teorema

teorema CPT

The CPT theorem states that any Lorentz-invariant quantum field theory is invariant under the combined operations of charge conjugation, parity, and time reversal.
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Descripción

El teorema CPT es una de las piedras angulares de la teoría cuántica de campos moderna. Sus orígenes se encuentran en los trabajos de Julian Schwinger, Wolfgang Pauli y Gerhart Lüders, quienes en los años 1950 demostraron que la combinación de tres simetrías discretas debe ser una simetría exacta de cualquier campo local relativista. Posteriormente, John Stewart Bell y otros dieron demostraciones más generales. A pesar de que las interacciones débiles violan tanto la paridad (P) como la conjugación de carga (C), e incluso la combinación CP, CPT permanece inquebrantable, sin que se haya encontrado hasta ahora ningún indicio experimental de su violación.

Historia

El teorema se fue formulando gradualmente en la década de 1950. En 1951, Julian Schwinger mostró la relación entre CPT y la estadística de espín. En 1954, Gerhart Lüders derivó la invariancia CPT en el marco general de la teoría cuántica de campos. Wolfgang Pauli en 1955 propuso la demostración que se hizo famosa y dio al teorema su nombre. John Stewart Bell en los años 1960 generalizó los resultados. Desde entonces, el teorema CPT se comprueba en experimentos con altísima precisión, por ejemplo, en experimentos con antihidrógeno en el CERN.

Cómo funciona

La invariancia CPT se utiliza para clasificar partículas elementales y predecir las propiedades de sus antipartículas. En aceleradores, al crearse pares partícula-antipartícula, CPT garantiza relaciones cinemáticas estrictas. Los límites experimentales a la violación de CPT son ultrasensibles: la diferencia relativa de masas entre el mesón K0 y su antipartícula es inferior a 10^-18. Límites de aplicabilidad: dentro de la teoría cuántica de campos invariante de Lorentz; en teorías con violación de la invariancia de Lorentz (por ejemplo, gravedad cuántica) CPT podría violarse.

En la práctica

Garantiza que toda partícula tiene una antipartícula con exactamente la misma masa y tiempo de vida; sin este teorema, no habría predicciones de las propiedades de la antimateria.

Dato curioso

Si la simetría CPT se violara aunque fuera ligeramente, las partículas y antipartículas podrían tener masas ligeramente diferentes, lo que quizás explicaría por qué en el Universo hay mucha más materia que antimateria. Pero hasta ahora todas las mediciones muestran una simetría completa.

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