The fluctuation-dissipation theorem relates the thermal fluctuations in a system to its response to external perturbations, connecting noise and dissipation.Le théorème a été rigoureusement formulé par Herbert Callen et Theodore Welton en 1951 sur la base de la mécanique statistique quantique. Cependant, ses origines remontent aux travaux d'Albert Einstein en 1905 sur le mouvement brownien, où il a relié la mobilité d'une particule (réponse dissipative) à sa diffusion (fluctuations). Encore plus tôt, en 1928, Harry Nyquist a dérivé la formule du bruit dans les résistances : tension quadratique moyenne ⟨V²⟩ = 4k_B T R Δf, où Δf est la bande de fréquences. Le théorème de Callen-Welton généralise cette relation à tous les systèmes proches de l'équilibre : le spectre des fluctuations spontanées est proportionnel à la partie imaginaire de la susceptibilité.
En 1905, Albert Einstein a établi la relation entre le coefficient de diffusion et la mobilité d'une particule brownienne, ce qui a été le premier exemple de lien fluctuation-dissipation. En 1928, Harry Nyquist a décrit expérimentalement et théoriquement le bruit thermique dans les résistances. La version quantique générale a été obtenue par Herbert Callen et Theodore Welton en 1951 à l'aide de la théorie de la réponse linéaire. Par la suite, Ryogo Kubo a développé le formalisme des fonctions de Green pour les processus hors équilibre, renforçant ainsi les fondements du théorème.
La FDT est largement utilisée en physique de la matière condensée pour calculer les coefficients de transport (conductivité électrique, viscosité) à partir des données sur les fluctuations d'équilibre. Limite d'applicabilité : le système doit être à l'équilibre thermodynamique (ou proche) et la réponse doit être linéaire. Pour les systèmes fortement hors équilibre (par exemple, la matière active), les généralisations de la FDT sont complexes et pas toujours universelles.
Le théorème explique les bruits dans les circuits électriques et aide à concevoir des composants électroniques à faible bruit, comme les amplificateurs pour radiotélescopes.
Le bruit électrique a fixé une limite à la sensibilité des récepteurs radio : même un amplificateur idéal ne peut pas être plus silencieux que le bruit thermique, ce qui est critique pour la communication avec les engins spatiaux lointains.
| P | variable | pressure — pression pascal |
| T | variable | temperature — température kelvin |
| ΔS | variable | entropy change during phase transition — entropie joule per kelvin |
| ΔV | variable | volume change during phase transition — volume cubic metre |
| d/dT | opérateur | derivative with respect to temperature — dérivée |
| η_i(t) | variable | noise term at time t for component i — noise newton |
| η_j(t') | variable | noise term at time t' for component j — noise newton |
| T | variable | temperature — température kelvin |
| γ | variable | dissipation coefficient — dissipation coefficient kilogram per second |
| δ_ij | variable | Kronecker delta — kronecker delta |
| δ(t-t') | variable | Dirac delta function — dirac delta function per second |
| k_B | constante | relates energy to temperature — constante de Boltzmann = 1.380649e-23 joule per kelvin |
| ⟨...⟩ | opérateur | average over many realizations — moyenne d'ensemble |
| C(\omega,\omega') | variable | Correlation function of fluctuations at two frequencies — fonction de corrélation |
| H(k;\omega) | variable | Transfer function or response kernel at wavevector k and frequency omega — transfer function |
| H^*(k;\omega') | variable | Complex conjugate of the transfer function at frequency omega' — transfer function |
| P(k) | variable | Power spectrum of the underlying fluctuations — spectre de puissance |
| \int dk | opérateur | Integration over all wavevectors — opérateur intégral |
| Γ₁₂ | variable | Mutual coherence function — mutual coherence function watt per metre squared |
| u | variable | Spatial frequency in x-direction — spatial frequency cycle per metre |
| v | variable | Spatial frequency in y-direction — spatial frequency cycle per metre |
| I | variable | Intensity distribution over source — intensité watt per metre squared |
| l | variable | Direction cosine in x — direction cosine |
| m | variable | Direction cosine in y — direction cosine |
| ∬ | opérateur | Integration over the source plane — double integral |
| L | variable | Intrinsic luminosity — luminosité watt |
| D_L | variable | Luminosity distance — distance photométrique metre |
| F | variable | Observed flux — flux watt per metre squared |
| k(λ) | variable | Extinction curve at wavelength λ — extinction curve |
| E(B-V) | variable | Color excess between B and V bands — color excess |
| π | constante | Ratio of a circle's circumference to its diameter — pi = 3.14159 |
| \omega_{\mathrm{b},z | variable | axial breathing mode frequency — fréquence angulaire radian per second |
| \sigma_{z0} | variable | axial width at equilibrium — longueur metre |
| \omega_z | variable | axial trap frequency — fréquence angulaire radian per second |
| \frac{\partial}{\par | opérateur | partial derivative with respect to equilibrium axial width — dérivée partielle |



















