proceso

migración por mareas

Un proceso en el que la órbita de un planeta cambia gradualmente debido a la atracción gravitatoria de una estrella u otros cuerpos celestes.
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Descripción

La migración por mareas es un proceso mediante el cual la órbita de un planeta cambia con el tiempo debido a las interacciones de marea con su estrella anfitriona u otros cuerpos celestes. Estas interacciones provocan una transferencia de momento angular y energía, alterando gradualmente la distancia orbital y la excentricidad del planeta. Este mecanismo es particularmente importante para comprender las órbitas de los 'Júpiter calientes'—planetas gigantes que orbitan muy cerca de sus estrellas—ya que se cree que se formaron más lejos y migraron hacia el interior.

Historia

El concepto de migración por mareas se desarrolló a finales del siglo XX, con contribuciones clave de investigadores como Peter Goldreich y Scott Tremaine, quienes estudiaron la evolución de las mareas en los sistemas planetarios.

Cómo funciona

Las fuerzas de marea surgen porque la atracción gravitatoria en el lado cercano de un planeta es más fuerte que en el lado lejano, creando un abultamiento de marea. Si la rotación del planeta no está sincronizada con su órbita, este abultamiento no está alineado con la línea que conecta el planeta y la estrella, lo que genera un torque que cambia el momento angular orbital del planeta. A lo largo de escalas de tiempo largas, esto puede hacer que el planeta espirale hacia adentro o hacia afuera, y también circularice su órbita.

En la práctica

La migración por mareas se utiliza para explicar la evolución orbital de los exoplanetas, particularmente la existencia de los Júpiter calientes y la circularización de sus órbitas, y también es relevante para comprender la dinámica de las lunas en nuestro sistema solar.

Dato curioso

La migración por mareas también es responsable de que la Luna se aleje lentamente de la Tierra a un ritmo de aproximadamente 3.8 centímetros por año.

Concept graph →

Fórmulas

$$\tilde{\Lambda}$$
Dimensionless tidal deformability parameter for compact objects.
Qué hay en la fórmula
Λ̃variableDimensionless tidal deformability parameter — tidal deformability
\tilde{\lambda}<34.8 · 2512.01918
$$r_t = R_* igg( rac{M_ullet}{M_*}igg)^{1/3}$$
Distance where tidal forces overcome stellar self-gravity.
Qué hay en la fórmula
r_tvariableTidal disruption radius — radio metre
R_*variableRadius of the star — radio metre
M_\bulletvariableMass of the black hole — masa kilogram
M_*variableMass of the star — masa kilogram
r_t=r_*(\frac{m_\bullet}{m_*})^{1/3} · 2606.02692v1
r_{\rmtide}=r_*(\frac{m_{\rmbh}}{m_*})^{1/3} · 2606.04966v1
r_t=r_p(\frac{2m}{m_p})^{1/3} · 2606.06884v1
r_t\approxr_{ns}(\frac{m_{bh}}{m_{ns}})^{1/3} · 2607.20609v1
$$t_{\text{peak}} \propto M^{1/2} M_p^{-1} R_p^{3/2}$$
Time from disruption to peak accretion rate in tidal events.
Qué hay en la fórmula
t_peakvariableTime from disruption to peak accretion rate — tiempo second
MvariableMass of the black hole — masa kilogram
M_pvariableMass of the disrupted star — masa kilogram
R_pvariableRadius of the disrupted star — radio metre
t_{{peak}}\approx1.6~{дня}(\frac{m}{10^7m_\odot})^{1/2}(\frac{m_p}{100m_\oplus})^{-1}(\frac{r_p}{6r_\oplus})^{3/2} · 2606.06884v1
$$v_c = \sqrt{\frac{G M}{r}}$$
Orbital speed for circular motion around a central mass.
Qué hay en la fórmula
v_cvariableCircular orbital speed — velocidad metre per second
MvariableCentral mass — masa kilogram
rvariableOrbital radius (distance from center of mass) — radio metre
GconstanteNewtonian gravitational constant — constante gravitacional = 6.67430e-11 metre cubed per kilogram per second squared
v_c(r)=\sqrt{\frac{g_nm_{{tot}}}{r}} · 2607.14450

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