principe

statistique de Bose-Einstein

Bose-Einstein statistics is a quantum principle describing the distribution of bosons over energy states, allowing multiple particles in the same state.
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Description

En 1924, le jeune physicien indien Satyendra Nath Bose envoya à Albert Einstein sa dérivation de la loi de rayonnement de Planck, en considérant les photons comme des particules indiscernables. Einstein comprit immédiatement l'universalité de l'approche et, en 1925, la généralisa à toute particule massive de spin entier. Ainsi naquit la statistique de Bose-Einstein. Contrairement à la physique classique où l'on peut étiqueter les particules, dans le monde quantique les bosons identiques sont fondamentalement indiscernables, et leur distribution en énergie est décrite par la formule : le nombre moyen de particules dans un état d'énergie donnée dépend du rapport de la différence d'énergie et du potentiel chimique à l'énergie thermique kT. En raison du signe moins au dénominateur, aux basses énergies, un effet d'avalanche peut se produire : la condensation de Bose-Einstein, où une quantité macroscopique de particules s'accumule au niveau d'énergie le plus bas.

Histoire

En 1924, Satyendra Nath Bose dériva la formule de Planck pour le rayonnement thermique en considérant les photons comme des quanta indiscernables et en utilisant une nouvelle méthode de comptage des états (sans supposer l'indépendance des particules). L'article fut rejeté par les revues européennes et Bose fit appel à Albert Einstein. Celui-ci le traduisit en allemand et le publia, puis en 1924-1925 il développa la théorie générale du gaz de Bose idéal, prédisant la condensation à basse température. La confirmation expérimentale vint 70 ans plus tard : en 1995, Eric Cornell et Carl Wieman refroidirent des atomes de rubidium à 170 nanokelvins et observèrent le condensat, et Wolfgang Ketterle obtint peu après un condensat de sodium. Tous trois reçurent le prix Nobel en 2001.

Comment ça marche

La statistique de Bose-Einstein sous-tend la superfluidité de l'hélium-4, où les atomes-bosons se condensent et s'écoulent sans viscosité à travers des capillaires microscopiques. Dans les supraconducteurs, les électrons, bien que fermions, s'unissent en paires de Cooper — des bosons composites — et obéissent à la statistique de Bose, ce qui conduit à une résistance électrique nulle en dessous de la température critique. Les lasers génèrent une lumière cohérente grâce à l'émission stimulée, dont la probabilité découle directement du facteur bosonique (n_i + 1). Limites de validité : le gaz doit être suffisamment dilué et froid pour que les interactions ne faussent pas la statistique ; en cas d'interactions fortes ou de situation non idéale, la théorie des perturbations s'effondre.

En pratique

Elle est à la base de la supraconductivité, des lasers et de l'hélium liquide s'écoulant sans frottement ; sans elle, il n'y aurait pas d'IRM et d'horloges atomiques ultra-précises.

Anecdote

Le boson est nommé d'après Bose lui-même, et le terme a été fixé par Paul Dirac. Le boson le plus célèbre est le photon, mais un atome entier peut aussi être un boson, comme le rubidium-87. C'est sur lui qu'en 1995 on a obtenu pour la première fois un condensat de Bose-Einstein, le « cinquième état de la matière ».

Concept graph →

Formules

$$\langle n \rangle = \frac{1}{e^{\hbar\omega / k_B T} - 1}$$
Average occupation number for bosonic energy states.
Ce qu'il y a dans la formule
\langle n \ranglevariableAverage occupation number — occupation number
\omegavariableAngular frequency of the bosonic mode — fréquence angulaire radian per second
TvariableAbsolute temperature — température kelvin
\hbarconstanteReduced Planck constant, relating energy to angular frequency. — constante de Planck réduite = 1.054571817e-34 joule second
k_BconstanteBoltzmann constant, relating temperature to energy. — constante de Boltzmann = 1.380649e-23 joule per kelvin
\bar{n}=\frac{1}{e^{ħω/k_bt}-1} · 2606.25834

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