théorème

théorème de fluctuation-dissipation

The fluctuation-dissipation theorem relates the thermal fluctuations in a system to its response to external perturbations, connecting noise and dissipation.
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Description

Le théorème a été rigoureusement formulé par Herbert Callen et Theodore Welton en 1951 sur la base de la mécanique statistique quantique. Cependant, ses origines remontent aux travaux d'Albert Einstein en 1905 sur le mouvement brownien, où il a relié la mobilité d'une particule (réponse dissipative) à sa diffusion (fluctuations). Encore plus tôt, en 1928, Harry Nyquist a dérivé la formule du bruit dans les résistances : tension quadratique moyenne ⟨V²⟩ = 4k_B T R Δf, où Δf est la bande de fréquences. Le théorème de Callen-Welton généralise cette relation à tous les systèmes proches de l'équilibre : le spectre des fluctuations spontanées est proportionnel à la partie imaginaire de la susceptibilité.

Histoire

En 1905, Albert Einstein a établi la relation entre le coefficient de diffusion et la mobilité d'une particule brownienne, ce qui a été le premier exemple de lien fluctuation-dissipation. En 1928, Harry Nyquist a décrit expérimentalement et théoriquement le bruit thermique dans les résistances. La version quantique générale a été obtenue par Herbert Callen et Theodore Welton en 1951 à l'aide de la théorie de la réponse linéaire. Par la suite, Ryogo Kubo a développé le formalisme des fonctions de Green pour les processus hors équilibre, renforçant ainsi les fondements du théorème.

Comment ça marche

La FDT est largement utilisée en physique de la matière condensée pour calculer les coefficients de transport (conductivité électrique, viscosité) à partir des données sur les fluctuations d'équilibre. Limite d'applicabilité : le système doit être à l'équilibre thermodynamique (ou proche) et la réponse doit être linéaire. Pour les systèmes fortement hors équilibre (par exemple, la matière active), les généralisations de la FDT sont complexes et pas toujours universelles.

En pratique

Le théorème explique les bruits dans les circuits électriques et aide à concevoir des composants électroniques à faible bruit, comme les amplificateurs pour radiotélescopes.

Anecdote

Le bruit électrique a fixé une limite à la sensibilité des récepteurs radio : même un amplificateur idéal ne peut pas être plus silencieux que le bruit thermique, ce qui est critique pour la communication avec les engins spatiaux lointains.

Concept graph →

Formules

$$\frac{dP}{dT} = \frac{\Delta S}{\Delta V}$$
Relates pressure and temperature changes along a phase boundary.
Ce qu'il y a dans la formule
Pvariablepressure — pression pascal
Tvariabletemperature — température kelvin
ΔSvariableentropy change during phase transition — entropie joule per kelvin
ΔVvariablevolume change during phase transition — volume cubic metre
d/dTopérateurderivative with respect to temperature — dérivée
\frac{dp}{dt}=\frac{δs}{δv} · 2606.25742
$$\langle \eta_i(t) \eta_j(t') \rangle = 2 \gamma k_B T \delta_{ij} \delta(t-t')$$
Relates noise intensity to temperature and dissipation in equilibrium.
Ce qu'il y a dans la formule
η_i(t)variablenoise term at time t for component i — noise newton
η_j(t')variablenoise term at time t' for component j — noise newton
Tvariabletemperature — température kelvin
γvariabledissipation coefficient — dissipation coefficient kilogram per second
δ_ijvariableKronecker delta — kronecker delta
δ(t-t')variableDirac delta function — dirac delta function per second
k_Bconstanterelates energy to temperature — constante de Boltzmann = 1.380649e-23 joule per kelvin
⟨...⟩opérateuraverage over many realizations — moyenne d'ensemble
\langle\eta_i(t)\eta_j(t')\rangle=2γ_ik_bt_iδ_{ij}δ(t-t') · 2606.29765
s_j(ω)=|χ(ω)|^2n_{{ir}}(ω) · 2607.04115
$$C(\omega,\omega') = \int dk \, H(k;\omega) H^*(k;\omega') P(k)$$
Correlation of fluctuations relates to the power spectrum.
Ce qu'il y a dans la formule
C(\omega,\omega')variableCorrelation function of fluctuations at two frequencies — fonction de corrélation
H(k;\omega)variableTransfer function or response kernel at wavevector k and frequency omega — transfer function
H^*(k;\omega')variableComplex conjugate of the transfer function at frequency omega' — transfer function
P(k)variablePower spectrum of the underlying fluctuations — spectre de puissance
\int dkopérateurIntegration over all wavevectors — opérateur intégral
c(w,w')=\langleδf(w)δf^*(w')\rangle=\frac{1}{2π}\int_0^\inftykdkh(k;w)h^*(k;w')p_\kappa(k) · 2607.11887
$$\Gamma_{12}(u,v) = \iint I(l,m) e^{-2\pi i (ul+vm)} dl dm$$
The correlation function is the Fourier transform of the intensity distribution.
Ce qu'il y a dans la formule
Γ₁₂variableMutual coherence function — mutual coherence function watt per metre squared
uvariableSpatial frequency in x-direction — spatial frequency cycle per metre
vvariableSpatial frequency in y-direction — spatial frequency cycle per metre
IvariableIntensity distribution over source — intensité watt per metre squared
lvariableDirection cosine in x — direction cosine
mvariableDirection cosine in y — direction cosine
∬opérateurIntegration over the source plane — double integral
\gamma_{12}(u,v)=\iinti(l,m)e^{-2πi(ul+vm)}dldm · 2607.14928
$$L = 4\pi D_L^2 F \cdot 10^{0.4 k(\lambda) E(B-V)}$$
Relates observed flux to intrinsic luminosity accounting for distance and extinction.
Ce qu'il y a dans la formule
LvariableIntrinsic luminosity — luminosité watt
D_LvariableLuminosity distance — distance photométrique metre
FvariableObserved flux — flux watt per metre squared
k(λ)variableExtinction curve at wavelength λ — extinction curve
E(B-V)variableColor excess between B and V bands — color excess
πconstanteRatio of a circle's circumference to its diameter — pi = 3.14159
l_{{[oiii]}}=4πd_l^2f_{{[oiii]}}*10^{0.4k(λ5007)e(b-v)} · 2606.24684
$$\omega_{\mathrm{b},z}^2 = -\sigma_{z0} \frac{\partial \omega_z^2}{\partial \sigma_{z0}}$$
Connects axial breathing mode frequency to trap frequency derivative.
Ce qu'il y a dans la formule
\omega_{\mathrm{b},zvariableaxial breathing mode frequency — fréquence angulaire radian per second
\sigma_{z0}variableaxial width at equilibrium — longueur metre
\omega_zvariableaxial trap frequency — fréquence angulaire radian per second
\frac{\partial}{\paropérateurpartial derivative with respect to equilibrium axial width — dérivée partielle
ω_{{b},z}^2=-σ_{z0}\frac{\partialω_z^2}{\partialσ_{z0}} · 2606.29370

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