRatio of a circle's circumference to its diameter — pi = 3.14159
b(e1)=\frac{3}{π}(\frac{ze}{a})^2\langler^2_{c-nn}\rangle · 2606.28950
$$E = \sqrt{(\epsilon - \mu)^2 + \Delta^2}$$
Energy of a quasiparticle in a superconductor with gap.
Ce qu'il y a dans la formule
Evariablequasiparticle energy — énergie joule
εvariablesingle-particle energy relative to chemical potential — énergie joule
μvariablechemical potential — potentiel chimique joule
Δvariablesuperconducting gap parameter — intervalle d'énergie joule
\varepsilon_p=\frac{pq}{m}+\sqrt{(ε_p-e_f)^2+δ^2} · 2607.09468

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Sur une piste de danse, la lumière et les mouvements des danseurs ne sont pas liés : les lumières clignotent indépendamment, les gens bougent à leur guise. Dans le monde microscopique, c'est pareil : les électrons et les photons ne se synchronisent presque jamais — c'est l'interdiction de la superradiance. Mais ajoutez un battement rythmique, et la piste s'anime.
La symétrie invisible des trous noirs
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Supraconductivité2026-03-262 minarXiv:2603.25807express
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La supraconductivité à température ambiante se rapproche d'un pas
La supraconductivité est la capacité d'un matériau à conduire l'électricité sans perte. Les fils ordinaires chauffent et une partie de l'énergie se dissipe en chaleur, alors qu'un supraconducteur laisse passer le courant sans résistance.
Supraconductivité2026-03-121 minarXiv:2603.12473express
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Un supraconducteur est un matériau qui, lorsqu'il est fortement refroidi, conduit le courant sans pertes, comme l'eau s'écoule dans un tuyau parfaitement lisse. Mais si on le frappe avec un bref éclair de lumière, il perd rapidement cette propriété.
Gaz quantiques2026-03-091 minarXiv:2603.08691express
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Comment les bosons aident les supraconducteurs à battre la chaleur
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