équation

équation de Boltzmann

The Boltzmann equation governs the statistical behavior of a thermodynamic system not in equilibrium, describing the time evolution of particle distribution functions.
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Description

En 1872, Ludwig Boltzmann, physicien autrichien, pose une question audacieuse : comment l'agitation désordonnée des molécules donne-t-elle naissance à l'écoulement régulier d'un gaz ? Imaginez un essaim d'abeilles : chacune vole au hasard, mais l'essaim entier se déplace comme un nuage unique. L'équation de Boltzmann est la représentation mathématique de ce nuage. Elle relie les mouvements aléatoires des particules individuelles aux variations lentes de densité et de température. Le membre de gauche de l'équation est comme un planning de déplacement, celui de droite le résultat des collisions-accidents. Grâce à ce pont entre le monde microscopique et le monde macroscopique, nous comprenons pourquoi la bouilloire se met à bouillir et l'onde de choc d'une explosion se propage à une certaine vitesse. L'essaim reste un essaim, malgré le chaos intérieur.

Histoire

Ludwig Boltzmann a formulé l'équation en 1872 dans son ouvrage « Weitere Studien über das Wärmegleichgewicht unter Gasmolekülen » (Nouvelles études sur l'équilibre thermique des molécules de gaz), développant les idées de Maxwell. Il a introduit le théorème H, démontrant l'augmentation de l'entropie au cours du temps. Plus tard, les mathématiciens Hilbert, Chapman et Enskog ont développé des méthodes de résolution. Au XXe siècle, l'équation est devenue la base de la physique des plasmas et de l'aérodynamique des gaz raréfiés.

Comment ça marche

Elle est utilisée pour le calcul des écoulements hors équilibre : de l'aérodynamique des satellites dans les couches supérieures de l'atmosphère à la dynamique des électrons dans les semi-conducteurs. Limitation : uniquement pour les milieux raréfiés où les collisions triples sont négligeables ; aux densités élevées, la théorie cinétique des gaz denses est nécessaire. Pour les systèmes quantiques (fermions, bosons), l'équation est modifiée en équation d'Uhling-Uhlenbeck.

En pratique

Utilisée dans la conception de moteurs, en aérodynamique et pour la modélisation des plasmas dans les réacteurs à fusion nucléaire.

Anecdote

Boltzmann fut persécuté pour ses idées — de nombreux physiciens de l'époque ne croyaient pas aux atomes. Il se suicida en 1906, mais sur sa tombe est gravée la formule S = k log W — la relation entre l'entropie et la probabilité, devenue une icône de la physique statistique.

Concept graph →

Formules

$$ rac{ ext{d} ext{concentration}}{ ext{d}t} = ext{divergence of flux}$$
Describes how concentration changes over time due to diffusion.
Ce qu'il y a dans la formule
concentrationvariablelocal concentration of the diffusing species — concentration mole per cubic metre
tvariabletime — temps second
fluxvariablediffusive flux vector — diffusive flux mole per square metre per second
d/dtopérateurrate of change with respect to time — dérivée temporelle
divergenceopérateurmeasures the net outflow of a vector field per unit volume — divergence operator
\partial_tφ\simeq\nabla*[\frac{(1-φ)^2φ}{n_0\zeta_0μ(φ)}\nabla\pi] · 2606.31786
$$\frac{dP}{dr} = -\frac{(P+\varepsilon)(m+4\pi r^3 P)}{r(r-2m)}$$
Describes hydrostatic equilibrium in general relativistic stars.
Ce qu'il y a dans la formule
PvariablePressure at radius r — pression pascal
rvariableRadial coordinate — rayon metre
εvariableEnergy density — densité d'énergie joule per cubic metre
mvariableMass enclosed within radius r — masse kilogram
d/dropérateurDerivative with respect to radial coordinate — ordinary derivative
\frac{dp_i}{dr}=-\frac{(p_i+\varepsilon_i)(m+4πr^3(p_{{nm}}+p_{{dm}}))}{r(r-2m)} · 2607.03840v1
$$\frac{dP_r}{dr} = -\frac{G(\epsilon + P_r)(m + 4\pi r^3 P_r/c^2)}{c^2 r^2 (1 - 2Gm/(c^2 r))} + \frac{2(P_t - P_r)}{r}$$
Describes hydrostatic equilibrium in general relativity with anisotropic pressure.
Ce qu'il y a dans la formule
P_rvariableRadial pressure — pression pascal
rvariableRadial coordinate — rayon metre
εvariableEnergy density — densité d'énergie joule per cubic metre
mvariableMass enclosed within radius r — masse kilogram
P_tvariableTangential pressure — pression pascal
GconstanteFundamental constant governing gravitational strength — constante gravitationnelle = 6.67430e-11 cubic metre per kilogram per second squared
cconstanteUniversal speed limit for massless particles — vitesse de la lumière = 299792458 metre per second
d/dropérateurDifferentiates a function with respect to r — ordinary derivative
\frac{dp_r}{dr}=-\frac{g(ε+p_r)(m+4πr^3p_r/c^2)}{c^2r^2(1-2gm/(c^2r))}+\frac{2(p_t-p_r)}{r} · 2607.25055v1
$$\frac{N_i}{N} = \frac{g_i e^{-E_i/kT}}{Q}$$
Probability of a state in thermal equilibrium.
Ce qu'il y a dans la formule
N_ivariableNumber of particles in state i — nombre de particules
NvariableTotal number of particles — nombre de particules
g_ivariableDegeneracy of state i — dégénérescence
E_ivariableEnergy of state i — énergie joule
TvariableAbsolute temperature — température kelvin
kconstanteRelates energy to temperature at the particle level — constante de Boltzmann = 1.380649e-23 joule per kelvin
e^{-E_i/kT}opérateurExponential of the negative energy over kT — fonction exponentielle
\frac{n_u}{n_{{tot}}}=\frac{g_u}{q}e^{-e_u/kt} · 2606.03313v1
p(s)=\frac{1}{z(β)}\exp(-βe) · 2607.10285
$$\frac{dP}{dr} = -\frac{G m(r) \rho(r)}{r^2} \left[1+\frac{P(r)}{\rho(r)c^2}\right] \left[1+\frac{4\pi r^3 P(r)}{m(r)c^2}\right] \left[1-\frac{2Gm(r)}{rc^2}\right]^{-1}$$
General relativistic equation for hydrostatic equilibrium in spherical symmetry.
Ce qu'il y a dans la formule
PvariablePressure — pression pascal
rvariableRadial coordinate — rayon metre
mvariableEnclosed mass — masse kilogram
ρvariableMass density — masse volumique kilogram per metre cubed
GconstanteUniversal gravitational constant — constante gravitationnelle = 6.67430e-11 metre cubed per kilogram per second squared
cconstanteSpeed of light in vacuum — vitesse de la lumière = 299792458 metre per second
d/dropérateurDerivative with respect to radial coordinate — derivative with respect to radius
\frac{dp}{dr}=-\frac{gm(r)ρ(r)}{r^2}[1+\frac{p(r)}{ρ(r)c^2}][1+\frac{4πr^3p(r)}{m(r)c^2}][1-\frac{2gm(r)}{rc^2}]^{-1} · 2607.12722
\frac{dp}{dr}=-\frac{gm(r)\varepsilon}{r^2}(1+\frac{p}{\varepsilon})(1+\frac{4πr^3p}{m(r)})(1-\frac{2gm(r)}{r})^{-1} · 2607.13930

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